Изучение поляризованного света лабораторная работа 28

а)
б)
Рис. 7
а)
б)
Рис. 6

---

8
перпендикулярную направлению колебаний светового вектора 
(плоскость колебаний вектора 
Н
). 
В течение последнего времени как в отечественной, так и в 
зарубежной литературе общеупотребительным стал термин «линейно 
поляризованный свет». В этом случае говорят не о 
плоскости,
а о 
направлении
поляризации, подразумевая направление колебаний 
светового вектора. 
Эллиптически или циркулярно поляризованный свет можно 
представить в виде суперпозиции двух волн, линейно поляризованных 
по взаимно перпендикулярным направлениям. Вы легко поймете, что 
это 
так, 
если 
вспомните, 
что 
сложение 
двух 
взаимно 
перпендикулярных гармонических колебаний при определенном 
соотношении их фаз дает движение по эллипсу или кругу. 
Гораздо менее очевидно, что линейно поляризованный свет можно 
представить в виде суперпозиции двух волн, имеющих равные 
амплитуды и поляризованных по правому и левому кругу. 
Докажем это. С этой целью 
выберем систему координат, ось у 
которой совпадает с биссектрисой угла, 
образованного световыми векторами 
𝐸
1
и 
𝐸
2
 
складываемых волн (рис. 8). Закон 
движения вектора 
𝐸
1
имеет вид 
𝐸
1
= 𝐸
0
cos(𝜔𝑡 − 𝑘𝑥 + 𝜑
01
) , (1)
 
Г
де ω - угловая скорость вращения 
светового вектора,
𝑘 =
2𝜋
𝜆
- волновое число,
λ - длина волны,
x -
координата точки, в которой мы 
рассматриваем волну, а 
𝜑
01
- ее 
начальная фаза.
Соответственно, закон движения вектора 
Е
2
𝐸
2
= 𝐸
0
cos(−𝜔𝑡 − 𝑘𝑥 + 𝜑
02
) . (2)
Складывая 
𝐸
1
и 
𝐸
2
,
получаем закон движения результирующего 
вектора 
Е