Развитие систем генерации сильноточных

§ w ·
§
·
¨
¸
¨
¸
w
w
©
¹
©
¹
( )
( )
[ ( ) 1].
F
e
e
S
n
F
Y
H
H U
U
4
3/ 2
1/ 2
2
2
( )
.
5
3
Y
F
D
§
·
¨
¸
©
¹
3/ 2
3/ 2
1/ 2
1/ 2
( )
( )
2
2
2
( )
;
( )
;
;
3
3
( )
3
( )
F
F
Y
Y
Y
Y
F
F
kT
D
D
P
D
D
D
D
ª
º
4
<
«
»
¬
¼
( )
( )
( ),
( ),
F
e
F
e
e
e
n
n
F
Y
Y
H
H
H
U
U
4
<
3
( , )
,
2
( )
e
e
F
e
n kT
Y n T
n
H
2
3
òâåðäîãî òåëà
,
(3 / 2)
èäåàëüíîãî ãàçà
i
i
i
i
i
i
S
n kT
p
n kT
H
H
U
H
U
½
§ w ·
¾
¨
¸
w
©
¹
¿
( , )
( )
( , )
( )
( , )
( , ),
( , )
( )
( , )
( )
( , )
( , ).
S
T
S
i
e
s
T
s
i
e
p
T
p
p
T
p
p
T
p
T
T
T
T
T
U
U
U
U
U
U
H U
H U
H U
H U
H U
H U

---

Естественные науки
19
составляющие давления (последняя отрицательна)
примерно на порядок превышают результирующее.
Для описания параметров состояния, использо-
ванного нами, приемлемые результаты в области
тройной точки дает интерполяционная зависи-
мость, предложенная в [7]
где 
x
=
U
0
/
U
; 
D
, 
P 
параметры формулы; 
B
0
модуль
объемной адиабатической сжимаемости.
Ионизационный состав
вещества в широком ди-
апазоне фазовой диаграммы необходим для расче-
та концентрации электронов не только при опреде-
лении электронных составляющих термодинами-
ческих функций, но и при описании процесса ре-
лаксации энергии КПЭ во внутреннюю энергию
среды. В металле даже при 
T
=0 всегда присутствует
некоторое количество свободных электронов. Во
многих случаях для расчетов свойств разряженной
многократно ионизованной плазмы хорошим
приближением является модель "среднего иона"
[3]. В [8] модель "среднего иона" обобщена на слу-
чай больших плотностей и температур, в том числе
для твердого тела. С учетом холодной ионизации
вещества уравнение ионизации имеет вид
где 
P
eF
(
Z
m
/V
,
T
) 
химический потенциал идеального
газа Ферми; 
V
объем атомной ячейки; 
I
(
Z
m
) 
сгла-
женная интерполяция дискретных потенциалов ио-
низации; 
b
, 
E
P
V 
подгоночные параметры.
При расчетах электронных компонент термоди-
намических функций по ионизационному составу,
полученному по данной методике, как и в [8], полу-
чено существенное расхождение в значении давле-
ния в окрестности тройной точки. Это обусловлено
тем, что влияние ионизации давлением учитывает-
ся дважды, один раз при определении электронных
составляющих давления и внутренней энергии в
концентрации электронов и второй раз косвенно
при определении упругих составляющих. Поэтому
для расчета параметров состояния использовалось
эмпирическое соотношение, предложенное в [4]
где 
T
0
=4,3
Z
, эВ; 
U
0
=
A
/10, г/см
3
; 
A
,
Z
массовое чис-
ло и заряд ядра атома соответственно. При опреде-
лении параметров локальной области энерговыде-
ления ионизационный состав определялся по
обобщенной модели "среднего иона".