О природе минералов 1 Введение

 частным дву-
преломлением.
Оно обозначается как
 п'
е
 — п
0
,
п
0
 — п'
е
и
 п'
g
 — п'
p
, где отмеченный штрихом
символ указывает на то, что эти значения при-
ближаются к
 п
е
,
 п
p
и т. д.
3. Толщина шлифа. Как было показано выше,
при прохождении через кристалл света, два по-
ляризованных пучка которого колеблются под
прямым углом друг к другу, один пучок за-
паздывает относительно другого в силу того,
что его колебания происходят в направлении,

---

обладающем более высоким показателем пре-
ломления. Чем длиннее пути лучей, имеющих
различные скорости, тем значительнее будет
запаздывание одного из них.
В этом легко убедиться, поместив на столи-
ке микроскопа пластинку кварца, выпиленную
параллельно оптической оси под углом 45° к
кресту нитей (такой кварцевый клин обычно
прилагается к микроскопу). При таком поло-
жении клина в каждом его направлении коле-
баний пропускается максимальное количество
света. Во время этих наблюдений следует ис-
пользовать натриевую лампу или поместить
желтый фильтр перед лампой белого света,
чтобы получить в достаточной степени моно-
хроматический свет на входе в микроскоп, ни-
коли которого должны быть скрещены.
Когда кварцевый клин вдвигается скошен-
ным концом в оптическую систему микроско-
па, то создается впечатление, что по всей по-
верхности клина вдоль его длины пробегают
широкие желтые полосы, равномерно разде-
ленные более узкими темными зонами. Дан-
ное явление объясняется тем, что желтый свет,
проходя в виде двух пучков через кварц, фор-
мируется анализатором в единый пучок света с
одинаковой длиной волны (так как на пути све-
та не было препятствующих этому причин). У
такого света амплитуда, а значит и интенсив-
ность, при прохождении по кварцевому кли-
ну меняются в зависимости от того, насколько
два исходных пучка различались по фазе. Если
разность фаз соответствует целому числу длин
волн, то волны интерферируют с ослаблением
(т.е. взаимно гасятся) и в поле зрения возни-
кают темные полосы. С увеличением толщины
клина сначала наблюдается первая темная по-
лоса, соответствующая разности хода
λ,
затем
вторая полоса, соответствующая
2λ,
потом ЗА
и т.д. Одинаковые расстояния между темными
полосами вдоль длины клина говорят о том,
что равномерное увеличение толщины клина
приводит к большему запаздыванию медленно-
го луча относительно быстрого на величину 1l.
Таким образом, увеличение толщины кварце-
вого клина на расстоянии между двумя темны-
ми полосами приводит к тому, что медленный
луч каждый раз запаздывает по отношению к
быстрому на 589 HM. Наиболее яркие участки
последовательных желтых полосок возникают
при разности фаз
1/2λ, 3/2λ, 5/2λ
и т. д., т.е. ког-
да две составляющие компоненты света, пропу-
щенные анализатором, усиливают друг друга.
Если вместо монохроматического использо-
вать белый свет, то цвет по длине кварцевого
клина меняется от серого до белого и затем
через желтый и оранжевый переходит к крас-
ному; вслед за этим возникает последователь-
ное повторение ньютоновской шкалы цветов:
фиолетовый, синий, голубой, зеленый, жел-
тый, оранжевый, красный. Обычно подобное
повторение цветов наблюдается четыре раза, и
при этом они начинают постепенно бледнеть,
одновременно приобретая розоватый оттенок.
Такая окраска определяется как «белая высо-
кого порядка». Повторяющиеся участки, окра-
шенные в разные цвета и разделяемые красны-
ми полосами, называются интерференционны-
ми окрасками первого, второго, третьего и т. д.
порядка (рис. 7.30). Каждый порядок цветов
образуется оставшимися длинами волн, когда
за счет разности хода при увеличении толщи-
ны клина одна за другой гасятся длины волн
белого света.
В общем