Elektr zaryadlarning o’zaro ta’sir qonuni. Kulon qonuni. Nuqtaviy zaryad haqida tushuncha. Zaryadlarning xalqaro (si) va sgs birliklar sistemasidagi birliklari. Zaryadlarning chiziqiy, hajmiy va sirtiy zichliklari. Reja

3- misol. Silindrik kondensator
. 
Koaksial silindrlar orasida potensiallarning taqsimlanishini ham qarab 
chiqamiz. Bu maydonning kuchlanganligi   
               
1
0
1
2
q
E
r


                                      (4.8)   
                                               
 
bilan  ifodalanadi.  Shuning  uchun  ichki  silindr  va  elektrodllar 
orasida joylashgan ixtiyoriy nuqta orasidagi potensiallar farqi 
quyidagiga teng.
 
                        
1
1
0
0
ln
2
2
r
a
q
q
dr
r
U
r
a





                        
(4.9)
  

---

Bu yerda r – qaralayotgan nuqtadan silindrlar o’qigacha masofa, a – ichki 
silindrning uzunlik birligidagi zaryad. Silindrlar orasidagi to’la kuchlanish 
0
U
quyidagiga teng. 
            
1
0
0
ln
2
q
b
U
a


   
 
(4.10)  
Bunda  b- tashqi silindrning radiusi. Bundan  
              




0
ln
/
ln
/
r a
U
U
b a

                      
(4.11)
       
Silindrik kondensatorda potensial logarifmik qonun bo’yicha o’zgaradi. 
4 – misol. Ikki simli liniya. 
Endi radiuslari a va o’qlari orasidagi masofa d bo’lgan ikkita parallel silindrik 
simlarni qarab chiqamiz. Boshqa barcha jismlar hatto yer ham d ga nisbatan katta 
masofada turibdi, deb hisoblaymiz va shuning uchun ikkala simni oddiy 
kondensator deb qaraymiz. 
Agar d masofa a bilan taqqoslanadigan darajada bo’lsa unda zaryadlar sim 
sirti bo’yicha notekis taqsimlanadi va elektr maydonni hisoblash murakkab bo’ladi. 
Shuning uchun biz d>>a deb faraz qilamiz. Bu holda ikkala silindr ham tekis 
zaryadlanadi va ular hosil qilayotgan maydon kuchlanganlligini 
1
0
1
2
q
E
r


                                                               
(4.12)
 
formuladan topish mumkin. Elektrostatik maydonda kuchlanish yo’lning 
shakliga bog’liq bo’lmagani tufayli uni hisoblash uchun similar o’qini 
tutashtiruvchi va ularning sirtiga perpendicular bo’lgan to’g’ri chiziq 
ko’rinishidagi eng oddiy yo’lni tanlaymiz. Bu liniyada biror x o’qidagi maydon 
kuchlanganligi quyidagiga teng. 

---

1
1
0
0
1
1
2
2
q
q
E
x
d
x





                                                 
(4.13)  
Bunda  q – simning uzunlik birligidagi zaryad. Shuning uchun similar 
orasidagi kuchlanish 
      
1
1
0
0
2
2
d a
d a
d a
a
a
a
q
q
dx
dx
U
Edx
x
d
x












                        
(4.14)
                                                                                                    
                                                                                                         
                                
1
1
0
0
ln
ln
q
q
d
a
d
U
a
a





         
 
               
(4.15)
 
ga teng.