Termodinamika va statistik fizika

Tds  =  dJ50.
Energiyaning  saqlanish  qonuni
ft
 1 
(
pe
 + p
 у ) 1dV  = 
j*ds’ 
ft (pE + p
 t )  = “divis
ga  ko'ra
p ^  =  - d i v l „
bu  yerda  I£  -   issiqlik  oqimining  zichligi.
ЭЕ
0
 
™ 3s 
ds 
I  ,.  T
—i  =  
v a  
p —   =
  —
divlp,
at 
at 
H at 
т 
E' 
rr. a s 
asn 
.
T * = i r   =   - 7 d,vI"  
<8'7)
div i  =   i  divl + (i,  grad i )  =  i  divl -  ^  (I,  gradT)
dan  foydalanish  natijasida  (8.7)  quyidagi  ko'rinishni  oladi:
P ^   =  -d iv J,  + o. 
(
8
.
8
)
Entropiyaning  balans  tenglamasi.  Bu  yerda  Is  =  ^   ~  entropiya
 
oqimning  zichligi.

---

a  ~  (
I
(gradT)  =  ^  
IiX i 
1
 
1 = 1
(8.9)
1 
Т
2
  ЭХ;
 
oqimga  mos  kelgan  termodinamik  kuch.
=   (7-  - p - g ra d T ) =   (-a e g r a d T ,--^  gradT))  = 
ф (gradT)2.
Bundan 
ae 
>  0  ligi  kelib  chiqadi,  chunki 
a  >  0  bo‘lishi  talab 
qilinadi 
(ae 
-   issiqlik  o‘tkazuvchanlik  koeffitsiyenti).
Yuqorida  qaralgan  masalaga  o'xshash,  Gibbs tenglamasi  yor­
damida  lokal  muvozanat  holatda  bo'lgan  turli  xil  nomuvozanat
 
sistemalar uchun  entorpiya  balans  tenglamalarini  olish  mumkin.
8.3.  Chiziqli  qaytm as  ja ra y o n la r
Sistemaning  muvozanat  holatidan  kichik  chetlanishlarida  u
 
yoki  bu  qaytmas jarayonlarda  «sabab»  va  «natija»  orasida  chiziqli
 
bog'lanishlar yuzaga  keladi.  Boshqacha  qilib  aytganda,  nomuvo­