Umumiy fizika kursi (ii-tom)

,
4 т а
бу ерда х — цутбланиш коэффициенти. у. цутб­
ланиш коэффиценти билан е диэлектрик доимий 
узаро 
е 
+
1 
=
4irx 
муносабат билан богланган, 
шунга кура юцоридаги ифодани бундай кури­
нишда ёзиш мумкин:
ёки о нинг урнига унинг (1) даги цийматини цуйсак:
o, = C(Vr1 - v 2) ( e - l ) .
(2)
Зарядларнинг а ва 
о'
зичликлари царама-царши ишорали- 
дир, шу сабабли пластинкалар ва диэлектрик даракатланганда 
царама-царши йуналган магнит майдонлар досил булади. На­
тижавий магнит майдоннинг 
Н
кучланганлиги зарядлар зич- 
ликларининг о — о' айирмаси билан ифодаланади.
(1) ва (2) га асосан:
о - о
' = С ( У г - V г ).
Куриниб турибдики, о — о' зичликлар айирмаси е диэлект­
рик доимийга боглиц эмас экан. Шундай цилиб, маълум ул­
чов ва шаклдаги конденсатор учун берилган 
— У2 потен-
265- раем. 
Ха- 
ракатланаётган 
дпэлектрик- 
нинг 
магнит 
майдонини 
аницлашга до­
йр Эйхенвальд 
тажри басининг 
схемаси.

---

циаллар айирмасида диэлектрикнинг 
кутбланиши туфайли 
магнит майдон досил цилувчи умумий заряд диэлектрикнинг 
табиатига боглик булмас экан. Дакикатан дам, Эйхенвальд 
маълум 
Vi
— 
V2
потенциаллар айирмасигача зарядланган 
А
ва 
В
дискларни айлантирганда досил булган магнит майдон шу 
дисклар орасида кандай 
D
диэлектрик куйилганига боглик 
булмаслигини кузатган. Бу тажриба кутбланган диэлектрик­
нинг богланган зарядлари даракатланганда атрофдаги фазода 
магнит майдон досил килишини исботлайди.
Нидоят, даракатланаётган эркин электронларнинг магнит 
майдонини академик А. Ф. Иоффе улчади. Кизитилган 
К
ка­
тод (266- раем) дан чиккан электронлар 
К
катод билан 
А
ансд 
орасидаги фазода тезлатилган. Сунгра электронлар 
а
тешик- 
дан утиб деч кандай тукнашишеиз текис даракатлангаи. Йул- 
нинг охирида электронлар 
F
Фарадей цилиндри ичига тушиб, 
унга уз зарядларини беради; электронлар досил килган ток 
G
гальванометр билан улчанади. Найчанинг урта кисмида унга 
якин килиб магнитларнинг астатик системаси урнатилган бу­
либ, электронлар окими досил килган магнит майдон таъсири­
да бу магнитлар уз вазиятидан четга огади.
Бу тажрибани электронлар окимидан фойдаланмай, ингичка 
сим тортиш ва шу сим оркали электр токи утказиш йули би­
лан дам утказиш мумкин. Магнит стрелкаларини электронлар 
окими билан утказилган тажрибадагидек бурчакка огдириш 
учун бу симдан юкоридаги тажрибада гальванометр курсатган 
ток кучига тенг ток утказиш керак экан. Магнит майдон до­
сил килишда электронлар окими ва утказгичларда окадиган 
электр токнинг бир-бирига эквивалентлиги шу йул билан ис- 
бот этилди.
215- пар аграфдаги формулаларда заряднинг 
v
тезлиги деб /
к у ч у л -
чанаёт ган к о о р д и н а т ла р сист емасига н исб ат ан
Улчанган тезликни тушу- 
ниш лозим. Электромагнит процесслар фазони яхлит мудит долида тулдириб 
турувчи эфир воситасида ташилади деб тасди^ловчи утган аср охиридаги 
ф аразияга кура магнит майдон зарядларнинг эфирга нисбатан даракати на­
тижасида досил булиши керакдек туюлар эди. Ш у сабабли, зарядларнинг
266- раем. Электрон ш уъла магнит майдонини ани1<- 
лашга дойр И оффе тажрибасининг схемаси.

---

магнит майдонини кузатиш йули билан эфирга нисбатан булаётган даракат- 
ни пайцаса булади деб уйлаш мумкин эди. Эфир киши кузата оладиган 
бутун фазони тулдириб турувчи мудит деб тушунилгани учун эфирга нис­
батан булган даракат абсолют дар ак ат булиши кер ак эди. Нисбийликнинг 
механик принципига мувофиц (I том, 19- § га царанг) абсолют илгариланма 
даракатни механик додисалар воситасида пайцаш мумкин эмас.
215- п араграфда параллел тра екториялар буйлаб бир хил