Raupov Oxunjonning “Fizika ta’limi texnologiyasi va tarixi” fanidan Kurs ishi Mavzu

1-rasm
Bu yerda - tok elementi I dl bilan, radius-vektor r orasidagi burchak, vektorning yo‘nalishi vektor ko‘paytma [Idlr] yo‘nalishi bilan mos keladi va Parma qoidasi bilan aniqlanadi.

Ma’lumki, kattalik faqat masofa r ga bog‘liq bo‘lmasdan,  burchakka ham bog‘liqdir, agar =0 bo‘lsa, magnit induksiyasi nolga teng va  ning /2 ga yaqinlashishi bilan U oshadi.

Superpozisiya prinsipi bilan Bio-Saavar-Laplas qonuni har qanday tokli o‘tkazgichning magnit maydonini hisoblash imkoniyatini beradi. Ikkita misol keltiramiz.

To‘g‘ri tokli o‘tkazgichning magnit maydoni. Qandaydir yupqa tokli o‘tkazgich to‘g‘ri qismga ega bo‘lsin. Ana shu to‘g‘ri chiziqli qism hosil qilgan magnit maydon induksiyasini hisoblaymiz. Maydonning qaralayotgan nuqtasidan o‘tkazgichgacha bo‘lgan masofani dx bilan belgilaymiz, o‘tkazgich bo‘ylab koordinatani 0 nuqtadan boshlab X o‘qini o‘tkazamiz (50-rasm)

2-rasm
Koordinatasi x va uzunligi dl=dx bo‘lgan o‘tkazgich tok elementining A nuqtada hosil qilgan magnit induksiya vektori Bio-Saavar-Laplas qonuniga ko‘ra:

(3)

ga teng bo‘ladi.

Parma qoidasidan foydalanilsa, o‘tkazgichning barcha kichik elementlari hosil qilgan vektorlari bir hil yo‘nalishga, chizma orqasi tomon yo‘nalgan bo‘ladi va (+) bilan belgilanadi. Shuning uchun yig‘indi vektor ham shu yo‘nalishga tomon bo‘ladi, uning absolyut miqdori barcha larning absolyut miqdorlarining yig‘indisiga teng bo‘ladi, ya’ni quyidagi aniq integral bilan ifodalanadi:

(4)

Bu integralni hisoblash uchun o‘zgaruvchi  ni r va dx orqali ifodalash kerak.

2-rasmdan ko‘rinadiki, x=bctg(-)=bctg, buni differensiallasak, dx=bd/sin² ni hosil qilamiz. r uchun esa r=b/sin(-)=b/sin. Quyidagi ko‘shrinishga ega bo‘ladi:

(5)

bu yerda ₁ va ₂ lar  ning chegaraviy qiymatlari bo‘lib, to‘g‘richiziqli o‘tkazgichning oxirlariga to‘g‘ri keladi. Ideal holda cheksiz uzunlikdagi to‘g‘richiziqli o‘tkazgich uchun 0 va ₂ bo‘ladi, u vaqtda formula quyidagicha ko‘rinishga keladi:

(6)

Bu formula taxminan to‘g‘ri chiziqli o‘tkazgichning o‘rtasiga to‘g‘ri kelgan maydonni aniqlashga imkon beradi, ya’ni 3-rasm uchun bu hol bajariladi.

3-rasm

To‘g‘richiziqli cheksiz uzunlikdagi o‘tkazgichning magnit induksiya chiziqlarining manzarasi esa 4- rasmda ko‘rsatilgan.

Bio-Savar-Laplas qonuni bo‘yicha C nuqtada o‘tkazgichning elementar qismi dl tomonidan hosil qilingan magnit induksiyasi (rasm) quyidagiga teng:

4-rasm

(5)

Mazkur holda C nuqtada vektor perpendikulyar yo‘nalgan. Xuddi shunday yo‘nalishga o‘tkazgichning boshqa elementlari hosil qilgan magnit induksiya vektori ham ega bo‘ladi. Bu esa (7) dagi vektor yig‘indi algebraik ifoda bilan almashtirishga imkon beradi.

Shunday qilib, C nuqtada l tokli o‘tkazgich tomonidan hosil qilingan yig‘indi induksiyani topish (7) ifodaning yig‘indisini olish kerak, yoki integrallash kerak. Buning uchun r va dl ni o‘zgaruvchi orqali ifodalaymiz. Rasmdagi ANC uchburchakdan

,

Bu yerda r₀ – C nuqtadan o‘tkazgich yo‘nalishiga tushirilgan perpendikulyarning uzunligi.

MNK uchburchakdan quyidagini topamiz



dl juda kichik bo‘lgani uchun, CM=CK=r deb olish mumkin. Shuning uchun

r va dl ning qiymatlarini (7) formulaga qo‘ysak,

(8)

C nuqtada l uzunlikdagi tokli o‘tkazgichning hosil qilgan magnit maydon induksiyasi quyidagicha bo‘ladi:

(9)

Bu yerda va - o‘tkazgich boshlang‘ich va oxirgi uchlaridan C nuqtaga o‘tkazilgan radius-vektorlar bilan o‘tkazgichning yo‘nalishidan orasidagi burchaklar.

Keyingi ifodani integrallasak, quyidagiga ega bo‘lamiz.

(10)

Agar o‘tkazgich cheksiz uzun bo‘lsa ( ), u holda bo‘ladi. U vaqtda . U holda formula (10) quyidagi ko‘rinishga ega bo‘ladi:

(11)