Ilm-fan va texnologiyasida lazerlarning ahamiyati. Lazer fizikasining rivojlanish tarixi va bosqichlari. Eynshteyn, ishlab chiqaruvchi, Basov, Proxorov, Towns va Meiman tadqiqotlari. Lazer fizikasiga kirish

уz. tekisligida vektor. Ushbu ifodani b (2.28) bilan almashtirish va a'zolarini alohida yig'ish orqali biz ikkita tenglamani olamiz





Ularning determinantiga nol bo'lgan tenglik holati beradi

Qachonki va
(2.30)
mnimo , shuning uchun (2.19) chidamli ravishda o'sib boruvchi a'zoga ega, ya'ni to'lqin beqaror. E'tibor bering, beqarorlikning maksimal ortishi to'lqin vektoriga chiziqli bo'lmagan tuzatishning kattaligi haqida.
Ushbu beqarorlikning namoyon bo'lishidan biri markazlashtirilgan muhitda tarqalgan nur nurining kengligi bilan chegaralangan o'z-o'zini markazlashtirishdir. Ushbu hodisaning kelib chiqishi, agar maydonning amplitudasi nurning o'qidan uning atrofiga tushib qolsa, u holda bu amplitudaga bog'liq bo'lgan muhitning dielektrik o'tkazuvchanligi (qaysiki ) bir xil yo'nalishda kamayadi va atrof-muhit fokusli linzalar kabi harakat qiladi. To'plamning xatti-harakati ikki qarama — qarshi tendentsiyaning o'yinlari bilan belgilanadi-bu diffraktsiya tufayli nurni kengaytirish va kengaytirish. Keling, birinchi navbatda, bu tendentsiyalar tenglama (2.26) barqaror kengaymagan nur shaklida (qaysiki ) yechimga imkon beradigan ma'noda o'zaro kompensatsiya qilinishi mumkinligini ko'rsatamiz
Keling, birinchi navbatda, bu tendentsiyalar tenglama (2.26) barqaror kengaymagan nur shaklida (qaysiki ) yechimga imkon beradigan ma'noda o'zaro kompensatsiya qilinishi mumkinligini ko'rsatamiz. Bunday o'z-o'zidan kanallanish-o'ziga xos chiziqli bo'lmagan ta'sir. Lineer nazariyada, har bir bo'lakda cheklangan nur diffraktsiya tufayli ajralib chiqadi. Biz z o'qi bo'ylab polarizatsiya qilingan holda, e maydoni faqat bitta enli y koordinatasiga bog'liq bo'lgan bir o'lchovli ishni cheklaymiz; to'lqin x o'qi bo'ylab tarqaladi. Shu bilan birga, biz kengligi cheksiz (z o'qi yo'nalishi bo'yicha) to'plamining mutlaqo beqaror emasligi bilan ajralib turamiz, chunki u kichik qiymatlar bilan (2.30) ko'ra chivye-chivye mumkin..
(2.31)
to'lqin vektoriga o'zgartirish kiritadigan kichik qiymat bilan; funktsiya F (y) haqiqiy. (2.26) ning almashinuvi bu funksiya uchun tenglama beradi
(2.32)

Biz f va dF/dy ning nolga teng bo'lgan qaroriga qiziqish bildiramiz . Shunga ko'ra, biz deb hisoblaymiz, undan keyin oddiy integratsiya beradi
(2.33)
(hisoblashning boshlanishi to'plamning markazida tanlangan). Y o'qi bo'ylab nurning kengligi

