И электроакустики

, 
то у гра-
ницы раздела пучность давления, а скорость колебаний имеет узел. 
При δ
отр
<< δ
пад
 
все наоборот. Если сдвиг фаз при отражении между 0
о
и 180
о
,
то узлы и пучности сдвигаются от границы раздела сред. 
1.6. Преломление звука 
При падении на границу раздела часть волны проходит в дру-
гую среду. При этом волна преломляется, как показано на рис. 10, так 
как меняется направление движения волны в зависимости от свойств 
второй среды. 
Отношение угла падения 
1
ϕ
к углу преломления 
2
ϕ
определяет-
ся отношением скоростей звука в средах 
sin φ
1
/ sin φ
2
= C
1
/ C
2
. 
Если δ
пад
≈ δ
отр
, т.е. удельные акустические сопротивления сред 
близки, то почти вся энергия перейдет из среды 1 в среду 2. А если 
эти среды сделаны из материалов с разной скоростью звука, то воз-
можно построение акустических 
линз (рис. 10). 
Соответственно с изменени-
ем параметров (атмосферное дав-
ление, плотность, например, с 
ростом высоты) происходит изгиб 
звуковой волны. Например, с уве-
личением температуры растет 
скорость звука и волна изгибается 
вверх. 
Поэтому на верхних этажах зданий слышны разговоры с улицы, 
так как у поверхности земли температура ниже. Пусть из-за ветра с 
ростом высоты на 2 м скорость звука уменьшается на 1 м/с, а угол па-
дения был 89
о
. При падении на соседний слой под углом 89
о
произой-
дет преломление луча и угол с вертикалью будет составлять φ = arcsin 
 
Рис. 10. Поведение волны на границе
раздела двух сред 

---

18
(( С
1
/ С
2
)sin 89
о
) = 85,5
о
, на следующем слое – уже 83,7
о
и т.д. То 
есть получим траекторию звуковой волны, показанную на рис. 11.
Если препятствие меньше длины волны или волна падает близко 
к краю препятствия, то волна огибает препятствие (дифрагирует). 
 
Рис. 11. Изменение траектории звука с ростом высоты