Шредингер тенглами

Energiyaviy yorutuvchanlik 

 

R

эm

 = ∫ dR



t

 = ∫ 

∞

 r



t

 d



 

  

 Nurlanish chastota o’rniga to’lqin uzunligi bilan xarakterlanish 

mumkin. 

 

        c         2



с 

λ= ----- = ------ 

      v          



 

 

ifodani diferintsiallab  

     

2 



с 

           λ

2

 

dx = ----------           d



 = -     ------  d



 

      



2

 

           2



c 

 

dR

λ

 = r 

λ

d λ 

      

r



 d



 

= r 

λ

d 

λ

 

---

                          

       2



с              λ

2

 

                                  r



=r 

λ

------  = r

λ  

----- 

                                             



2

             2



c 

 

 

chi ifoda yordamida  ч  dan ч  ga va aksincha  o’tishi mumkin. 

Jism sirtning elementar yuziga  d



  chastota intervalida bo’lgan 

elektromagnit  to`lqinlarning  nurlanish  energiya  oqimi    dФ`  

tushayotgan  bo’lsin.  Bu    dФ  oqimning    qismining  jism  yutadi.  

Quyidagi  

                                                     dФ



` 

                                          a



t

 = -------               

                                                    dФ



`   

           o’lchamsiz  kattalikni  jismning  yutish  qobiliyati  deb 

ataladi. d



r yutish  qobiliyati ham chastota va temperaturaning 

funktsiyasidir.  

a



T    birdan  katta  bo`lishi  mumkin  emas.  Tushayotgan  hamma 

chastotali  nurlanishni  to`lqin  yuta  oladigan  jismlar  uchun 

bunday jism absolyut  

qora jism deb ataladi.  

 a



T=const<1  bo’lganda  jismlar  kulrang  jismlar  deb  ataladi. 

O’zgarmas T temperaturali qobiq ichidagi havo so’rib olingan. 

( 1-Rasm), demak, jismlar o’zaro va qobiq bilan faqat  

                                           elektromagnit to’lqinlarni chiqarish                      

                                          va yutish bilan energiya  almashishlar 

mumkin. Tajribadan ma’lum                                                    

bo’lishicha  bunday sistema biror vaqt 

 o’tishi

 

bilan

 

issiqlik

 

muvozanati

 

holatiga keladi. Hamma jismlar 

qobiqning T temperaturasiga teng 

bo’lgan temperaturani oladi.Tajribani 

ko’rsatishicha, nurlanuvchi                

jism bilan muvozanat holatda  

---

 

bo’luvchi nurlanish faqat bitta, u ham bo`lsa issiqlik 

nurlanishidir. Jismlarning temperaturasi o’zgarmaganligi 

sababli ko’p energiya chiqaruvchi jism ko’p energiyani yutishi, 

ya’ni a

wr

 ga ega bo`lishi lozim. 

         Shunday qilib jismlarni r



r  chiqarish qobiliyati qancha 

katta bo’lsa uning yutish qobiliyati ham shuncha katta bo’ladi. 

Bundan quyidagi munosabat kelib chiqadi  

                               ч



t

               ч



t

                ч



t

 

                           ( ----- )

1

   =  ( ----- )

2

  =   ( ----- )

3

 = …                       

                              d



t                        

d



t       

            d



t     

 

 Kirgof  quyidagi  qonunni  ta’riflagan:  chiqarish  va  yutish 

qobiliyatining  o’zaro  nisbati  jismlarning  tabiatiga  bog’liq 

bo’lmay,  hamma  jismlar  uchun  (to’lqin  uzunligi)  hamda 

temperaturasining birday universal funktsiyasi hisoblanadi.  

 

                                         ч



t

 

                                      ------- = ƒ (



,t) 

                                         a



t

                           

 

 

  Absolyut qora jism uchun ta’rifiga ko’ra  a



1

T=1.  Demak, (5)  

formuladan bunday jism 

Uchun r



t

 ning  f (w,T) ga tengligi kelib chiqadi. 

          Shunday  qilib  Kirgofning  f  (w,T)  universal  funktsiyasi 

absolyut-Qora  

Jismning chiqarish qobiliyatining o’zginasidir.