О природе минералов 1 Введение

senkrecht,
что означает «перпендикулярный»).
Коэффициенты отражения, связанные с фор-
мулами Френеля, представляют собой отношения
интенсивностей падающего и отраженного света и
пропорциональны квадратам амплитуд:
Из рис. 7.44 следует, что если свет отклоняется от
вертикали, то интенсивности двух его составляю-
щих начинают различаться; однако они вновь ста-
новятся равными при скользящем падении света.
В этом случае при косом освещении отраженный
свет распадается на две неравные составляющие.
Они будут сдвинуты по фазе на величину, завися-
щую от ориентации падающих лучей, но точный
характер этой зависимости нас здесь не интересу-
ет.
Взаимодействие двух неравных простых гар-
монических колебаний, совершающихся под пря-
мым углом друг к другу и сдвинутых по фа-
зе, в общем случае дает
 эллиптическое колеба-
ние,
амплитуда которого изменяется в зависимо-
сти от направления колебаний. На рис. 7 45,
α
два простых гармонических колебания предста-
влены как движения точек по двум фазовым кру-
гам (разд. 7.1.1). Точка, движущаяся по окруж-
ности с диаметром
 x,
соответствует колебаниям
плоской волны, параллельным направлению
 OX,
а другая точка, перемещающаяся по окружности с
диаметром у, описывает колебания волны парал-
лельно направлению
 OY.
Пусть в некоторый за-
данный момент времени точки
 x
1
и
 y
1
характери-
зуют направления колебаний двух волн, сдвину-
тых по фазе. Если проецировать смещение каж-
дой из этих волн на след их собственной волно-
вой плоскости, то мы получим отрезки
 OX
и
 OY.
Результирующую этих волн определяет диагональ
О(x
1
 y
1
)
прямоугольника, стороны которого пред-
ставлены отрезками
 OX
и
 OY.
На рис. 7.45,
 б
такого рода построение дано для
нескольких пар точек, имеющих постоянную раз-
ность фаз, равную
π/4.
Соответствующие по вре-
мени точки обозначены одинаковыми цифрами, а
Рис. 7.45 Эллиптическая поляризация, возникающая при взаимодействии двух лучей с разной
амплитудой и находящихся не в фазе.

---

цифрами со штрихом — их положения на эллипти-
ческой траектории. Для различных значений фа-
зового сдвига можно построить серию аналогич-
ных эллипсов (фигуры Лиссажу). В частных слу-
чаях (когда разность фаз равна 0,
π, 2π)
эллипсы
превращаются в прямые линии
1
.
Проявление эллиптической поляризации
Эллиптически поляризованный свет, образован-
ный в результате отражения наклонно падающего
пучка, не гасится полностью анализатором микро-
скопа. В центре поля зрения падающий пучок точ-
но перпендикулярен, а вдоль нитей креста одна
составляющая отраженного света (параллельная
или перпендикулярная плоскости падения) парал-
лельна плоскости поляризатора, так что в этих
областях свет не разделяется на две части и по-
этому полностью гасится анализатором.
Однако по краям поля зрения полного погаса-
ния образца между нитями креста не наблюдается
даже у изотропных кристаллов из-за наклонного
падения лучей и возникающей при этом эллипти-
ческой поляризации. Если изотропный кристалл
поместить под микроскоп с высокократным объ-
ективом и при скрещенных николях удалить оку-
ляр, то будет виден темный крест, характеризу-
ющий области полного погасания. Четкость этого
креста свидетельствует о том, что николи полно-
стью скрещены.
7.9.2 Исследования в отраженном свете
Поляризованный свет
Цвет.
При такого рода исследованиях в большин-
стве случаев наблюдаются тусклые цвета с преоб-
ладанием различных серых оттенков. Различия в
цвете улавливаются легче, чем сами цвета. Мож-
но воспользоваться сравнением окраски неизвест-
ного минерала с известным. У некоторых минера-
лов (например, у ковеллина) возникающая окрас-
ка выглядит настолько яркой, что сама по себе
служит диагностическим признаком.