Практикум по курсу «материалы и компоненты радиоэлектроники» для высших учебных заведений по специальностям

 
где 
f-
частота [Гц], 
р
 
- 
плотность материала [кг/м 
3
], 
S
 
- 
площадь петли гистерезиса [Тл

А/м]. 
Потери на вихревые токи, возникающие в проводящих материалах, 
помещённых в переменное магнитное поле, явно связаны с нагревом материала 
в соответствии с законом Джоуля-Ленца. Величина потерь пропорциональна 
квадрату частоты внешнего магнитного поля, и для листового образца 
удельные потери определяются соотношением 
P
В
= 
,
64
,
1
2
max
2


B
f
d




[Вт/кг] (7) 
где 

 - 
удельная проводимость [Ом-м]
-1
, 
d - 
толщина листа [м], 
f
- частота [Гц], 
р - 
плотность материала [кг/м 
3
]. 
Полные потери определяются суммой всех составляющих потерь в 
магнетике, т.е. 
P
Σ =
P
Г
+ 
P
В
+ 
P
Д
. (8) 
3.З.4. Магнитомягкие материалы и требования к ним 
Для технического применения наиболее широко используются ферро- и 
ферримагнетики. Оба класса материалов характеризуются кристаллическим 
строением и доменной структурой в определённом интервале температур: 

---

36 
- 
нелинейной 
зависимостью 
магнитной 
проницаемости 

 
от 
напряжённости внешнего поля 
Н 
и температуры 
Т
; 
- способностью намагничиваться до насыщения,
- гистерезисом
- температурой Кюри или Нееля, выше которой разрушается атомный 
магнитный порядок и теряются магнитные свойства. 
Магнитные 
материалы 
принято