Science and education scientific journal



Download 19,76 Mb.
Pdf ko'rish
bet31/231
Sana29.04.2022
Hajmi19,76 Mb.
#589711
1   ...   27   28   29   30   31   32   33   34   ...   231
Bog'liq
Science and Education Volume 1 Issue 9

QGP
(возможно, только в событиях высокой 
кратности), в столкновениях 
pp
, окажутся верными. Альтернативный критерий 
сравнения результатов для периферийных столкновений с результатами для 
центральных столкновений также использовался со значительным успехом, с 
пониманием того, что периферийные столкновения можно рассматривать как 
суперпозицию столкновений 
pp
. Корреляция тяжелых кварков, образующихся 
при столкновениях 
рр
, определяется в общем виде следующим образом: 
(1) 
где 
y
1
и 
y
2
-скорости тяжелых кварков, а антикварки и 
p
Ti
-их поперечные 
импульсы. В первом порядке дифференциальное сечение для корреляции шарма 
от протон-протонного столкновения можно записать в виде: 
В приведенном выше 
p
T1
 = p
T2 
= p
T
и 
где 
x
a
и 
x
b
- доли импульсов, переносимых партонами от их 
взаимодействующих родительских адронов. Они даются путем 
где 
M
T
- поперечная масса, 
√𝑚
𝑄
2
+ 𝑝
𝑇
2
из полученного тяжелого кварка. 
Индексы 
i
и 
j
обозначают взаимодействующие партоны, а 
f

и 
f
j
-функции 
"Science and Education" Scientific Journal
December 2020 / Volume 1 Issue 9
www.openscience.uz
61


распределения партонов для нуклонов. Мы будем использовать структурную 
функцию CTEQ5M, хотя мы проверили, что аналогичные результаты получены 
и для других современных структурных функций. Дифференциальное сечение 
для партонных взаимодействий 
𝑑𝜎
𝑖𝑗
̂/𝑑𝑡̂
задается
𝑑𝜎
𝑖𝑗
̂
𝑑𝑡̂
=
|𝑀|
2
16𝜋𝑠
2
̂
, (5) 
где 
|𝑀|
2
-инвариантная амплитуда для различных подпроцессов, полученная 
из работы [2]. Физические подпроцессы, включенные для ведущего порядка, 

(
𝛼
𝑠
2
) производства тяжелых кварков, являются:
𝑔 + 𝑔 → 𝑄 + 𝑄̅ 
𝑞 + 𝑞̅ → 𝑄 + 𝑄̅
(6)
В следующем к ведущему порядке включаются следующие подпроцессы 

(
𝛼
𝑠
2
):
𝑔 + 𝑔 → 𝑄 + 𝑄̅ + 𝑔 
𝑞 + 𝑞̅ → 𝑄 + 𝑄̅ + 𝑔
𝑔 + 𝑞(𝑞̅) → 𝑄 + 𝑄̅ + 𝑞(𝑞̅)
(7)
Мы показываем наши результаты для азимутальной корреляции 
𝐶 (∆𝜙)
, где 
φ 
∆𝜙
= |𝜙
1
− 𝜙
2
|
, а также корреляции скорости 
𝐶 (∆𝑦)
, где 
∆𝑦 = 𝑦
1
− 𝑦
2

полученных тяжелых кварков. Мы также приводим корреляции 
(∆𝜂, ∆𝜙)
в 
параметре радиуса струи 
R
, где 
𝑅 = √∆𝜂
2
+ ∆𝜙
2
наряду с поперечным 
импульсом, инвариантной массой и скоростью пары. Мы проверяем точность 
наших результатов, оценивая производство 
𝐽/𝜓
и очарование, измеренное 
недавно.
Результаты.
В результатах, которые будут представлены ниже, мы будем 
использовать структурную функцию CTEQ5M, хотя некоторые результаты 
также приведены для других структурных функций. Масса очарованных кварков 
сохраняется фиксированной при 
m
c
 
= 1,5 ГэВ, в то время как для нижних кварков 
m
b
= 4,5 ГэВ. Шкалы факторизации и перенормировки взяты как 
𝐶√𝑚
𝑄
2
+ 𝑝
𝑇
2
с 
коэффициентом 
C
= 2 для кварков очарования и 1 для нижних кварков. Код NLO 
pQCD (NLOMNR), разработанный Mangano и др. был использован для 
первоначального получения тяжелых кварков [3].
Результаты для производства очарования наряду с недавними результатами, 
полученными на LHC для столкновений 
pp
, показаны на рис. 1. в целях 
исследования мы также включили результаты для 
m
c
= 1,2 ГэВ и структурной 
функции CTEQ5M. 
"Science and Education" Scientific Journal
December 2020 / Volume 1 Issue 9
www.openscience.uz
62


Рисунок 1. Энергетическая зависимость образования кварков очарования при 
столкновениях pp. 
Можно также рассмотреть образование 
D
-мезонов, написав схематически: 
где фрагментация тяжелого кварка 

