Umumiy fizika kursi (ii-tom)

аст ат ик
система 
деб аталади. Бу система икки группа магнитлардан иборат бу­
либ, бир группадаги дамма магнитларнинг шимо­
лий кутблари бир томонга, иккинчи группадаги 
дамма магнитларнинг шимолий кутблари царама- 
К'арши томонга йуналган. Магнитларнинг шундай 
жойлашиши туфайли Ер магнит майдонининг улар- 
га курсатадиган таъсири узаро компенсациялана- 
ди. Магнитларнинг дар бир группаси иккита гал- 
так ичига биттадан жойлаштирилган. Бу галтак- 
ларнинг урамларидан 
улчанаётган ток окади.
Ралтакларда ток ^арама-царши томонларга караб 
оккани сабабли галтакларнинг магнитларга курса­
тадиган таъсирлари узаро кушилади. Ралтакларда 
ток булмаганда магнитлар системаси осиб куйил- 
ган ипнинг эластик кучлари системани галтаклар 
текислигида ушлаб туради. Ралтаклардан ток ут­
ганда магнитлар системаси бурилишига караб ток 
кучини улчаш мумкин. Ингичка кварц ипга осил- 
ган жуда енгил магнитлар системасини ясаш ва 
системанинг ипига мадкамланган кузгучадан 
цайт-
ган нурнинг силжишидан система огишини аник­
лаш нули билан жуда заиф 10—12 
а
тартибдаги токларни ул- 
чаш мумкин.
Иккинчи синфга сезгирлиги камрок, лекин 
жуда кенг таркалган асбоблар киради; бу 
асбобларнинг ишлаш принципи темир парча- 
сининг галтак ичига тортилишига асосланган. 
Бундай асбобни биринчи булиб рус электро- 
техниги М. О. Доливо-Добровольский так- 
лиф этган ва ясаган эди. Асбобнинг схемаси 
254- раемда тасвирланган, бу ерда 
А
— улча­
наётган ток утаётган галтак; 
a
— пружина
(Ь) 
га осилган кичик темир стержень. Рал- 
такда окаётган ток магнит майдон досил ки­
лади, бу майдон таъсирида 
а
стерженча маг- 
нитланади ва магнит майдон кучлирок булган 
томонга, яъни галтакнинг ичига тортилади. 
Стерженча стрелка билан бирлаштирилган бу­
либ, стерженча галтак ичига тортилганда стрелка бурилади.
Хозирги замон техник амперметрлари худди шу принципга 
асосланиб ясалади. 255- раемда узгармас ток техник ампер- 
метрининг кесими тасвирланган. Унда: / — галтак, 
2
— магнит-
253- 
раем. 
Астатик 
магнитлар 
системаси 
билан жи- 
*озланган 
гальвано- 
метрнинг 
схемаси.
254- раем. Доливо- 
Добровольский 
амперметри.

---

ланган темир парчаси, 
5
— темир парчасини тутиб турувчи 
пружина. Ралтакдан ток утган вацтда 
2
темир парчаси галтак 
ичига тортилади ва стрелкани буради. Темир парчаси билан 
стрелка биргаликда даврий равишда тебраниб турмаслиги учун
4 
цилиндр ичида юрадиган 
3
поршендан иборат „тинчлатувчи* 
ишлатилади.
Улчов асбобларининг баринчи турига 
%аракат чан рам кали
гальваном ет рлар
дам киради. Уларда магнит майдонни таца- 
симон доимий магнит досил цилади. Магнитнинг 
N
ва 5 цутб-
лари бир-бирига бир хил радиусли ботиц цилиндрик сиртлари 
билан цараб туради (256- раем). Кутблар орасига радиуси 
цутбларнинг эгрилик радиусидан кичикроц темир цилиндр цуз- 
галмайдиган цилиб урнатилади. Бу цилиндр урнатилгандаи 
кейин магнит занжири деярли бекилади ва индукция чизиц­
лари кутблар билан цилиндр орасида досил булган цилиндрик 
тирцишда тупланади. Бу тирцишда бир неча урам симдан ибо­
рат енгил 
ab
рамка жойлашган булиб, улчанадиган ток шу 
рамкадан оциб 5'тади. Ингичка 
с
пружина рамкани маълум 
вазиятда тутиб туради. Рамкадан ток утганда у бурилади. 
Рамканинг бундай бурилиши буралган пружинанинг механик 
моменти рамкага таъсир этаётган электромагнит кучларнинг 
моменти билан мувозанатлашгунча давом этади. Рамканинг 
бурилиш бурчагини унга бирлаштирилган енгил стрелка кур­
сатади. Рамка жойлашган тирцишда магнит майдон радиал ра> 
вишда йуналгани туфайли рамканинг бурилиш бурчаги кенг 
чегарада ток кучига пропорционал булади.
Юцорида таърифланган гальванометрлар жуда цулай асбоб­
лар булиб, уларнинг сезгирлиги доимий ва курсатиши ташци 
майдонлар таъсирига кам боглангандир. Лабораторияда ва тех- 
никада ишлатиладиган купчилик узгармас ток улчов асбобла-
5
S
255- раем. У згармас ток тех ­
ник амперметри.
256- раем. 
Кузгалувчи 
рамкали 
гальваномстр- 
нинг схемаси.

