Umumiy fizika kursi (ii-tom)

AD
ва 
DC
цисмларнинг 
R t
ва 
R2
царши­
ликлари нисбатини узгартира олади.
Ушбу
Rx
Я»
R .
R
а
(
3
)
муносабат бажарилганда занжир­
нинг 
BGD
цисмида ток булмасли- 
гини цуйида курсатамиз. 
(3) ни 
куйидаги куринишда ёзиш мумкин:
115- раем. Уитсточ купригининг 
схемаси.
(За)
Бир жинсли утказгичда утказгич айрим цисмлари царши- 
ликларининг нисбати шу цисмлар узунликларининг нисбати 
каби булади. Шундай цилиб, симнинг 
AD
цисми узунлигини 
билан, 
DC
цисмини 
/ 2
билан белгиласак,
Rx
R-2
=
h
муносабатни зосил циламиз, шундан кейин (За) тенглик цуйи­
даги куринишга келади:
-
{
r
..
Улчанадиган 
Rx
царшиликни маълум царшилик билан тац- 
т^ослашда шу муносабатдан фойдаланилади. Бунинг учун кузга- 
лувчан 
D
контактни шундай суриладики, бунда 
G
— гальвано- 
метрдан ток утмайдиган булсин; ток утмаётганлигини гальва­
нометр стрелкасининг огмаганлигидан бевосита аницланади.
-у узунликлар нисбатини 
АС
сим буйлаб жойлаштирилган ди- 
‘2
соб линейкаси ёрдамида топилади.
(3) муносабатни чицариш учун Кирхгоф тенгламаларидан 
фойдаланамиз. Дастлаб, бизга барча туртта царшилик 
R
x, 
R0,

---

Rt
ва 
Р.2,
шунингдек 
Е
гальваник элементнинг 
R
e
ички царши­
лиги, унинг $ э. ю. к. замда занжирнинг 
G
гальванометр улан­
ган 
BGD
цисмининг 
R3
царшилиги берилган деб фараз циламиз. 
Элементдан схемамизнинг Л ва С тугунларига ток келтирувчи 
симларнинг царшилигини назарга олмаймиз. Элементдан келув- 
чи ток кучини / билан, занжирнинг 
АВ, AD, ВС, DC
ва 
BGD
цисмларидаги ток кучларини мос равишда /,, / 2, / 3, 
/ 4
ва 
/ 5 
билан белгилаймиз.
Бизнинг системамизда 
m ypm m a — А, В, С, D
тугун бор. 166- 
параграфда айтилганларга кура уларнинг 
уягааси
учун Кирх­
гоф тенгламаларини тузамиз. Булар учта 
А, В
ва 
D
тугунлар 
булсин.
Тугунга келувчи токларни мусбат, ундан чицувчи токлар­
ни манфий деб дисоблашга келишган эдик. Бироц мураккаб 
схемада биз токларнинг айнан цандай йуналганлигини олдин- 
дан билмаслигимиз мумкин. Бу долда токларнинг йуналишини 
ихтиёрий равишда олишимиз мумкин. Кирхгоф тенгламалари­
ни ечиш натижасида 
Ik
нинг баъзи цийматлари мусбат катта­
ликлар куринишида чицади; булар биз йуналишларини тугри 
курсатган токлардир. 
Ik
нинг бошца цийматлари эса манфий 
катталиклар куринишида чицади; бу токларнинг дациций йуна- 
лишлари биз олганимизга царама-царшидир. Кураётган схе- 
мамизда токлар учун 115- раемда стрелкалар билан курсатил- 
ган йуналишларни танлаймиз. У долда Кирхгоф тенгламалари 
биринчи системаси цуйидаги куринишда булади:
Схемамизда 
ABDA, BCDB
ва 
АСЕА
берк контурларни олиб, 
бу контурлар учун Кирхгоф тенгламаларининг иккинчи систе­
масини тузамиз. Бу контурларнинг дар бирини соат стрелкаси 
даракати йуналишида айланиб чицеак, цуйидагилар досил бу­
лади:
Шундай цилиб, биз олтита тенглама досил циламиз, бу тенг­
ламалар берилган 
f
э. ю. к. дамда 
R x, R0, Rlt R2, Rs
ва 
R
e
царшиликларга кура олтита 
I,
/,, / 2, / 3, 
/ 4
ва 
/ 6
токларнинг бар- 
часини топиш мумкин. Бироц биз (3) муносабат келиб чица­
диган анча содда масала билан чекланамиз. Чунончи 
G
галь­
ванометр орцали оцувчи 
/ 5
ток нолга тенг буладиган шартни
ABDA
контур учун: 
I tR x
+
J5R 3
— / 2/?j = О, 
BCDB
контур учун: 
I3R0 —
/ 4/ ? 2
— 
j bR 3
= О,
АСЕА
контур учун: 
I2R
j
+
IAR2
+ /
R E = & .
(5)

---

аницлаймиз. 
/ 5
= О да (4) системанинг иккинчи ва учинчи 
тенгламаларидан цуйидагилар келиб чицади:
А = A ; А = А .
(6)
(5) системанинг биринчи ва иккинчи тенгламаларидан эса цуйи- 
дагилар келиб чицади:
l\Rx
 =
hR\\ l -Яо 
—
 А^2. 
(7)
(
6
) ва (7) тенгликлардан исбот цилишимиз керак булган
R x
_
_R\
Я» 
R
j
муносабатни зосил циламиз.
муносабат бирдан унча куп фарц цилмаганда 
R x
ва
R n
царшиликларни 
таццослаш 
аницлиги 
катта булади.
Шунинг учун, 
Уитстон куприги ёрдамида номаълум 
цар­
шиликни улчашда 
R 0
стандарт царшилик 
R x
дан унча куп 
фарц цилмагани маъцул. Бунинг учун Уитстон купригининг 
ВС
шохобчасини ташкил этувчи стандарт царшилик сифатида 
одатда царшиликлар магазини олинади (159- параграфга царанг); 
магазиндан бирор ёки бир неча штепселни чицариш билан 
R0,
нинг 
R x
га яцин булишига эришиш 
мумкин.
3. 
Э л е м е н т л а р н и б а т а р е я
ц и л и б у л а ш . Дастлаб икки зол- 
ни: 
элементларни 
кетма-кет
улаш билан ва элементларни парал­
лел улаш билан батарея тузишни 
курайлик. Соддалик учун барча 
уланаётган элементларнинг 
S
э. ю. 
к. лари ва 
R0
ички царшиликлари 
бир хил деб зисоблаймиз.
Айтайлик, батарея 
п та кетма-
кет уланга н элементдан т узи лга н булсин
(116- раем). Батарея 
R
ташци царшиликка уланган. Занжирдаги ток кучини аницлаш 
керак. Элементларни бир-бирига уловчи симларнинг царшили­
гини назарга олмаймиз.
Биз текшираётган занжирни ташкил этувчи бутун берк 
контур учун Кирхгофнинг иккинчи тенгламасини ёзамиз; бу 
зол учун унинг цуйидаги куринишда булиши равшандир:
IR
&
>
бундан
7 
П 8
R + n R 0 ‘
( 8 )
п элемент