на тяжелый Мезон 
H
Q
описывается 
функцией 
D
. Мы предположили, что форма 
D
(
𝑧
), где 
z = p

/p
c
, одинакова для 
всех 
D
-мезонов,
𝜖
𝑝
-параметр Петерсона и
Затем получение конкретного 
D
-мезона получают с помощью фракции для 
него, определенной экспериментально.
Сравнение наших результатов для производства 
D
0
и 
D
+
с 
предварительными данными, полученными в эксперименте ALICE [4], показано 
на рис. 2. мы приводим результаты для 
𝜖
𝑝
= 0.001, 0.06 и 0.12, чтобы показать 
чувствительность наших расчетов к этому изменению. Учитывая, что никакие 
параметры 
не 
были 
скорректированы, 
результаты 
кажутся 
удовлетворительными. Более подробные и точные данные, безусловно, наложат 
жесткие ограничения на все входные данные.
"Science and Education" Scientific Journal
December 2020 / Volume 1 Issue 9
www.openscience.uz
63


 
Рисунок 2. Поперечное распределение импульса D
0
-мезонов (левый) и D
+

мезонов (справа) в столкновениях pp при
√s
= 2,76 ТэВ. 
Отметим, что полулептонный распад 
D
-мезонов широко использовался для 
изучения образования шарма и донных кварков, а также потерь энергии, которые 
они несут. Электроны, поступающие от распада шарма, например, получают 
путем свертки распределения 
D
-мезонов со спектром распада электронов и учета 
ветвления к конкретному 
D
-мезону. В случае, если вклады B и D мезонов не 
могут быть различены, следует использовать смеси B и D-мезонов с 
соответствующими разветвлениями, 
B → e

D → e
и 
B → D → e
. Полулептонный 
распад 
B
-мезонов становится важным при более высоком 
p
T
, несмотря на их 
уменьшенную продукцию, хотя вклад канала 
B → D → e
быстро падает с 
увеличением 
p

[5].
Заключение. 
Мы рассчитали азимутальные, разностные и поперечные 
импульсные корреляции тяжелых кварковых пар, образующихся при 
столкновениях 
pp
при нескольких энергиях, имеющих отношение к 
экспериментам, проводимым на Большом адронном коллайдере, с 
использованием NLO pQCD. Там, где это возможно, мы обсуждали, как они 
могут изменяться из-за эффектов конечного состояния при столкновениях ядра 
с ядром. Эти результаты послужат основой для аналогичных исследований в 
случае столкновений 
𝑃𝑏 + 𝑃𝑏
в соответствующем центре масс энергий/нуклона 
для определения модификаций среды. Мы отметили [5], что эта картина 
обогащается (или усложняется) многократными столкновениями между 
партонами, имеющими высокую энергию, которые могут давать очень разные 
корреляции по величине, сравнимой с рассмотренными выше начальными 
производствами. Мы утверждали [5], но это еще предстоит проверить, что эти 
корреляции не могут быть радикально изменены из-за потерь энергии, 
понесенных тяжелыми кварками, поскольку они не могут существенно изменить 
направление своего движения из-за мягкого рассеяния. Однако они могут быть 
затронуты сильным потоком среды, если тяжелые кварки термализованы.
"Science and Education" Scientific Journal
December 2020 / Volume 1 Issue 9
www.openscience.uz
64



Download 19,76 Mb.

Do'stlaringiz bilan baham:
1   ...   27   28   29   30   31   32   33   34   ...   231




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©hozir.org 2024
ma'muriyatiga murojaat qiling

kiriting | ro'yxatdan o'tish
    Bosh sahifa
юртда тантана
Боғда битган
Бугун юртда
Эшитганлар жилманглар
Эшитмадим деманглар
битган бодомлар
Yangiariq tumani
qitish marakazi
Raqamli texnologiyalar
ilishida muhokamadan
tasdiqqa tavsiya
tavsiya etilgan
iqtisodiyot kafedrasi
steiermarkischen landesregierung
asarlaringizni yuboring
o'zingizning asarlaringizni
Iltimos faqat
faqat o'zingizning
steierm rkischen
landesregierung fachabteilung
rkischen landesregierung
hamshira loyihasi
loyihasi mavsum
faolyatining oqibatlari
asosiy adabiyotlar
fakulteti ahborot
ahborot havfsizligi
havfsizligi kafedrasi
fanidan bo’yicha
fakulteti iqtisodiyot
boshqaruv fakulteti
chiqarishda boshqaruv
ishlab chiqarishda
iqtisodiyot fakultet
multiservis tarmoqlari
fanidan asosiy
Uzbek fanidan
mavzulari potok
asosidagi multiservis
'aliyyil a'ziym
billahil 'aliyyil
illaa billahil
quvvata illaa
falah' deganida
Kompyuter savodxonligi
bo’yicha mustaqil
'alal falah'
Hayya 'alal
'alas soloh
Hayya 'alas
mavsum boyicha


yuklab olish