P habibullaev

o'rinli.  Fui^e  kom ponentalariga  nisbatan, 
J
  = 
~ m q
  ,  —   = 
- k o J
ш
 
dt
nazarda  tutilsa,  bu  qonun
E = Z ( c o ) j , o
 
(158)
ko'rinishga  keiadi;  bunda to'la qarshilik
f
  j 
\
Z(co) 
--  R  +
  г  ------- со
L
  j 
(159)
V w 
с 
J
(158)  ni  "oqim ” 
qn
  orqali  yozaylik
с/.  ~
 а(со)Б   ' 
(160)
bunda

---

Bundan
R
« « )
—  
flR
 
, 
ЙС0
q a ~ ~ J z f Ct 
2
kT
 
<163>
F D T  ga asosan
Klassik holda  (/гсо  «  
k T ),
  ya ’ni yuqori temperaturada  (163)  formula
ч1  =  Щ
кТ 
(l64>
ko'rinishga keladi.  Bu  Naykvist formulasi. 
______
Tok kuchi 
J(a)
 ga  nisbatan  Naykvist  formulasi  (164)  |у(со)(2  =   со
2
q 2
a 
ni e ’tiborga olinib,
R
(165)
um um iy olda esa
^2
 
TmR
 
,  Йсо 
^
  " j
Z ( a f Ct
  2
k T
 
( 1 6 6 )
ko‘rinishda  yoziladi.  (117)  ga  asosan  tok  kuchi 
J(t)
  ning  fluktuatsiyasi
_____ 
J 
-----
•^ (® )  =  —   J ^ W 'd c o  
(167)
bilan  aniqlanadi.
Fluktuatsion  toklar,  katoddan  chiqadigan  elektronlar  soni  fluktu­
atsiyasi bilan bogMiq boMgan  “pitra effekti’”  hozirgi zam on elektr asboblar 
sezgirligini  chegaralab  q o ‘ydi.
18-§.  Zichlik  fluktuatsiyalarida  yorugMik  sochilishi
B ilam izki,

---

Bulardan  zichlik  fluktuatsiyasim  olamiz:
V
p
‘
v 2
a v   Л|
dP  Jr
yoki
(16 8 )
(ApJ  _  _  
kT  f d V   }
p 
' 
v
2U/4
Zichlik  fluktuatsiyalanishi  sababli  m uhitning  dielektrik  koeffitsiyenti 
ham  fluktuatsiyalanadi:
Ac  -
{
  -л 
\
oz
o p )
Ap;  (As)"
/   '■ч
OF.
[ o p
A p):
(169)
Dielektrikdan o'tayotgan  yorug‘lik to ‘lqin  uning dielektrik kirituvchanlik 
s
  fluktuatsiyasi  sababli  sochiladi.  Shu  sochilishni  qaraylik.
(
  £  ^
Qutblanish  vektori 
P
  = 
chanligi  sababli  o'zgaradi:
A 
P
As 
4 
71
o'zgaruv-
(170)
Agar 
E  =
 
cos со/  bo'lsa,  A
P
  uchun  quyidagini  yozamiz:
АР  ~  AP
  co s cor, 
(171)
bunda
A 
P
A
e
£ 0 
4 тс
O'zgaruvchan  qutblanish  vektori  AP  ni  shu  chastota bilan  tebranuvchi 
d ip o l  d e y ish im iz   m u m k in .  T eb ra n u v ch i  d ip o l  shu  c h a sto ta   b ila n  
elektrom agnit  to'lqin  nurlatadi.  Shunday  qilib,  dielektrikni  shunday 
di pollar  to'plamidan  iborat  deb qarash  mumkin. D ipollar  soni va ularning 
d ip ol  m om enti  AP,,  fluktuatsiyalar  soni  va ularning  kattaligi,  zichlik 
fluktuatsiyalarsoni  va ularning  kattalitiga bog'liq.  Dielektrikdan o'tayotgan 
yorug’lik  to'iqini  energiyasining  bir  qisrni  anashu  tebranuvchi  dipollar 
tom onidan  har  tom onga  sochiladi  (tarqaladi).
!  S S

---

B irlikvaqtda  d ip ol  nurlanishi  intensivligi  /  quyidagicha  aniqlanadi:
/  =  
2  U p
3 c ’  I
(172)
bunda 
с ~
  yorug‘likning  vakuumdagi  tezligi.  Bundan  sochiigan  yorug‘lik 
nuri  itensivligining  o'rtachasini  topamiz:
7  =  ~ ( a  
p j
 
(173)
3c
(173)  formuladan  k o ‘ramizki,  sochiigan  yorug'lik  nurining  о ‘rtacha 
intensivligi  tushayotgan  yoru g‘lik  to'lqini  Ё  chastotasining  to'rtinchi 
darajasiga mutanosib (yoki to ‘tqin  uzunligining to ‘rtinchi darajasiga teskari 
mutanosib).  Bu  bog‘lanishni  Re'iey  qonuni  deyiladi.
  Shu  qonun  asosida, 
atm osfera  zichligi  fluktuatsiyalarida  yonig'lik  nurlari  sochilishi  asosida, 
osm on n in g  m oviy  hamda  Quyoshning  chiqishi  va  botishida  to ‘q  sariq