Радиоэлектроника асослари муҳаррир — Қ. Азимов

ортиши. Бунинг учун қатордаги амплитудалари кичик бўлган ҳадлар, яъни кўрилаётган ҳолда таъсири кичик бўлган ташкил этувчилар ҳисобга олинмайди. Шунга кўра сигнал спектри кенглиги деганда қисқартирилган қатор жойлашадиган частоталар шкаласи қабул қилинади. Унинг қуйи ва юқори часготалар оралиғи ∆ω = ω₂ – ω₁ сигнал спектрининг кенглиги дейилади.



1-3- раcм. Тўғри бурчакли даврий импульслар кетма- кетлиги.
Даври Т ва амплитудаси Е га тенг бўлган тўғри бурчакли импульслар кетма-кетлигининг спектрини аниқлайлик. Осон бўлиши учун ординаталар ўқнни шундай ўтқазайликки, кўраётган сигналимиз функцияси U (t) жуфт функция бўлсин (1.3-раcм). (1.5) ва (1.5а) ифодалардан Фурье коэффициентларини аниқлаб (1.4а) ифодага қўямиз. Сўнгра соддалаштириб кўраётган сигналимизнинг Фурье қаторини ҳосил қиламиз:
(1.8)
Унда t_u—импульснинг давом этиш вақти.
Демак, кўраётган мураккаб сигналимиз чексиз сон- даги гармоник ташкил этувчиларга эга бўлиб, унинг спектри чексиз. Бунда ҳар бир п — ташкил этувчининг
амплитудаси катталикка боғлиқ равишда
ўзгаради. Тартиб номерининг ортиши билан уларнинг амплитудаси кичрайиб боради, чунки синуснинг ўсиши аргументининг ўсишидан суст бўлади.
Ташкил этувчиларнинг фазалари функциянинг аргументига боғлиқ. бўлганда, у нолга айланади. Шунинг учун спектрдаги частотали гармоника нолга тенг бўлади. Бундан ташқари тенгсизликни қаноатлантирувчи п нинг қийматларида катталик манфий қийматли бўлади. Ана шу қийматлардаги ташкил этувчиларнинг фазалари ҳам манфий бўлади. Уларнинг амплиғ тудалари аввал ўсади, сўнгра кичрайиб, қийматда нолга айланади. Шундан кейин жараён такрорланади.
Д емак, ташкил этув­чиларнинг амплитудаси нолга тенг нуқталаридан ўтишда спектрдаги таш­кил этувчиларнинг фаза­лари сакраш билан π миқдорга ўзгаради. Икки нол амплитудали таш­кил этувчи орасидаги ташкил этувчиларнинг бошлан- ғич фазалари ўзгармас бўлиб, сон жиҳатдан нолга тенгдир (φ=0).
1.4- раcм. Тўгри бурчакли даврий