Qaysidir nuqtadan boshlab ikki yoki undan ortiq shoxchalar, qaysi polimer novdasi va qo'zg'aluvchan to'lqin sifatida hisobga olinadi. Bunday yondashuvda usul kvant-kimyoviy hisoblashlar bilan yaxshi mos keladigan natijalarni beradi

(II.5)
mk
dmn bilan Kronecker belgisi va
2µ
ÿ
(II.6)
ph1 (0) = ph2 (0) = ph3 (0)
ph1(L1) = ph2(L2) = ph3(L3) = 0.
dxpsj (x = 0) = 0.
1
Bu erda p = -i
Z ph
1
(II.2)
(II.1) tenglamaning
analitik yechimi
mumkin emasligi sababli
(II.2)
va
(II.3)
chegaraviy shartlar uchun uni sonli yechish
kerak . Buning uchun yulduz grafigining oÿziga xos
qiymatlarining toÿliq toÿplami nuqtai nazaridan psj
toÿlqin
funksiyasini kengaytiramiz:
2-rasmda keltirilgan grafik va birliklarda ~ = e = 1) sifatida
yozish mumkin
| x + lj |
,
BILAN
ÿ ÿ
Bu yerda phj,n(x) quyidagi Shrodinger tenglamasi [56] bilan
berilgan buzilmagan kvant yulduz grafigining xos qiymatlari:
Bn
phj, n (x) = sin (kn (Lj - x)), sin (knLj)
xos qiymatlarni,
Enni
Wmn matritsasini diagonallash orqali
topish mumkin , u quyidagicha berilgan
Bu erda biz ularni shoxlanish nuqtasida to'lqin funktsiyasining
uzluksizligi sifatida belgilaymiz:
.
d
1
va tomonidan berilgan Kirxgof qoidasi
3
X tan ÿ 1 ÿ 2eLj = 0.
chegara shartlari bilan
Lj
ph ÿ j, mphj,
n
dx. | x + lj |
Tarmoqlangan o'tkazuvchi polimerlarda ko'chib yuruvchi
eksitonlar uchun muhim xarakteristikalar har bir shoxchadagi
eksiton oqimidir. Umumiy oqim zichligi tomonidan berilgan
=
(Lj + sin (2knLj )) sin ÿ 2 (knLj) / 2 ÿ
(II.4)
1