Твердотельные лазеры — это оптические квантовые генераторы, в которых активным веществом являются диэлектрические кристаллы и стёкла, содержащие ионы редкоземельных или переходных элементов, энергетические уровни которых используются для создания инверсии населённостей. Полупроводниковые лазеры, являясь также твердотельными, выделяются в особую группу, т. к. в них используются не квантовые переходы между энергетическими уровнями «рабочих» ионов, а квантовые переходы между разрешёнными энергетическими зонами полупроводников. Твердотельный лазер находит широкое применение как в фундаментальных научных исследованиях, так и в промышленности и медицине, что обусловлено главным образом возможностью достижения большой ударной энергии и импульсной мощности генерации благодаря высокой концентрации активных частиц.
Рубиновый лазер (Т. Мейман, США, 1960). Рубин представляет собой кристалл корунда Аl2O3 с примесью (~0,05%) ионов Сr3+, заменяющих в кристаллической решётке атомы Аl. Поглощение света, соответствующего синей и зелёной областям спектра, переводит ионы Сr3+ с основного уровня Е1 на возбуждённые уровни Е3, образующие две широкие полосы 1 и 2 (рис. 18). Затем за сравнительно малое время (~10–8 с) осуществляется
Рис. 18
безызлучательный переход этих ионов на метастабильные уровни Е2 и E2’. Избыток энергии при этом передаётся колебаниям кристаллической решётки. Время жизни ионов Сr3+ на уровнях Е2 и Е2’ порядка 10–3 с. При освещении кристалла светом, соответствующим синей и зелёной областям спектра (полосы накачки), происходит «накопление» ионов Сr3+ на уровнях E2 и E2’, а при достаточной мощности накачки возникает инверсия населённостей относительно уровня E1. Для достижения инверсии необходимо перевести более ½ ионов на уровни E2, E2’ за время порядка 10–3 с. Источниками накачки служат обычно импульсные ксеноновые лампы (длительность импульса ~10–3 с). За это время в каждом см3 кристалла поглощается энергия ~ несколько Дж. Если инверсия населённостей достигает порогового значения, при котором усиление за счёт вынужденного испускания превышает потери энергии в резонаторе, то возникает режим генерации (см. ниже). Рубиновый лазер генерирует на длине волны ~ 0,7 мкм.
Отношение энергии лазерного импульса к электрической энергии питания лампы накачки — кпд рубинового лазера мал (несколько %) вследствие потерь на преобразование электрической энергии в световую в лампах и в схеме питания, неполного поглощения энергии излучения ламп активным элементом (~15%) и в результате безызлучательных потерь энергии в активном веществе. Удельная энергия импульса генерации от каждого см3 вещества рубинового лазера достигает нескольких Дж; примерно столько же энергии передаётся решётке кристалла вследствие безызлучательных потерь. Выделение энергии ~1 Дж/см3 нагревает кристалл на десятки градусов. Выделение теплоты происходит неодинаково по сечению активного вещества, нарушая его оптическую однородность. Это приводит к искажению фронта генерируемых волн и к расходимости луча лазера. При чрезмерном выделении теплоты кристалл разрушается.
Do'stlaringiz bilan baham: |