Nurdan oqib chiqadigan energiya oqimi bo'lgani uchun, 1/W—nuriga mutanosib ravishda, ular tomonidan olib borilgan quvvat qancha ko'p bo'lsa.
Bunday o'z-o'zidan bog'langan nur, atrof-muhitning markazlashtirilgan xususiyatlarini diffraktsiya bilan aniq qoplagan holda maxsus holatni ifodalaydi. Boshqa to'plamlar ham ajralib chiqadi yoki yaqinlashadi. Avvalo, cheklangan uchastkaning haqiqiy nurlari uchun o'z-o'zini aniqlash uchun sifatli mezonni yozamiz. Bu darhol beqarorlik holatiga (2.30) asoslangan holda amalga oshirilishi mumkin. R ning xarakterli radiusiga ega bo'lgan nurda, to'lqin uzunligi, kichikroq r, R, т. е. с . . Vaziyat bir xil (2.30) q qiymatlarining yuqori chegarasini belgilaydi, bu esa beqarorlikka olib keladi. Shuning uchun, nur, diqqat markazida nisbatan beqaror bo'ladi.
(2.34)
Nur bo'ylab olib boriladigan quvvat mahsulot bilan belgilanadi . Shuni ta'kidlash kerakki, bu kuchning tanqidiy qiymati, keyinchalik o'z-o'zini markazlashtirish boshlanadi, nurning kesimiga bog'liq emas. Bu, shuningdek, aniq (emas maqsadida qiymati) o'z-o'zini qaratib nur etarli mezon o'rnatish mumkin bo'ladi. Statsionar chiziqli polarizatsiyalangan yorug'lik nurlari uchun, lekin xga qaramlik tabiati haqida dastlabki taxminlarsiz, funktsiya uchun tenglama quyidagi shaklga ega.
(2.35)
(- tekisligida ikki o'lchovli radius vektori, differentsial operatorlar bir xil tekislikda harakat qiladi ). Ushbu tenglamadan tenglik mavjudligini tekshirish oson
(2.36)
Qayerda

Shunday qilib, o'z navbatida, "saqlash" (ya'ni x dan mustaqillik) integral
(2.37)
Integral ham saqlanadi
ξ (2.38)
tenglama (2.35) yordamida x tomonidan to'g'ridan-to'g'ri differentsiatsiyaga ishonch hosil qilish oson. Albatta, Е_о tezda kamayadi, shuning uchun ham integral (shuningdek, integral (2.39) quyida) birlashadi. Unga kiritilgan derivativlarning tabiatiga ko'ra, tenglama (2.35) Shredinger ikki o'lchovli tenglamasiga o'xshaydi (va vaqtning roli x koordinatasi bilan o'ynaydi). Ushbu o'xshashlikda N va ξ integrallari "zarrachalar soni" va "energiya" rolini o'ynaydi; ushbu saqlash qonunlari chiqarilishidagi tenglamaning noaniqligi aks ettirilmaydi. Nurning xatti-harakati integral belgisi bilan aniqlanadi ξ: при > 0 da, shamlardan o'rtacha farq qiladi va при < 0-ga e'tibor beradi. Dalillar oddiy bir tenglamaga asoslangan bo'lib, unda r nurining o'rtacha radiusi aniqlanadi
(2.39)
Ushbu tenglamani chiqarish uchun biz quyidagilarni yozamiz

X tomonidan yana bir marta farqlash, (2.35) dan almashtirish va qismlarga ikki marta integratsiya qilish natijasida biz tenglamani olamiz
ξ

ξ
ξ
ξ
ξ

Buyaerda
ξ (2.40)
qaerda, doimiy. Ko'rib turganimizdek, ξ < 0 da tarqatish yo'nalishi bo'ylab yakuniy masofadan nurning to'liq diqqat markaziga erishiladi - uning radiusi r nolga aylanadi. Taxminiy tenglama (2.36) doirasida olingan bu natija, tenglama chiqarilganda olingan taxminlar buzilgan markazning o'zi yaqinida to'liq jismoniy ma'noga ega bo'lmaydi. To'g'ri diqqat markazida maydonning energiya zichligi cheksiz oshishi bilan, eng past darajadagi doğrusal bo'lmagan-kub bilan chegaralanish uchun hech qanday sabab yo'q. Biroq, nurni o'z-o'zini fokuslash ehtimoli juda muhim, chunki lineerlik kichik bo'lib qoladi. Belgilangan mezon zarur bo'lmagan xarakterga ko'ra etarli ekanligini ta'kidlaymiz. ξ > 0 bilan nur aniq butunlay aratilgan, lekin пуч ξ > 0 da nurning o'rtacha divergence uning ba'zi ichki qismi qaratilgan, deb aslida zid emas.
GARMONIKANI YARATISH. IKKINCHI GARMONIKA. O'ZGARISHLAR (TO'LQIN) SINXRONIZATSIYASI. MUVOFIQLIK UZUNLIGI. KOSMOSDA GARMONIKANI KUCHAYTIRISH
Chiziqli bo'lmagan muhitda nasos to'lqinlarining kuchli yorug'lik sohasidagi yorug'likning majburiy tarqalishi yorug'lik to'lqinlari nafaqat bir-biri bilan, balki akustik va molekulyar tebranishlar bilan ham ta'sir qilishi mumkin. Darhaqiqat, atrof-muhitning akustik tebranishlari, bir tomondan, Brilluenning O'rta yorug'lik to'lqinlarini (Mandelstamning spontan tarqalishi) simulyatsiya qiladi. Boshqa tomondan, kuchli yorug'lik maydonlarida yorug'lik to'lqinlarining akustik tebranishlarga teskari ta'siri mavjud. Bu elektr oqimi fenomeniga bog'liq va yorug'lik to'lqinining maydoni akustik bosimga olib keladi , (2.42)

,

(2.42)

bu erda atrof-muhitning zichligi.
Shuning uchun, agar yorug'lik maydoni h va 1 chastotasini o'z ichiga olgan bo'lsa, unda (2.42) kuchida chastotada bosim to'lqinlari paydo bo'ladi ₁ = _Н - ₁ и ₂ = _Н + ₁ (Mandelstam Brilluenning majburiy taqsimlanishi). 2 chastotasining to'lqini beparvo bo'lishi mumkin, chunki u juda tez yo'qoladi. ₂ chastotalari bilan bir xil to'lqinlar, ₁, _Н и ₁ ni buzish to'lqinlarning parametrik nur generatorida qanday ta'sir qilishiga o'xshash o'zaro ta'sir qilishi mumkin.

Н = 1 + 1,

(2.43)

Katta yorug'lik pompalanishi bilan chiziqli bo'lmagan muhit ko'plab suyuqliklarda va organlarda yuqori quvvatli ovoz generatoriga aylanadi

kн = k1 + k.

(2.44)

(Р10 кВт и =10⁺⁹ Гц) Xuddi shunday, majburiy kombinatsion tarqalish ham tushuntiriladi. Barcha turdagi majburiy yorug'lik tarqalishi uchun keng tarqalgan:
Xuddi shunday, majburiy kombinatsion tarqalish ham tushuntiriladi. Barcha turdagi majburiy yorug'lik tarqalishi uchun keng tarqalgan:
1) atrof-muhitning nochiziqligi tufayli kuchli yorug'lik maydoni unda kuchli izchil ichki tebranishlarni (akustik to'lqinlar, molekulyar tebranishlarni);
2) koherent tebranishlar yorug'lik to'lqinining tarqalishiga olib keladi, shuning uchun tarqoq tebranishlarning intensivligi keskin oshadi.
Odatda, bir yoki bir nechta chiziqli bo'lmagan ta'sir mavjud bo'lgan l muhitining chiziqli o'lchamlari o'zaro ta'sir qiluvchi to'lqinlar orasidagi o'zgarishlar nisbatlarini doimiy (yoki takrorlashdan oshmaydigan) uzoq masofadan sezilarli darajada oshib ketadi. Buning sababi shundaki, birinchi va ikkinchi harmonikaning radiatsiyasi o'rtasidagi o'zgarishlar nisbatlarini saqlab qolish uchun shart bajarilishi kerak.

 = L(k2 - 2k1) = 0,

(2.45)

Qaysiki , а Va k1 birinchi harmonikaning to'lqin radiatsiya soni va k2 ikkinchi harmonikani tiklash. (2.45) quyidagi hollarda amalga oshirilishi aniq

k2 = 2k1.

(2.46)

. (2.46) Ifoda va (2.46) to'lqin sinxronlash deb ataladi.
U bajarilganda, bo'shliqning har qanday nuqtasida chiziqli bo'lmagan va chiziqli polarizatsiya to'lqinlarining fazasi bilan tasodif bo'ladi. Haqiqiy tarqatish muhitida turli chastotalarda o'zgarishlar tezligi farq qiladi va o'zgarishlar stavkalari faqat koherens uzunligidan oshmaydigan cheklangan masofalarda saqlanadi.

.

(2.47)

Shuning uchun, chiziqli bo'lmagan ta'sirni to'plash katta L_ког masofalarida kutilmaydi L_ког ~ 10^-3см. Ikkinchi harmonikaning kuchi P2 formula bilan yaxshi tasvirlangan .

.

(2.48)

Ko'rinib turibdiki, Agar L_ког sobit bo'lsa, ikkinchi harmonikaning kuchi faqat P ning asosiy nurlanishining kuchini oshirish va relinerlik koeffitsientining kattaligi tufayli oshirilishi mumkin. Biroq, hatto kristallari (300 - 400 MW/sm2) bardosh mumkin kuch chegarasi bilan, L_ког = 10^-3 sm II Harmonik radiatsiya konvertatsiya foiz faqat bir yuzinchi hisoblanadi.
rasm-2.4
Agar to'lqinlarning turli polarizatsiya bilan o'zaro ta'sirini (bitta eksa kristalidagi oddiy va g'ayritabiiy nurlar) ishlatsangiz, sinxronizatsiya holati ikki tomonlama kristallarda amalga oshirilishi mumkin. Bir tomonlama kristalda oddiy nurning sinishi indekslari to'lqinlarning tarqalish yo'nalishiga bog'liq emas. Uning elektr vektori kristalning asosiy tekisligiga perpendikulyar va shuning uchun optik o'qga perpendikulyar (FIG. 2.4). Favqulodda nur uchun vektor kristalning asosiy tekisligida yotadi va uning sinishi indeksi tarqalish yo'nalishiga sezilarli darajada bog'liq. Agar ikki tomonlama sinishi etarlicha katta bo'lsa (ellipsoid ox o'qi bo'ylab sohadan uzoq bo'lsa), n2e ellipsoidini va n1o sohasini kesib o'tish mumkin. bu holda kristalning shaffofligining spektral maydoni, ya'ni normal dispersiya maydoni ko'rib chiqiladi. Kaliy dihidrofosfat (KDP) kristalida bu sodir bo'ladi.
Bu borada

n2^e = n1^o.

(2.49)

Agar tushgan to'lqinning polarizatsiyasi tanlangan bo'lsa, kristaldagi asosiy to'lqin oddiy bo'lsa, u holda ikkinchi harmonikaning kuchi (2 chastotasi bilan favqulodda) keskin ravishda oshadi, bu nisbat bilan belgilanadi.

P2 = ^2k1^2l^2P1^2o.

(2.50)

123
KO'P FOTONLI SPEKTROSKOPIYANING ASOSIY TUSHUNCHALARI

Neuprugogo tarqalishi turlari
Ilgari biz tarqoq zarrachaning holatlaridagi ichki o'zgarishlar va unga ta'sir qiluvchi radiatsiya bilan birga kelmaydigan elastik tarqalishni ko'rib chiqdik. Ushbu bo'limda asosiy nurga nisbatan tarqoq nurlanish spektrining o'zgarishiga olib keladigan noaniq tarqalish tasvirlangan.
Spontan va majburiy kombinatsion tarqalish
O'tish: saytda harakatlanish, qidiruv Raman scattering (talaffuzi: Raman scattering) - 1923-yilda Adolphe Smekalom6 tomonidan taxmin qilingan, to'lanmagan tarqalish turlaridan biri. Keyinchalik, 1928da ushbu hodisani qattiq va suyuq moddalarda o'rganadigan bir-biridan mustaqil olimlar guruhlari o'z tadqiqotlarini namoyish etdilar. 1926-1927 yillarda G. S. Landsberg7 tarqoq nurning katta qismi (75%) lineer ravishda haroratga bog'liqligini ta'kidladi – bu uning molekulyar kelib chiqishini ko'rsatdi. Keyinchalik, Gs Landsberg va Li Mandelstam8 asosiy yorug'lik spektrida mavjud bo'lmagan qo'shimcha chiziqlar (sun'iy yo'ldoshlar) mavjud bo'lgan kvarts namunalari spektrlarini o'rganishdi [13]. Ushbu chiziqlar nurining tabiatini o'rganish bo'yicha turli tajribalar (ular aks ettirishlar sababli porlashlari mumkin degan ma'noni anglatadi) yangi ta'sirni kashf qilish haqida xulosa chiqarishga imkon berdi. Sovet olimlari guruhi bilan parallel ravishda, xuddi shunday hodisa hv Ramanom9 boshchiligidagi hind fiziklari tomonidan kuzatilgan, ammo allaqachon suyuq muhitda
Kuzatilgan hodisaning tabiatini uzoq vaqt davomida qidirish ChV raman tomonidan ushbu ta'sirni Kompton effektiga o'xshash deb hisoblash kerak degan fikrga olib keldi. 1928da olib borilgan tadqiqotlar natijasida ikki guruh olimlar yangi ta'sirning kashf qilinishi haqida xulosa chiqarishdi, bu esa tarqoq nurning asosiy nurlanishga nisbatan chastotasini o'zgartirishga olib keldi; keyinchalik 1930da ChV raman Fizika bo'yicha Nobel mukofoti "yorug'lik tarqalishi va uning nomi bilan ataladigan ta'sirni kashf qilish uchun" oldi.
6 Adolf (12 dekabr (sentyabr) 1895 – 7 mart 1959) - avstriyalik nazariy fizik, kvant nazariyasi, statistik mexanika, kvant statistikasi, Kristal fizikasi sohalarida ishlagan, atom va texnik fizika. 7 Grigoriy Samuilovich Landsberg (10 (22) yanvar 1890 – 2 fevral 1957) - sovet fizikasi, SSSR fanlar akademiyasining a'zosi, optika va spektroskopiya sohalarida ishlagan. 8 Leonid Isaakovich Mandelstam – 22 aprel (4 may) 1879 – 27 noyabr 1944) - sovet fizikasi, radiofizika bo'yicha milliy ilmiy maktabning asoschilaridan biri, SSSR fanlar akademiyasining a'zosi optika, radiofizika, chiziqli bo'lmagan tebranishlar nazariyasi, kvant nazariyasi va fizika metodologiyasi sohalari.
(Aks holda, ramanovskim tarqalishi deb ataladi) birikmasi tarqalishi (elastik tarqalishi taqdirda kabi) atomlar emas, balki moddaning molekulalari, yoki aksincha, o'rta molekulyar tebranishlar sodir bo'ladi. Ma'lumki, molekulalarda uch turdagi harakatlar mavjud [14]:

1. 
   elektron – yadro atrofida elektronlar harakati; 2) vibratsiyali-yadrolarning muvozanat holatiga nisbatan o'zgarishi; 3) aylanish – molekulalarning harakatiga nisbatan yadrolarning salınması (ya'ni molekulalarning butun aylanishi). Tarqoq spektrdagi yangi chiziqlar ("sun'iy yo'ldoshlar" yoki "sun'iy yo'ldoshlar" deb ataladi – tushayotgan yorug'lik chastotalarining kombinatsiyasi va salınımlı va aylanish o'tish chastotalari-bu ismni tushuntiradi o'tish: saytda harakatlanish, qidiruv Ushbu turdagi tarqalishning klassik izohini ko'rib chiqing. Tarqalishning klassik rasmini tasavvur qilishingiz mumkin bo'lgan eng oddiy variant – atom yadrolari n chastotasida o'zgarib turadigan diatomik molekuladir (3.10-rasm). Bunday tebranishlar molekula polarizatsiyasining modulyatsiyasiga (o'zgarishiga) olib keladi [16]. O'z navbatida, elektromagnit to'lqinning NF chastotasi bilan o'tishi molekulaning dipol momentini keltirib chiqaradi, natijada diffuz nurning paydo bo'lishiga olib keladi, bu esa tushishdan boshqa chastotadir .
   

