Масса сони 50-60 бўлган ядролар энергетик жиҳатдан қулай бўлгани сабабли, бундай савол туғилади

р + е~ п + v. ч
Хосил булган ядро уйгонган холатда булиши мумкин. Ке- йин куйи энергетик холатга утиб, ядро х-фотонлар чикаради. Бундай процесс схемаси куйидагича булади:
_е° , ^; х (90.8)
Тортиб олинган электроннинг цобикдаги буш урни юкори цобиклардаги электронлар билан тулдирилади, натижада Рент­ген нурлари пайдо булади. Я'-тутишни унинг Рентген нурла- нишидан сезиш осон. Альварец 1937 йилда /(--утишни худди шу йул билан кашф к”лган эди.
p•тмииилишнинг учинчи турига (Я'-тутишга) К⁴⁰ калийнинг Аг⁴⁰ аргонга айланиши мисол була олади:
«К40 ₊ - _1вАг40 ₊ v
Протонли радиоактивлик. Номининг узидан кУриниб ту- рибдики, протонли радиоактивликда ядро битта ёки иккита прогон чикариб емирилади (кейинги холда икки протонли ра­диоактивлик дейилади). Бундай радиоактивликни биринчи бу- либ 1963 йилда Г. Н. Флеров рахбарлик килган бир группа совет физнклари кузатишган.
Огир ядроларнинг спонтан равишда булиниши. Уран яд* роларининг чахминан тенг икки булакка уз-узидан-булиниши- ни 1940 йилда совет физнклари Г. Н. Флеров ва К. А. Петр- жаклар топган эди. Кейинчалик бу ходиса бошка купгина огир ядроларда хам кузатилди. Спонтан равишда булиниш узининг характерли томонлари жихатидан мажбурий булиниш- га ухшайди. Мажбурий булиниш 92-§ да рараб чикилади.
Активлик бирлиги. Халкаро бирликлар системасида (СИ) радиоактив моддалар активлиги бир секундда юз бералиган емирилишлар сони билан улчанади. Шунга мувофик, бу сис- темада активлик бирлиги емирилиш^ек булади. Системага кирмаган бирликлар кам ишлатилади: емирилиш/мин ва кюри. Кюри деб -аттлувчи активлик бирлиги сифатида бир секундда 3,700 • 10'° емирилиш юз берадиган радиоактив моддаиинг ак- тивлиги кабул килинади. Бирлик улушлари (милликюри, мик­рокюри ва коказо), шунингдек каррали бирликлар (килокюри, мегакюри) ишлатилади.

90. 
    §. Ядро реакциялари
    

Ядро реакциялари деб, атом ядросининг элеменгар зарра (ёки бошка ядро) билан киладиган шундай интенсив узаро таъсирига айтиладики, бунинг натижасида ядро (ёки ядролар) узгаради. Реакцияга киришувчи зарралар бир-бирига 10^_'³ см тартибидаги масофага якинлашганда улар орасида ядро куч- лари туфайли узаро таъсир юзага келади.
Енгил а зарранинг X ядро билан киладиган узаро таъсири ядро реакциясининг энг куп таркалган тури булиб, бу реак­ция натижасида енгил b зарра ва Y ядро косил булади:
X + а - Y + Ь.
Одатда бундай реакция кискача куйидагича ёзилади:
X(а,Ь) У. (91.1)
Каве ичида реакцияда иштирок этадиган бошлангич ва косил булган (охирги) енгил зарралар курсатилади.
а ва b зарралар нейтрон («», протон (р), OFHp водород КН²) ядроси—дейтон (d), а-зарра (а) ва уфотон (7) булиши мумкин.
Ядро реакцияларида энергия чикиши ёки энергия ютилиши мумкин. Ажралиб чиркан энергия микдори реакциянинг ис- сиклик эффекти дейилади. Бу эффект бошлангич ва охир­ги ядроларнинг тинчликдаги массалари (энергия бирликларида олингаи) фарки билан белгиланади. Агар косил булаётган яд­ролар массалари йигиндиси бошлангич ядролар массалари йи- тыдисидан катта булса, реакцияда энергия ютилади ва унинг иссирлик эффекти манфий булади.
Унча тез булмаган зарралар юзага келтирадиган реакция- лар икки боскичда юз беришини 1936 йилда Н. Бор аниклади. Биринчи боскичда X ядрога етарлича кичик масофада (ядро кучлари таъсир курсата бошлайдиган масофада) якинлашаёт- ган ташки а зарра тутилади вамураккаб ядро ёки ком­паунд-ядро деб аталувчи оралик П ядро -осил булади. а зарра келтирган энергия (бу энергия зарранинг кинетик энер- гияси ва ядро билан богланиш энергиясидан иборат) жуда киска вакт ичида мураккаб ядро нуклонлари орасида таксим- ланади, натижада бу ядро уйгонган колатга келиб колади.
Иккинчи босқичда мураккаб ядро b(п,р,я,у) зарра чиқаради. (91.1) реакциянинг бундай икки босқичда юз беришини символик равишда куйидагича тасвирлаш мумкин:


(91.3)
Х+ П У + b. (91.2)

Мураккаб ядронинг уртача яшаш вакти (яъни —10 сек) ядровий _я вактдан уннинг бир неча катта. Демак, мураккаб ядронинг емирилиши (яъни унинг Ь зарра чнцариши) реакциянинг биринчи боскичига, яъни зарра тутиб олинишига боғлик булмаган (мураккаб ядро узининг кандай хосил бўлганини „унутиб кўйгандек^”) процессдан иборат. Айни бир му­раккаб ядро турли йуллар билан емирилиши мумкин, бу йуллар характери ва уларнинг нисбий эхтимоли мураккаб ядронинг хосил булиш усулига боглик булмайди.

255-расм. расмраем.
Тез ҳаракатланувчи нуклонлар ва дейтон- лар’1 вужудга келтирадиган реакциялар ора- лик ядро хосил булмасдан юз беради Бун­дай реакциялар ядровий тугри узаро таъсирлар деб аталади. Дейтоннинг ядрога марказий булмаган тукнашувларида буладиган узил и ш реакцияси тугри узаро таъсир реакциясидир. Бундай тук- нашувларда дейтоннинг нуклонларидан бири ядро кучларининг таъсир доирасига тушиб колиши ва уни ядро тутиб олиши мумкин, шу вактда иккинчи нуклони ядро кучларининг таъсир доирасидан ташкарида колиб, ядро яцинидан учиб ути5 кетади.
Ядро физикасида узаро таъсир э.^тимолини эффектив кесим деб аталувчи а катталик билан характерлаш раем бул­ган. Бу катгаликнинг маъноси куйидагидан иборат. Зарратар
1) Огир водорот атомипинг ядроси дейтон деб аталади. У иккита нуклондан -протон ва нейтрондан ибораг.
393

оқими, масалан, нейтронлар оқими тушаётган нишон шунчалик юпца бўлсинки, нишон ядролари бир-бирини тўсмасин (255- расм). Агар ядролар кундаланг кесими о булган каттик шар- чалардан, тушаётган зарралар кундаланг кесими сезилмайдиган даражада кичик булган шарчалардан иборат булса, у ҳолда тушаётган зарранинг нишон ядроларидан бирига тегиш экти- моли