Tog‘larda gravimetrik va magnitik suzish ma’lumotlarini qayta qilish va tavsib etish uchun kompyuter texnologiyalari

F r . = U ( M _t ) (3.21)
bu erda F - koeffitsientlar matritsasi (manbaga o'xshash funktsiyalar); U ( M _t ) - M nuqtalardagi vektor maydon qiymatlari . : i = 1,2, ...., k ; r . - manbalarning noma'lum fizik parametrlari vektori - Kov; Bunda hisoblash vaqtida oldindan belgilangan parametrlarga ega bo'lgan SOURCE - niklarni vaqti-vaqti bilan chiqarib tashlash kerak p . U qiymatlarining umumiy to'plamidan .
Subsets nuqtalari M 1 , M 2 , ..., M k VI Aronov allaqachon eslatib o'tilgan sifatida tanlangan - 3.1-bo'limda erigan, asl dala mos yozuvlar tarmog'i tuzilishi asosida [5, 41], bunda M _t dan M , i = 1,2, .., k ; M k = M. Shubhasiz, bu holda, yaqinlashtirishni qurishning oxirgi bosqichida M noma'lumli M tenglamadan iborat SLAEni yechish kerak .
Muallif muammoning parchalanishining biroz boshqacha versiyasini taklif qiladi: maydon U Bo'lim - chastotani bir nechta komponentlarga U 1 , U ₂ , ..., U _k ga o'rnatishni xohlaydi , fazoviy taqsimot bilan - joylashuvi. bu komponentlarni belgilaydigan nuqtalar odatda mos kelmaydi - boshlang'ich maydonning nuqtalarini beradi U : M \ U M = 0, i ' = 1,2, .., k . Har bir qismning qiymati - boshqaruvchi yig'ilishlar yagona kvadrat tarmoqdir, tarmoqning harakatlanishi energiya rezosiga bog'liq - Cesky diapazoni U _i xususiyatiga ega va keyinchalik ortib borayotgan chastota bilan qalinlashadi. Shunday qilib, qurishda har bir SLAE ning barqaror yechimini ta'minlash mumkin - SRI tipidagi yaqinlashish (3.19).
Maydon ajratish uchun U komponentlarini quyidagi ibora ishlatiladi: Har bir kuni - qadam jarayoni viloyati hisoblash uyda P oyna hajmi toymasin skanerdan R s x R s , oyna ichida maydon qiymatlari o'rtacha va markazga tegishli etiladi derazadan. Ini- - rajasini maydoni hajmiga teng oyna o'lchamini toymasin tanlangan P orqa - maydon, keyin oyna maydoni tartibda kamayadi. Berilgan i- darajadagi sharlarni joylashtirish chuqurliklari H oynaning yon tomonining uzunligi bilan chiziqli bog'liq R s : H = a R s , 1 < a <2.
Binobarin, qachon kichik sonli dala manbalari (ya'ni etarlicha katta qiymatlarda - cheniyah R s ), nisbatan chuqur yotadigan taxminiy ekvivalent manbalar - Zemar past chastotali (mintaqaviy) komponent U _i maydon U . Geometrik progressiyada yuzaga keladigan ve - maskalari R s ning kamayishi bilan (masalan, - R s , R s / 2, R s / 4, R s / 8, R / 16, .. ). manbalari kuzatish yuzasi yaqinlik S va undan ko'p yuqori chastotali (mahalliy) komponentlarini U _Men sohasida U hisobga olinadi . Qachon R s ^ 0 sharlar M mos yozuvlar maydoni U nuqtalarida sezilarli darajada tartibga solinadi . Shu sababli, u sindirish - bot algoritmining o'ziga xos belgisi bo'lgan maydon komponentining lokalizatsiya effekti printsipiga rioya qildi . Ushbu tamoyilning mohiyati interpolyatsiyaning barcha usullari uchun umumiydir, mo - Jette quyidagicha ifodalanadi: "eng to'g'risi bitta variant - ant interpolyatsiya bo'lib, unda mintaqaviy fon FLOning ko'p qismida saqlanadi - rahm-shafqat ko'rsating va mahalliy. asoratlar fondan keskin farq qiluvchi maydon qiymatlari bilan ta'sir nuqtalarining zonasiga to'g'ri keladigan cheklangan o'lchamdagi maydonga tarqaladi
”[5].
Agar U maydoni gorizontal bo'lmagan S : z _S = z (x, y) yuzada ko'rsatilgan bo'lsa, U i maydonining nuqtalariga surma oynasida o'rtacha hisoblangan ilovaning qiymatlari (balandliklari) z _t belgilanadi. .
Sferalarning fizik xarakteristikalari chiziqli teskari masalani yechish orqali aniqlanadi. SLAE (3.21) Seidel tomonidan hal qilinishi mumkin, echimlar sifati nazorat qilinadigan meth - Rika Chebyshev M 1 e P, M 2 e P, ..., M k e P nuqtalari to'plamlarida (ichki halqa hisoblashda):
maksimal | U - U * | < £ 1 (3.22)
va M e P nuqtalarining dastlabki to'plamidagi kvadratik metrik (tashqi poyga halqasida - juftlik):