Umumiy fizika kursi (ii-tom)

§. !^айта магнитлаш иши. Маг­
нетикнинг 
магнитланиши магнитловчи 
майдоннинг бир жинсли функцияси бу^ла 
олмайди. 203- § да биз 
Н
нинг муайян 
кийматидаги магнитланиш //н и н г б у к и й -
матига кандай йул билан эришилганли- 
гига боглик эканлигини курсатувчи гис­
терезис зодисасини тазлил килган эдик.
Гистерезис залкаси 301- раемда тас­
вирланган магнетикнинг 
а
нукта билан 
характерланувчи золатини олиб текши- 
райлик. Биз магнетикни 
а
золатдан бош- 
лаб гистерезис залкасининг 
a b kfela
йуналиши буйлаб кайта 
магнитлаб, яна 
а
золатга кайтиб келдик деб фараз килайлик. 
Бундай кайта магнитлаш процессида иш бажарилишини курса- 
тамиз. Бунинг учун бундан аввалги параграфда топилган му­
носабатдан фойдаланамиз. Бу муносабатга биноан, контур 
оркали утаётган индукция окими 
йФ
га ортганда (ток кучи­
нинг ортиши зисобига) контур магнит майдонининг энергия-
301- раем. Кайта магнит 
ланиш ишини дисоблаш 
га доир.

---

сини досил цилиш учун сарфланган элементар 
dA
иш куйи­
дагига тенг булади:
dA = I d,
бу ерда 
I —
контурдаги токнинг кучи1.
Текширилаётган магнетик узун соленоиднинг узаги бул­
син деб фараз киламиз. Бу соленоиддаги урамлар сони 
N
га 
ва урамларнинг (ва узакнинг дам) кундаланг кесимининг юзи 
5 га тенг булсин. У долда соленоиднинг 
N
та урами оркали 
утаётган тулик оким
Ф
=
N BS
булади, бу ерда 
В —
соленоид узагидаги магнит майдонининг 
индукцияси.
Соленоид урамларидаги ток кучи шу ток досил килаётган 
магнит майдоннинг 
Н
кучланганлиги билан куйидагича муно- 
сабатда булади (194- § га каранг):
бу ерда 
В —
соленоиднинг узунлиги. Демак, (1) га биноан, 
индукция окими узгарган вактда бажарилган элементар иш 
Куйидагига тенгдир:
d A = l § r r d ^ B S ) = % H dB '
S I 
купайтма магнетикнинг дажми булгани учун узакнинг бир­
лик узунлигига мос келадиган иш
dA ' = ~ H d B ,
яъни индукция векторининг 
dB
орттирмасига пропорционал 
булади.
301-расмга карар эканмиз, гистерезис эгри чизигининг би- 
рорта 
ab
участкаси учун 
H dB
купайтма 
abed
полосканинг 
юзига тенг эканлигини курамиз, чунки шу киемда индукция 
векторининг орттирмаси 
dB
=
cd
булади. Гистерезис эгри чи­
зигининг 
f e
участкасига дам орттирманинг худди шундай 
dB = cd
киймати мос келади, бирок бу участкада индукция 
камайганлиги ( / нуцтадан 
е
нуктага утилганлиги) учун 
dB
манфий булади. 
f e
участкада Н вектор дам манфийдир; демак,.
1 Шуни эслатиб утамизки, бу долда ферромагнит жисмлар учун аввалги 
параграфдаги (1) формуладан фойдаланиш нотурри булар эди, чунки ф е р р о ­
магнит жисмлар учун узиндукция коэффициенти 
L
доимий катталик эм ас 
ва 
й Ф Ф L d l.

---

Н dB
купайтма мусбат ва 
c d e f
полосканинг юзига тенг була­
ди. Шундай килиб, 
dB
нинг текширилаётган кийматига магне- 
тикни магнитлаган вактда 
adcd
полосканинг юзига пропорцио­
нал иш, магнитсизлантирган вактда эса 
cd fe
полосканинг 
юзига пропорционал иш мос келар экан. Бу иккала ишни эъти- 
борга олиб туриб, гистерезис эгри чизигининг 
ab
ва 
e f
участ-
каларига ^ X (
ab fe
) юзга тенг иш мос келади деб айтишимиз
мумкин.
Тулик кайта магнитлаш циклини шундай участкаларнинг 
йигиндиси деб караш мумкин; демак, соленоид узагининг бир­
лик дажмини кайта магнитлаш учун сарфланган иш 
a b fe
по- 
лоскага ухшаган полоскалар юзларининг йигиндисига пропор­
ционал, яъни гистерезис далкасининг Sj юзига пропорционал 
булар экан:
Кайта магнитлаш учун сарфланган иш ё соленоид магнит 
майдонининг энергиясига кУшилиши, ёки иссицликка айланиши 
керак.- Бошлангич 
а
нуктага кайтиб келганда магнит майдон­
нинг долати узгармаганлиги сабабли, унинг энергияси дам уз- 
гара олмади. Бундан гизтерезис хоссасига эга булган узакни 
кайта магнитлаган вактда узак исийди деган хулосага келамиз. 
Тажрибада дам худди шундай булади. Бажарилган ишни ди­
соблаш учун тажрибада ишлатилган магнит материалининг 
гистерезис далкасининг шаклини билиш керак.
Ферром агнит моддалардан ясалган узакларни кайта магнитлаш вактида 
энерги я исроф булишини турли техник масалаларни дал этишда дисобга 
олиш га тугри келади. Бундай долларда сарфланган ишни дисоблаш учун 
купчилик магнит материаллар учун тугри булган куйидаги эмпирик форму- 
ладан фойдаланилади:
* = Ч В 'ш
ах-
бу ерда £ шах — магнит индукциянинг муайян кайта магнитлаш цикли ичида 
эришилган максимал киймати. ij коэффициент материалнинг хоссасига бог­
л и к ; чунончи, трансформ аторлард а ишлатиладиган темир учун
у]
= 0,0008 
эрг\см ?-(гсу& ,
к а т т и к пулат учун
V] = 0,08 
эр г\см ъ
(ге)1.б.
230- §. К а б е л н и н г у з и н д у к ц и я к о э ф ф и ц и е н т и . 227- § да топилган му- 
иосабатларнинг татбик этилишига мисол сифатида чексиз узун цилиндрик 
кабелнинг бирорта участкасининг узиндукция коэффициентини дисоблаймиз. 
Кабель деб иккита коаксиал цилиндрик симни тушунамиз. Бунда ички ци- 
линдрдан утаётган ток ташки цилиндрда утаётган токка тенг ва тескари 
йуналган булади (302- раем).

---

Ички ва ташци цилиндрларнинг радиусларини мос рав ишда 
R i
ва 
R 2
билан белгилаймиз. Кабелнинг узунлиги 
I
га тенг участкасини ажратиб ола­
миз. Бу участкадан утаётган токнинг магнит энергиясини икки усул билан 
ифодалаш мумкин: биринчидан, 227- § даги (2) формулага биноан, кабелнинг 
шу участкасининг узиндукция коэф фициенти 
L
орцали:
W
-
— L P
W ТП
— 2
ва, иккинчидан, 227- § даги (8) формулага биноан, 
донларини характерловчи катталиклар оркали: