Имплуснинг такрорланиш даври Қайси Ҳарф билан белгиланади?{ = T ~ u ~ t ~ I}

Максимал қувватни узатиш шартлари	Энергиянинг узатилишига қўйиладиган талаблар - сигналларни узатиш билан боғлиқ бўлган телекоммуникация тизимларида ва энергия узатишга мўлжалланган энергетик тизимларида - бир биридан тубдан фарқ қилади.	Бу холда индуктив элементларни «мос» ѐки «қарама-қарши» уланганликларининг фарқини кўриш зарур.	Соддалаштирилган холатда реал индуктивликдаги энергиянинг сўниши ғалтак ўтказгичларидаги актив қаришилик рЛ нинг мавжудлиги билан тушунтирилади.
Тугри жавоб йук
2	1	1	Истеъмолчининг кириш қаршилиги ва манбанинг ички қаршилиги тенглиги шартига ... дейлади.	мувофиқлаш шарти	Тугри жавоб йук	Непер ва децибел	Комплекс қувват
2	1	1	Мувофиқлаштириш -	манба билан истеъмолчи орасига трансфарматор киритиш билан амалга оширилиши мумкин.	Агар икки қутубликнинг реактив элиментлари сони иккитадан ортиқ бўлса унинг кириш қаршилиги частотанинг бир неча қийматларида соф актив (резонанс) бўлиши мумкин	Бу холда индуктив элементларни «мос» ѐки «қарама-қарши» уланганликларининг фарқини кўриш зарур.	Тугри жавоб йук
2	1	1	фақат биринчи контурдан оқаѐтган токка (и1≠0; и2=0) пропорционал бўлган қийматли магнит оқимига иккинчи контур илашади:	Ш21 = М21·и1	Ш12 = М12·и2	Ш11=Л1·и1	е2 = -дШ21/дт =-М21ди1/дт.
2	1	1	биринчи контур билан улашган магнит оқим Ш11 шу контур токи ва чулғам индуктивлиги Л1 нинг кўпайтмасига тенг:	Ш11=Л1·и1	е2 = -дШ21/дт =-М21ди1/дт.	Ш21 = М21·и1	Ш12 = М12·и2
2	2	2	ток фақат иккинчи контурда мавжуд бўлса, биринчи контур билан илашган оқим	Ш12 = М12·и2	Тугри жавоб йук	Ш22 = Л2·и2	е2 = -дШ21/дт =-М21ди1/дт.
2	2	2	Иккинчи контурнинг оқим илашуви	Ш22 = Л2·и2	е1 =- дШ12/дт =- М12ди2/дт.	Ш11=Л1·и1	Ш21 = М21·и1
2	2	2	Агар фақат биринчи контурда ток ўзгараѐтган бўлса, иккинчи контурда э.ю.к. индуктивланади:	е2 = -дШ21/дт =-М21ди1/дт.	Ш11=Л1·и1	е1 =- дШ12/дт =- М12ди2/дт.
2	2	2	агар ток фақат иккинчи контурда ўзгарса, биринчисида э.ю.к. индуктивланади:	е1 =- дШ12/дт =- М12ди2/дт.	Ш21 = М21·и1	Ш22 = Л2·и2	е2 = -дШ21/дт =-М21ди1/дт.
3	1	1	Агар ток биринчи контурда ҳам, иккинчи контурларда ҳам оқаѐтган бўлса, тўла магнит илашуви ҳусусий индуктивлик ва ўзаро индуктивлик ҳосил қилган магнит илашувларининг ... тенг бўлади	алгебрик йиғиндисига	чизиқлилик принципини	купайтмасига	Тугри жавоб йук
3	1	1	Индуктив боғланган элементлар учларини белгилаш.	Ўзиндукция магнит илашуви Л1·и1 (ѐки Л2·и2)га ўзаро индуктивлик М·и2 (ѐки М·и1) магнит илашувининг алгебраик қўшилиши ишорасини аниқлаш учун, индуктив боғланган элементларнинг қисқичлари (боши ва кети)ни белгилаш зарур.	Энергиянинг узатилишига қўйиладиган талаблар - сигналларни узатиш билан боғлиқ бўлган телекоммуникация тизимларида ва энергия узатишга мўлжалланган энергетик тизимларида - бир биридан тубдан фарқ қилади.	Соддалаштирилган холатда реал индуктивликдаги энергиянинг сўниши ғалтак ўтказгичларидаги актив қаришилик рЛ нинг мавжудлиги билан тушунтирилади.	Бундай занжирларда резонанс параллел ва кетма-кет уланган контурларда бўлиши мумкин.
3	1	1	Занжирнинг Р қаршиликдан иборат бўлган бўлагидаги акгив оний қувват ифодасини ёзинг.	п = у  И	п = У  И (1+ cос 21т)	п = У  И син 21т	п = У  И син 21т
3	1	1	Қувватни ифодаловчи формулаларнинг қайси бири ҳато ёзилган:
3	1	1	Ўтказгичдаги электр токи деганда нимани тушунасиз:	Зарядлар харакати.	Ўтказгич- даги зарядланган заррачалар-нинг хаотик харакати.	Ўтказгич нинг бирор нуқтасидаги зарядлар холати.	*Ўтказгич бўйлаб зарядланган заррача-ларнинг тартибли харакати.
3	2	2	Икки индуктив боғланган занжирларни кетма-кет улаш.	Бу холда индуктив элементларни «мос» ѐки «қарама-қарши» уланганликларининг фарқини кўриш зарур.	Агар икки қутубликнинг реактив элиментлари сони иккитадан ортиқ бўлса унинг кириш қаршилиги частотанинг бир неча қийматларида соф актив (резонанс) бўлиши мумкин	Чиқиқли икки қутблик ҳақидаги тўлиқ ахборотни, ҳусусан, келтирилган ихтиѐрий кучланишга нисбатан унинг (акс) таъсирини частотавий тавсифдан, яъни кириш қаршилиги ѐки ўтказувчанлиги ҳақиқий ва мавҳум қисмларининг частотага	Еркин зарядларнинг ёъналтирилган ҳаракат жараёни ёкий магнет майдони мавжудлигида электр силжисиш векторининг вақт бўйича ўзгариши
3	2	2	Непер ва децибел.	Икки қийматлар нисбати х=у/у0 ни улар логорифми ѐрдамида лнх ўлчаш қулайдир	Юқорида кўрсатилганидан, кетма-кет уланган контурнинг сиғими ѐки индуктивлиги қийматларини ўзгартириб резонанс жараѐнига созлаш мумкин.	Энергиянинг узатилишига қўйиладиган талаблар - сигналларни узатиш билан боғлиқ бўлган телекоммуникация тизимларида ва энергия узатишга мўлжалланган энергетик тизимларида - бир биридан тубдан фарқ қилади.	Бундай занжирларда резонанс параллел ва кетма-кет уланган контурларда бўлиши мумкин.
3	2	2