Мавзу: «модданинг тузилиши»

Электр ўтказувчанлик, ионлар концентрацияси ва ионларнинг харакатчанлиги орасидаги боғланиш. Колғрауш қонуни.

Эритмаларда электр зарядини ташувчилар ионлар бўлганлиги сабабли эритманинг электр ўтказувчанлиги ионларнинг концентрациясига тўғри пропорционал бўлади. Берилган концентрацияда эса элуктр ўтказучанлик ионларнинг харакатланиш тезлигига тўғри пропорционал бўлади.

Ионнинг харакатланиш тезлиги унинг табиатига, майдон кучланганлигига, концентрацияга, температурага, муҳитнинг қовушқоқлигига ва бошқаларга боғлиқ бўлади. Агар катионнинг абсолют харакатланиш тезлигини u см/сек, анионники  см/сек билан белгиласак, uF - катионнинг харакатчанлиги, F - анионнинг харакатчанлиги дейилади. Катионнинг харакатчанлигини 1_к, анионнинг харакатчанлигини 1_a, билан белгилаймиз.
Катионлар ташиган (n_k) ва анионлар ташиган (n_a) электр улуши ташиш сони дейилади:
i_k u l_k
n_k = ------ = --------- = ------------- (1)
i u +  l_k + l_a

i_a  l_a

n_k = ------ = --------- = ------------- (2)
i u +  l_k + l_a

бунда i_k ва i_a катионлар ҳамда анионлар ташиган электр миқдори:

i = i_k + i_a

Бунда, катионлар ташиш сонинг анионлар ташиш сонига нисбати катионлар ва анионлар абсолют тезликларининг ёки харакатчанликларининг нисбатига тенг:

n_k u l_k

------- = ------- = -------
n_a  l_a

Эквивалент электр ўтказувчанликни  билан белгиласак, тўлиқ диссоциланадиган кучли электролитлар учун:

 = l_k + l_a

(3)
кучсиз электролитлар учун эса:

 =  (l_k + l_a)

(4)
бунда  элктролитнинг диссоциланиш даражаси.
Эритма чексиз суюлтирилганда, яҳни l_k  _kl_, l_a  _al_ ва =1, =_ бoлганда (4) тенглама қуйидаги ҳолга келади:

 = _kl_ + _al_

(5)
Бу деган сўз, катион ва анионлар ҳаракатчанлигининг йиғиндиси эритманинг чексиз суюлтирилгандаги эквивалент электрўтказувчанлигига тенг. _kl_ ва _al_ ионларнинг энг катта ҳаракатчанлиги дейилади. (3) тенглама Колғраушнинг ионларнинг харакатланиш қонуни дейилади. Ионларнинг харакатчанлиги см²/ом_*г- экв билан ўлчанади.
Ионларнинг харакатчанлиги (l_k ва l_a) уларнинг абсолют тезликлари (u ҳамда ) га тўғри пропорционал бўлгани сабабли ҳаракатчанликни электр ўтказувчанлик бирликларида ифодаласак, қуйидагича бўлади:

l_к = F _* u ва l_а = F _* 

Бу тенгликларни (5) тенгламага қўйсак,

_ = F (u + ) бўлади.

Яҳни эритманинг чексиз суюлтирилгандаги эквивалент электр ўтказувчанлиги Фарадей сонининг ионлар абсолют ҳаракатланиш тезликлари йиғиндисига кўпайтирилганига тенг. Эритманинг элекр ўтказувчанлиги эритувчининг табиатига, жумладан унинг қовушқоқлигига боғлиқлиги аниқланган:

_  сnst

бунда:  - тоза эртувчининг қовушқоқлиги; сnst - температура функциясидир, яҳни бу қиймат берилган эритувчи учун температурага қараб ўзгаради. Бу ифода Валғден қоидаси дейилади.

Кучсиз электролитлар эритмаларининг диссоциланиш даражасини ва кучли электролитлар эритмаларининг электр ўтказувчанлик коэфициентини электр ўтказувчанлик методи билан аниқлаш.

Аррениус назариясига кўра, электролитлар эритмаларда ионларга диссоциланади ва диссоциланиш даражаси ионларга ажралган молекулалар сонининг дастлабки эритилган молекулалар сонига нисбати билан аниқланади. Эритма суюлтирилган сари электролитнинг диссоциланиш даражаси ортиб боради. Бунда ионлар кўпаяди ва демак, эритманинг электр ўтказувчанлиги эритма суюлтирилганда дастлаб ортади, чунки концентрациянинг камайишига қараганда диссоциланиш натижасида ҳажм бирлигидаги ионлар сони тезроқ кўпайиб боради. Эритма янада суюлтирилганида эса хажм бирлигидаги модданинг умумий миқдори ва демак, 1мл даги ионлар сони камая бошлайди, натижада электр ўтказувчанлик ҳам камаяди.

Суюлтирилганда ионлар сонининг кўпайиш чегараси модданинг ионларга тўлиқ диссоциланишидир, шундан кейин эквивалент электр ўтказувчанлик ортмайди. Бошқача айтганда чексиз суюлтирилган эритмадаги эквивалент электр ўтказувчанлик модданинг ионларга тўлиқ диссоциланган ҳолатига мувофиқ келади. Исталган бошқа суюлтиришдаги электр ўтказувчанлик _ эса модданинг ионларга қисман диссоциланган ҳолатига тўғри келади. Бу икки хил электр ўтказувчанликнинг нисбати _ максимум мумкин бўлган ионлардан қанчаси айни суюлтиришда ҳосил бўлганлиги, яҳни электролитнинг диссоциланиш даражасини кўрсатади:

_

----- = 
_

_ нинг қиймати тажрибада ўлчаб, _ учун жадваллар ёрдамида топилади ва юқоридаги формуладан электролитнинг диссоциланиш даражаси ҳисоблаб чиқилади. Кучли электролитлар учун _ нисбат электр ўтказувчанлик коэффициенти дейилади ва f билан белгиланади. Бу коэффициент эквивалент электр ўтказувчанликнинг қиймати  электролитнингберилган концентрацияси учун мувофиқ келадиган назарий қийматидан неча марта кам эканлигини кўрсатади:


f = ------
_

Кучли электрролитлар тўлиқ диссоциланган ва эритмадаги ионлар сони ўзгармас бўлса ҳам уларда   _ деб бўлмайди. Тажрибалар кўрсатишича, бу тенглик эритма чексиз суюлтирилганда, яҳни харакатланаётган катион ёки анионга ион атмосферасининг таҳсири сусайган холдагина тўғри бўлдаи. Демак, кучли электролитлар электр ўтказувчанлик коэффициентининг қиймати ионлар орасидаги ўзаро таҳсир кучларига боғлиқ. Бундан ташқари электролитлар электр ўтказувчанлик коэффициентининг электролитнинг концентрациясига ва унинг валентлигига боғлиқ. Масалан, 0,1 н эритмада 1-1 валентли электролит (масалан, KCl) учун (f=0,86); 1-2 валентли электролит (масалан,K₂SО₄) учун (f=4) ва ҳоказо. Эритма суюлтирилган сари бу фарқлар йўқола боради ва f нинг қиймати катталашади ва жуда суюлтирилган эритмаларда 1 га тенг бўлади.