Р е ц е н з е н т : д-р техн наук проф. В. И. Киседьникоз

0,2
мы лрп концентрации us до 
0, 2 
% ).
2. К а ж д ы й в а е о с
может быть изготовлен о 
т р е м я
различными диаметрами колеса.
что соответствует трем различным напором (в области оптимального значения т)^.

---

Г л а в а
3
Г И Д Р О М Е Х А Н И Ч Е С К И Е М Е Т О Д Ы Р А З Д Е Л Е Н И Я .
ГИДРОДИНАМИКА ВЗВЕШЕННОГО СЛОЯ*
П Е Р Е М Е Ш И В А Н И Е В Ж И Д К О Й - С Р Е Д Е
ОСНОВНЫЕ ЗАВИСИМОСТИ И РАСЧЕТНЫЕ ФОРМУЛЫ
Осаждение
Осаждение под действием силы тяжести {пылевые камеры
, 
отстойники).
1. Д л я описания в крйтериальной форме процесса осаж дения 
шарообразной частицы в неподвижной неограниченной среде 
могут быть применены критерии подобия? А рхимеда Аг, Л ящ ен ко 4 
L y и Рейнольдса Re.
Наиболее удобной формой критериальной зависимости я в ­
ляется L y =
f
(Аг).
2. При так называемом ламинарном режиме осаж дения, когда 
критерии имеют значения Аг < 3,6; L y < 2* 10“3; R e «< 0,2, 
Стоксом теоретически получена следующая ф ормула д л я скорости 
осаждения 
woc
(в м/с) шарообразной частицы 
* 1
Д л я осаждения частицы в газовой среде формула (3.1) упро­
щается!
так как в этом случае величиной р0 можно пренебречь.
В формулах (3.1) и (3.2): 
d
— 
диаметр шарообразной частицы м; р 
—
плот­
ность частицы, кг/м3; р0 — плотность среды, кг/м3; (i.0 — динамический коэффи­
циент вязкости среды, Па-с, т. е. Н-с/м?, или кг/(м*с).
3. 
Определение скорости осаждения ш арообразной одиноч­
ной частицы в неподвижной неограниченной среде по обобщенному 
методу, пригодному при любом режиме осаж дения, осущ ествляю т 
следующим образом.
Определяю т критерий Архимеда'
где Ga = Re2/Fr — критерий Галилея. 
^
Д л я осаждения в газовой среде!
Аг = <*3РР
с
Я / ( 4 ^
* Практически возможно применение формулы Стокса н при более высокая 
значениях критериев Архимеда и Лященко,
(3.1)
(3.2)

---

По найденному значению критерия Аг определяю т критерий 
R e или критерий L y (рис. 3.1):
L y = Rf- = -ReFrP°. =
(з.4)
* 
Аг 
Р — Ро 
Р'С (Р “ ■ Рс) 
S
либо (если среда — газ)
Ly = i M
.
У
(
3
.<а)
МсЯР 
1
Д ал ее вычисляю т скорость осаждения:
^
 
* ■ • - *
д г
 
(3-5)
или 
_______________
^ о с = | / b y Цс (Р - Рс) S/Pc* 
( 3 5 а )
Д л я частицы неправильной формы скорость осаждения опре­
деляю т тем ж е путем из критерия Л ящ енко, но с подстановкой 
в критерий Архимеда вместо 
d
величины 
d3.
Э квивалентны й диаметр 
d3
частицы неправильной формы вы­
числяю т к а к диаметр условного шара, объем которого 
V
равен 
объему тела неправильной формы:
d3
=
y W f r
= 1,24 
у Щ р ,
fjUJ)
где 
М
— масса частицы, кг.
4 . 
Д иам етр осаждающейся ш арообразной частицы при изве- 
^ стной скорости осаж дения находят обратным путем, т. е. вы­
числяю т сн ачала критерий Лящ енко
Ly
Ис ( Р - Р с ) г
и по найденному значению L y определяют критерий Аг (рис. 3.1); 
к з последнего по формуле (3.3) вычисляют диаметр шарообразной 
частицы.
5. 
Эквивалентный диаметр частицы твердого тела неправиль­
ной формы при известной скорости осаждения определяют таким 
ж е путем. Сначала определяю т критерий L y по формуле (3.4), 
затем находят значение критерия Аг из рис. 3.1 д л я частицы 
соответствующей формы и вычисляют ее эквивалентный диаметр!