J kamolov, II. Ismoilov

d(P =  BndS 
d O   -   BndS
b o iib , t o l a  magnit  oqim  esa
0  =  j B ndS
 
(4.14)
b o iad i. 
s
Agar  bu  ifodalardagi  magnit  maydon  induksiyasini  teslada,  yuzani 
m etr  kvadratlarda  olsak,  ST  da  magnit  oqim  birligi  veber  (Vb)  b o ia d i.
Ixtiyoriy chegaralangan berk sirt berilgan boiib, unga tik ravishda to ‘g‘ri 
tok o iay otgan b o lsin   (128-rasm).  Shu 
sirtdan  o ‘tayotgan  m agnit  induksiya 
oqimini hisoblaylik.  Buning uchun sirtni 
sh u n d ay   e le m e n ta r  b o la k c h a la rg a  
b o la m iz k i,  hosil  b o lg a n   halqa  nay 
ABCD  ichida  magnit  kuch  chiziqlari 
mavjud  b o lsin .  Bu  olingan  halqaning 
ixtiyoriy kesimidan oluvchi  oqim halqa 
bo‘yicha o czgarmas boiadi.  Nay olingan 
S  sirtni  juft  m arta  d S x  va  dS~,  sirtlar 
bilan  kesib o la d i.  Ammo bu  kesimlar- 
dan  o lav o tg an   magnit  oqimi  qaram a- 
128-rasm.
15 5

---

qarshi  ishorali  bo‘lgani  uchun  umumiy halkadan o ‘tayotgan  oqim nolga 
teng b o ia d i.  Buni butun  S sirt b o ‘yicha umumlashtirsak, bunday sirtdan 
o‘tayotgan umumiy magnit oqimi nolga teng.  Demak,  ixtiyoriy berk sirtdan 
o £tayotgan magnit  oqimi  nolga teng degan  Gauss teoremasi isbot b o ‘ldi. 
Uning  integral ko‘rinishi:
0 
(4.15)
differensial shaklda esa:
d ivB  =
 0 • 
(4-16)
Bu  ifodalar magnit  zaryadining  mavjud  emasligini  ko‘rsatadi.  Elektr 
zaryadi  mavjud  bolganligi  uchun  berk  yuza  bo ‘yicha  elektr  maydon 
kuchlanganligining oqimi Ostrogradskiy-Gauss teoremasiga asosan
,/•------V
 
q
(4.17)
t   A
e o
edi.  (4.15)—(4.18)  formulalar har qanday magnit  maydonlar uchun  o ‘rin- 
lidir.  Bu tenglamalar Maksvell tenglamalar sistemasining asosini tashkil etadi.