Rasm 3.10-kombinatsiyalashgan tarqalishning klassik tasviri
Elektromagnit to'lqin o'tadigan moddaning tuzilishi va molekulyar tarkibi diffuz nurlanishning yakuniy spektrini aniqlaydi.
⁹ Chandrasekhar Venkata raman (7 noyabr 1888 – 21 noyabr 1970) – hind fizikasi, Hindiston fanlar akademiyasi a'zosi (uning asoschisi va prezidenti), fizika bo'yicha Nobel mukofoti laureati.
Kvant nazariyasi nuqtai nazaridan, fotonning zarracha bilan to'qnashuvi ularning energiyalaridagi o'zgarishlarga olib keladi, natijada tarqalgan foton energiyaning bir qismini oladi yoki beradi va molekula boshqa energiya darajasiga o'tadi-bu molekula nol va birinchi salınım darajalari o'rtasidagi o'tish misolini tushuntirib bering, ular orasidagi energiya farqi (rasm 3.11).

Rasm 3.11-kombinatsion tarqalishning kvant talqini a) Stoks va b) antistoksik component
Energiya darajasida bo'lgan molekula (indeksning birinchi raqami elektron darajadagi raqamni , ikkinchi raqamni esa salınımlı darajadagi raqamni bildiradi y; H – barning doimiyligi), energiyaga ega foton bilan ta'sir o'tkazgandan so'ng, birinchi navbatda virtual darajaga , so'ngra boshqa energiya darajasiga, fotonni energiya bilan chiqarib tashladi (rasm 3.11 (a)).
Foton bilan o'zaro ta'sir qilishdan oldin molekula darajasiga qarab, qo'shimcha chiziq chastotasining ifodasi belgisi aniqlanadi . Agar molekula darajasida bo'lsa(shakl 3.11 (a)) tarqalgan foton chastotaga ega bo'lgan qo'shimcha chiziq shaklida tarqalgan spektrda namoyon bo'ladigan chastotaga ega bo'lsa-Stoks komponenti; agar molekula darajasida bo'lsa (shakl 3.11 (b)) bo'lsa, u holda tarqalish spektrida qo'shimcha chiziq paydo bo'ladi chastotani antistoksik komponent (shakl 3.12) –
Qiymat elektromagnit nurlanish chastotalarining kombinatsiyasi va molekulalarning o'z tebranishlari bilan belgilanadi. Ramanskiyning tarqalishi spektrini tahlil qilib, ramanovskaya spektroskopiya kabi tadqiqot sohasining asosini tashkil etuvchi o'rganilayotgan moddaning molekulyar tarkibi haqida xulosa chiqarish mumkin.