---

рини ясашда бу гальванометрларнинг тузилиш принципндан 
фойдаланилади. Бундай асбоблардан вольтметр ва амперметр 
сифатида фойдаланиш мумкин. Бунинг учун ё рамкага кетма- 
кет цилиб катта узгармас царшилик улаш, ё унга параллел 
Килиб 
шунт (158- параграфда айтилганларта каранг) улаш ке­
рак булади.
Харакатчан токли рамкани ингичка 
ипга осиш йули билан янада сезгир- 
рок асбоблар ясаш мумкин i 257- раем).
Рамканинг бурилиш бурчаги унга мад- 
камланган кузгучадан кайтган нурнинг 
огишига караб аникланади. Бундай 
гальванометр 
к у згу ли гальванометр
деб аталади.
Т орли гальванометр
дам кузга- 
лувчи утказгичли улчов асбоблари 
цаторига киради. Бу гальванометр 
кучли-магнит кутблари орасида таранг 
тортилган жуда ингичка 
аЬ
симдаи 
(258- раем) иборатдир. Симдан ток 
утганда у чап кул коидасига мувофик 
уз вазиятидан силжийди (196- §). Сим­
нинг силжиши магнит узагидаги тешик 
оркали утган 
микроскоп ёрдамида 
кузатилади. Торли гальванометрнинг 
сезгирлигини 10—12 
а
гача етказиш 
мумкин. Ингичка ипнинг инерцияси 
кичик булгани сабабли торли гальва­
нометр ёрдамида вацт давомида уз- 
гариб турадиган токларни улчаш ва 
257- раем. Кузгули гальва- 
фотографпк кайд килиш мумкин. 
нометр.
Ток кучининг флуктуациялари ту ­
файли барча гальванометрларнинг сезгирлиги чекланган була­
ди (186- §).
Нидоят, учинчи тнпдагн (электродинамик) улчов асбобини 
ясаш мумкин. Бу асбобда деч кандай доимий магнит булмай­
ди ва унинг курсатишлари токли утказгичларнинг узаро таъ- 
сирига асосланган. Соленоид ичига осиб куйилган токли рам­
ка бундай асбобнинг энг содда схемасидир (197- параграфда 
айтилганларни таккосланг). Рамкага таъсир этаётган айланти­
рувчи момептнинг катталиги рамкадан окаётган /, ток кучига 
дам, соленоиддан окаётган /2 ток кучига дам пропорционал 
булади; агар рамкадан дам, соленоиддан дам айни бир ток, 
яъни улчанаётган 
I
ток окаётган булса, у долда рамкани ай- 
лантнрувчн моментнинг катталиги / 2 га пропорционал булади.
26 
С. Э. Ф риш , А. В. Т и м орева

---

Ват т м ет рлар
, яъни занжирнинг 
маълум 
участкасида 
истеъмол килинаётган кувватни улчайдиган асбобларнинг ту- 
зилиши дам иккита токли галтакнинг узаро таъсирига асос- 
ланган. Занжирнинг муайян участкасида истеъмол килинади- 
ган кувват шу участкадаги токнинг кучига ва унинг учларидаги 
Vj — V2
потенциаллар айирмасига пропорционал эканини эсла- 
тиб утамиз. Ваттметр 
и кки та 
узаро таъсирлашувчи 
галтакдан
иборат. Ралтаклардан бирининг каришлиги 
кичик булиб, бу галтак занжирнинг участ- 
касига 
ке тм а-кет 
уланади, иккинчисининг 
Каршилиги катта булиб, буниси заижир- 
нинг участкасига параллел уланади. Бунда 
биринчи 
галтак даги ток 
занжирдаги /
ток 
кучига тенг, иккинчи галтакдаги 
Г
ток эса 
1/j — 
V2
потенциаллар айирмасига пропор­
ционал булади. Ралтакларнинг дар бирига 
катталиги 
II'
га, яъни /
(V ^— V^)
га ёки, 
бопщача килиб айтганда, занжирнинг участкасида истеъмол 
Килинаётган 
w
кувватга пропорционал 
булган ай лан ти рувчи
момент таъсир килади.
t
вакт ичида истеъмол килинган электр энергияни улчай­
диган 
сяётяикнинг
тузилиши дам юкоридаги сингари иккита 
галтакдан фойдаланипГ пркнципига асосланган.
258- раем. Торлн галь 
ванометр.