«применение современных информационно коммуникационных технологий в проведении реформ в новом узбекистане»

«Yangi O‘zbekistonda islohotlarni amalga oshirishda zamonaviy axborot-kommunikatsiya 
texnologiyalaridan foydalanish» mavzusida Xalqaro ilmiy-amaliy konferentsiya 
Andijon 
 
27-29 oktabr 2021 yil 
542 
двухфазным потоком и, в частности, исследованы структура волны 
разрежения и пристеночная область при динамическом скольжении фаз. 
В статье [13] анализируется перенос вещества в неоднородных 
порыстых средах с учетом неоднородного распределения поля скоростей. 
В работе [14] рассматриваемая задача имеет большое значение для 
авиационной и ракетнокосмической техники. В статье проведена 
сравнительное тестирование моделей Чена 
𝑘 − 𝜀
, Секундова 
𝛾
𝑡
− 92
и модели 
турбулентности на основе динамики двух жидкостей для осесимметричной 
дозвуковой струи.
 
В отличие от [3,9] вышеуказанная задача решается с привлечением 
уравнений энергии как однофазной, так и двухфазной среды с учетом 
теплообмена между фазами; кинематические параметры газа в области II 
определяются из решения соответсвующей краевой задачи, а температура- из 
уравнения энергии газа в конечных разностях. В конкретном примере сделаны 
численные расчеты и на основе полученных результатов построены форма 
поверхности криволинейного угла, распределение давления и температуры 
потока вдоль поверхности при различных значениях диаметра и концентрации 
частиц.
 
Рассмотрим обтекание вогнутого угла плоским сверхзвуковым потоком 
двухфазной среды с начальной скоростью 
𝑈
0
. В этом случае возникает волна 
разрежения, которая в линейной постановке вырождается в характеристики 
𝑥 − 𝜔𝑦 = 0
, и для плоского стационарного течения смеси газа и частиц в 
отсутствие внешних и тепловых потоков имеем уравнения движения, 
неразрывности и энергии [2] : 
𝑢
𝑛
𝜕𝑢
𝑛
𝑑𝑥
+ 𝑣
𝑛
𝜕𝑢
𝑛
𝑑𝑦
= −
1
𝑝
𝑛𝑖
𝜕𝑝
𝜕𝑥
+
𝐾
𝑝
𝑛
∑
(𝑢
𝑗
− 𝑢
𝑛
)
2
𝑗=1
𝑢
𝑛
𝜕𝑣
𝑛
𝑑𝑥
+ 𝑣
𝑛
𝜕𝑣
𝑛
𝑑𝑦
= −
1
𝑝
𝑛𝑖
𝜕𝑝
𝜕𝑦
+
𝐾
𝑝
𝑛
∑
(𝑣
𝑗
− 𝑣
𝑛
)
2
𝑗=1
}
. (1) 
𝜕
𝜕𝑥
(𝑝
𝑛
𝑢
𝑛
) +
𝜕
𝜕𝑦
(𝑝
𝑛
𝑢
𝑛
) = 0
(2) 
𝑉
1
⃗⃗⃗ ∇𝑖
1
−
1
𝑝
1𝑖
𝑉
1
⃗⃗⃗ ∇𝑝 + 𝑁 = 0, 𝑉
2
⃗⃗⃗ ∇𝑖
2
− 𝑞 = 0
𝑁 =
𝑝
2
𝑝
1
[𝑞 +
𝐾
𝑝
2
(𝑉
2
− 𝑉
1
)
2
] , 𝑉
𝑛
2
= 𝑢
𝑛
2
+ 𝑣
𝑛
2
, 𝑛 = 1,2
}
. (3) 
Учитывая, что здесь рассматривается смесь газа и твердых 
несжимаемых частиц, дополним систему 
(1) − (3)
уравнениями состояния 
фаз 
[10]
𝑝 = 𝑅
1
𝑝
1𝑖
𝑇
1
, 𝑝
2𝑖
= 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡, 𝑖
1
= 𝑐
1
𝑇
1
, 𝑖
2
= 𝑐
2
𝑇
2
,
(4) 
выражением для функции 
𝑞
межфазового теплообмена 
𝑞 = 𝛾(𝑇
1
− 𝑇
2
)
(5) 
и соотношением 
𝑝
1
𝑝
1𝑖
+
𝑝
2
𝑝
2𝑖
= 1;
(6) 
Здесь 
𝑝 −
давление, 
𝑢
𝑛
, 𝑣
𝑛
−
скорости, 
𝑇
𝑛
−
температура, 
𝑝
𝑛𝑖
, 𝑝
𝑛
−
истинная и приведенная плотности 
𝑛 − й
фазы, к, 
𝛾 −
коеффициенты 

---