Rasm 3.12-harorat ta'sirini hisobga olgan holda kombinatsion va releyev tarqalishining tarkibiy qismlari
3.12 rasmidan ko'rinib turibdiki, antistoksik komponentning intensivligi haroratga bog'liq bo'lib, Stokes komponenti harorat o'zgarishlariga sezgir emas. Ikkala komponentning intensivligi molekulalarda tarqalish ehtimoli bilan belgilanadi, bu tarqalgan molekulalar soniga to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir. Xona haroratida asosiy salınımlı darajadagi turar-joy yuqori darajadagi aholi sonidan kattaroqdir, bu esa Stokes tarkibiy qismlarining paydo bo'lishi ehtimoli ko'proq bo'lgan jarayonga olib keladi va shunga mos ravishda, bunday tarkibiy qismlarning intensivligi antistoksga qaraganda yuqori. O'z navbatida, haroratning oshishi bilan zarrachalar sonining ko'payishi hayajonli salınım darajalariga o'tadi va buning natijasida bu darajalardan tarqalish ehtimoli ortadi.
Kombinatsiyalashgan tarqalishning erta mexanizmi spontan (inglizcha) degan ma'noni anglatadi. spontaneous Raman scattering), har bir molekula har qanday yo'nalishda tarqaladi va tarqoq to'lqinning umumiy intensivligi 10-5 – 10-6 to'lqinining qizg'inligidan [17]. 1962 yilda, lazer paydo bo'lganidan so'ng, yuqori zichlikli nurlanishning diffuziya muhitiga ta'siri bo'lgan tajribalar o'tkazildi,bu esa tarqoq to'lqinning intensivligining eksponentsional o'sishiga olib keldi. Majburiy kombinatsion tarqalish deb ataladigan bu ta'sir davom etganda, tushgan va tarqoq to'lqinlarning intensivligi mos keladi (eng. stimulated Raman scattering) [18- 19].
Radiatsiya intensivligining oshishi bilan bir molekulada tarqalish ehtimoli ortib borayotganligi sababli, yorug'lik ko'proq molekulalarda tarqaladi, natijada tarqoq nurlanishning intensivligi oshadi. Chastotali asosiy radiatsiya tarqoq nurlanishdan farq qiladi
oxir-oqibat , atrof-muhit zarralarini ta'sir qiladigan va tarqalish intensivligining oshishiga olib keladigan farq chastotasi komponentining chastotasi. Umuman olganda, bu Stokes tarkibiy qismlarining intensivligida keskin o'sishiga olib keladigan tushayotgan va tarqoq nurlanishning bir vaqtning o'zida ta'siri. Shunday qilib, tarqoq nurning o'zi ham ko'proq tarqalishni (ta'sirni saqlab qolish uchun), ya'ni "kuchli kombinatsion tarqalish" nomini tushuntiruvchi ko'proq intensivlik bilan tarqalishni "majbur qiladi".
Nasosning ma'lum bir intensivligi (kuchi) chegarasini bartaraf etishda Stokes komponentining intensivligining lazer qizg'inligiga bog'liqligini eksponentsional o'sishi boshlanadi – o'sish to'yinganlik holatiga etgunga qadar davom etadi.
Spontan kombinatsion tarqalishda bo'lgani kabi, Stokes tarkibiy qismlarining paydo bo'lishi jarayoni ham mumkin, chunki bu chastota bilan komponentlarning intensivligi nasos zichligi bilan taqqoslanadi. Mutanosiblikning eksponentsional o'sishi nol va molekulalarning birinchi salınımlı darajalariga-to'yinganlik holatiga qadar sodir bo'ladi. Birinchi salınımlı darajadagi turar-joy ortib borayotganligi sababli, antistoksik tarkibiy qismlarning paydo bo'lish ehtimoli ham oshadi; shu bilan birga, har ikkala komponent ham tarqalgan chastota bilan radiatsiya uchun qo'shimcha nasos manbai bo'lib xizmat qiladi va chastotalar bilan tarqalgan radiatsiya spektrida (3.13 – rasm) qo'shimcha harmonikalar paydo bo'lishiga olib keladi , bu erda n-Garmonik raqam. 3.13-rasmda. 3.13-rasmda ikkinchi harmonikaning paydo bo'lishi majburiy kombinatsion tarqalishda – Stokes va antistox komponenti uchun taqdim etiladi.

Rasm 3.13-2 harmonikasining paydo bo'lishining kvant talqini: a) Stokes va b) antistoksik component
Majburiy kombinatsion tarqalish va spontan o'rtasidagi yana bir farq-diffuz nurlanishni yuqori darajada muvofiqlik bilan olish, chunki majburiy nurlanishning fotoni majburiy nurlanishning fotoniga tengdir.