Polyarimetriya. Issi qlik nurlanishi va ularni xarakteristik asi

3.  Qaytgan  va singan nurlarning  qutblanishi. Bryuster qonuni. 

Agar tekislikning  ikkita dielektrikni ajratib turuvchi chegara tushish burchagi 0 

ga  teng  bo‟lmasa,  qaytgan  va  singan  nurlar  qisman  qutblangan  bo‟ladi.  qaytgan 

nurda  tushish  tekisligiga  perpendikulyar    tebranishlar  ko‟proq  bo;ladi  (3-rasm), 

singan  nurda  esa  tushish  tekisligiga  parallel  tebranishlar  ko‟proq  bo‟ladi. 

qutblanish darajasi tushish burchagiga bog‟liq. Agar tushish burchagi   

tg i = n

12

     

 

 

 

 

 

(3)  

      Shartni qanoatlantirsa (bunda n

12

 ikkinchi muhitning  birinchi muhitga nisbatan 

sindirish ko‟rsatkichi) , qaytgan nur to‟la qutblangan bo‟ladi. tushish burchagi ib 

ga teng bo‟lganda singan nurning  qutblanish darajasi eng katta qiymatga erishadi. 

Lekin bu nur  faqat qisman qutblanishicha qoladi.  (3) Munosabat  

Bryuster

 qonuni 

nomi bilan yuritiladi. i  burchak Bryuster burchagi yoki to‟la qutblanish burchagi 

deb ataladi. Yorug‟lik Bryuster burchagi ostida tushganda qaytgan va singan nurlar 

o‟zaro  perpendikulyar  bo‟lishini  tekshirib  ko‟rish  mumkin.    Qaytgan  va  singan 

nurlarning  turli  tushish  burchaklari  uchun  qutblanish  darajalari  dielektriklarda 

Maksvell  tenglamalarini  echish  yo‟li  bilan  topiladi.  Dielektriklar  chegaradagi 

shartlarga  quyidagilar  kiradi.  Chegaraning  ikki  tomonidagi    E  va  N  vektorlar 

potensial    tashkil  etuvchilarining  tengligi.  Natijada  quyidagi  formulalar  hosil 

bo‟ladi: 

 

(A

1

 )

┴

 = (A

1

)·(Sin (t

1 

-t

2

)/ sin (t

1

 –t

2

))    }     (A

2

) 

"

   = (A

1

)                          

 

  (A

2

)

┴ 

= (A

1

)·(2sint

2

·cost

1

/

 

sin(t

1

+t

2

))

 

}·(2sint

2

·cost

1

/sin(i

1

–i

2

)cos(i

1

–i

2

)          (4)  

 

           (A

1

)

" 

=(A

1

)

" 

(tg(t

1

–t

2

)/ tg (t

1

 –t

2

))   }  

 

 bu  erda  (A

1

)

┴   

(A

1

)

┴ 

  (A

2

)

┴ 

  tegishli  ravishda  tushuvchi  qaytgan  va  singan  nurlar 

tushish  tekisligi    perpendikulyar  tashkil  etuvchilarining  amplitudalaridir.  (A

1

)

" 

, 

(A

1

)

" 

  va  (A

2

) 

" 

  tushish  tekisligiga  parallel  tashkil  etuvchilar  xuddi  o‟sha 

---

kattalikdir:  i

1 

tushish  burchagi,  i

2

  sinish  burchagi.  Tushish  burchagi  kichik 

bo‟lganda  (3)  formuladagi  sinuslarni  va  tangenslarni  burchaklarining  o‟zi  bilan 

almashtirish mumkin 

(A

1

)

┴ 

= -(A

1

)

┴

(t

1

– t

2

)/(i

1

– i

2

)

 

= - (A

1

)

┴ 

(n

12

-1)/(n

12

+1)

 

 

(A

2

)

┴ 

= (A

1

)

┴

(2i

2

/ (i

1

+i

2

))= (A

1

)(2/(n

12

-1))    

(A

1

‟

)

"  

=(A

1

)

" 

(i

1

–i

2

)/( i

1

 +i

2

)

 

= (A

1

)

"  

(n

12

-1)/( n

12

+1) 

(A

2

)

"  

=

 

(A

1

)

" 

(2i

2

/(i

1

+ i

2

))= (A

1

)

"   

(2/(n+1))                 

 

 

 

 (5)  

       Qaytgan 

yorug‟likning 

I

1

‟  

 

intensivligini 

ikkala 

tashkil 

etuvchilarning  (I

1

)

┴ 

va      (I

1

) 

"   

 

intensivligining  tushuvchi  yorug‟lik  I

1

 

intensivligiga  nisbatan  olib.  Berilgan 

sirtning  ρ  qaytarish  koeffisentini 

olamiz. (6) bilan muvofiq ravishda  

I

1

‟

 = J((n

12

-1)/( n

12

+1)) 

2  

 

                               ρ = ((n

12

-1)/( n

12

 +1)) 

2    

  

 

(6)       

                     I

2

 = n

12

 · J · (2/( n

12 

+1))       

 

 

(7) 

  agar ikilamchi to‟lqinni tarqatuvchi zaryadlaridan birini olib qarasak, zaryadning 

tebranishini  ikkita  tebranishga  ajratamiz.  U  tebranishlardan  biri  tushish  tezligida 

yuz beradi. (5-rasm).  Ikkinchisi esa, bu tekislikga perpendikulyar yo‟nalishda yuz 

beradi. Tebranishlarning har biriga yassi qutblangan ikkilamchi to‟lqin mos keladi. 

  Tebranuvchi  zaryadning  nurlanish  yo‟nalishi  bo‟ladi,  zaryad  tebranishlar 

yo‟nalishiga  perpendikulyar    yo‟nalishlarda  eng  ko‟p  nurlanadi.  Tebranishlar 

yo‟nalishida zaryad nurlanmaydi. Yorug‟lik to‟lqin uzunligidan ko‟p marta kichik 

zarralardan  yorug‟likning  sochilishi  vaqtida  ham  qutblanish  yuz  beradi. 

Sochilayotgan  yorug‟lik  dastasi  zarralarda  zaryadlarning  shunday  tebranishlarini 

tug‟diradiki, ularning yo‟nalishi dastaga perpendikulyar tekislikda yotadi (6-rasm).  

   Ikkilamchi  to‟lqinda  E  vektorning  tebranishlar  yo‟nalishi  orqali  o‟tadigan 

tekislikda  sodir  bo‟ladi.  dasta  bilan  π  /2  dan  farqli  burchak    tashkil  qiluvchi  

yo‟nalishlarda sochilayotgan yorug‟lik faqat qisman qutblangan bo‟ladi.