Nazariy fizika kursi

f ( f i j )
funksiyaning o ‘zgarishini ko‘rib chiqaylik. 
P * o
boiganida va 
t - * °
« da 
boiadi. Agarda 
p = o
boisa,
f ( 0 , t ) = —
boiadi va 
t
ortishi bilan 
f ( P , t )
funksiya cheksiz orta 
boradi. Shunday qilib, barcha /3 lar bo‘yicha /(/!/) integrallansa,
ni hosil qilinadi. 
f { P , t )
funksiyaning xossalarini 
8 -
funksiya xossalari 
bilan taqqoslansa, ulami aynan bir-biriga o ‘xshashlik!ari payqaladi. 
Demak, 
boiganida 
8 -
funksiyaning konkret shakllaridagi
bitta mumkin b oigan k o‘rinishini ifodalaydi va shuning uchun 
quyidagini yozish mumkin:
Hosil boigan ifodani (8.106) formulaga qo‘yilsa va 
5 -
funksiyaning 
xossalaridan foydalanilsa, quyidagi natijaga ega boiinadi:
Zarrachalaming elektromagnit nurlanish maydoni bilan o ‘ zaro 
ta’ sirining 
to ia -to ‘kis 
nazariyasini 
kvant 
mexanikasi 
doirasida 
mukammal hal etish mumkin emas. Lekin elektromagnit maydon
(8.107)
= ~ \ W ap ( E
a - E (» - t i a , ) t .
8.7. Y o ru g iik n in g yutilishi va nurlanishi
260

---

nurlanishi bilan kvant sistemalari orasidagi o ‘ zaro ta’ sir orqali kelib 
chiqadigan energiya va impuls saqlanish qonunlari asosida yaratilgan 
Eynshteynning nurlanish nazariyasiga tayangan holda, bu sohadagi bir 
qator masalalami hal 
etish 
mumkin. 
Demak, 
kvant o ‘ tishlar 
nazariyasidan foydalangan holda, uyg‘ ongan holatga yoki uyg‘ ongan 
holatdan quyi holatiga o ‘ tishining ehtimolligini hisoblash mumkin. 
Birinchi holda atomning energiyasi