Materiallar

a
2
  boMadi.  Bu- 
laming  yigMndisi  cra  ni  beradi:
Shu  yoM  bilan  (4.2)  asosida  qiya  kesimdagi  urinma  kuchlanish  uchun 
quyidagi  formulaga  ega  boMamiz:
  = cr, cos: a ,  + cr, cos
2
 
or, 
= cr, cos
2
 
or, 
+ cr, cos
2
 
(or, 
+ 90°)
yoki
ста  = cr, cos
2
 
ar, 
+ cr
2
 sin
2
 
ar,
.
(4.3)
yoki
(4.3)  va  (4.4)  formulalaridan  foydalanib,  a- 
a  kesimga  tik  boMgan  b-b  kesim  yuzasidagi 
kuchlanishlami  topsa  boMadi  (4.5-rasm).
a
Bu  kesimning  normali  t|P  bosh  kuchlanish 
yo‘nalishi  bilan  P  = a  +  90° burchak tashkil  etadi:
G
2
*  

0
= 
 oos2 /?+<т2 sin2 
P = a x с о ^ ( а + 9 б ’) + а
2
 sin2(or+90f 
\

 sin2 
a
+
a
2
 cos2 
a ,
b
T
  =  
2 P
 =  ^ L _ ^ L s i n ( 2 a  + 1 8 0 ° )
P 
2 
2

---

Olingan  formulalami  tahlil  qilish  asosida  o‘zaro  tik  bo‘lgan  yuzacha- 
larda  vujudga  keladigan  kuchlanishlar  xususida  ba’zi  xulosalami  chiqarish 
mumkin.  Masalan,  qiya  kesimdagi  normal  kuchlanishlar  uchun:
 cr, cos
2
 a  + cr, sin
2
 a ,
Up  = cr, sin
2
 a  + 
< 7, 
cos
2
 a .
Bulami  qo‘shsak:
cra +crp =cr[ + 
(4.5)
kelib  chiqadi.  Bu  esa  ikkita  o‘zaro  tik  yuzachalardagi  normal  kuchlanish­
larning yigMndisi  o‘zgarmas,  miqdor jihatidan  bosh  kuchlanishlar yigMndisiga 
tengdir,  degan  ma’noni  anglatadi.
(4.4)  va  (4.41)  formulalami  solishtirsak,  urinma  kuchlanishlar  uchun 
quyidagi  formulaga  ega  boMamiz:
= ~Ta 
(4-6)
Formuladan  ko‘rinib  turibdiki,  ikki  o‘zaro  tik  yuzachalarda  vujudga  ke­
ladigan  urinma  kuchlanishlar  miqdor  jihatidan  teng,  ishorasiga  ko‘ra  qara- 
ma-qarshi  boMar  ekan.  Buni  ko‘pincha  urinma  kuchlanishlarning  juftlik 
qonuni,  deb  ham  ataladi.  Bu  qonun  urinma  kuchlanishlar  mavjud  boMgan