Государственный

1.4. Математические модели жидкости в гидравлике 
В г и д р а в л и к е ж и д к о с т ь р а с с м а т р и в а е т с я к а к с п л о ш н а я 
н е р а з р ы в н а я среда, полностью з а н и м а ю щ а я все пространство, в к о ­
тором она находится, без образования разрывов и пустот. Т а к о е до­
п у щ е н и е в б о л ь ш и н с т в е з а д а ч в п о л н е п р а в о м е р н о , п о с к о л ь к у 
р а з м е р ы з а н и м а е м о г о объема (даже элементарного) несоизмеримо 
больше размеров м е ж м о л е к у л я р н ы х расстояний. Гипотезы с п л о ш н о ­
сти среды п о з в о л я ю т рассматривать свойства жидкости, в частности, 
26 

---

С В О Й С Т В А И П А Р А М Е Т Р Ы С О С Т О Я Н И Я Ж И Д К О С Т И 
п л о т н о с т ь и п а р а м е т р ы с о с т о я н и я ( д а в л е н и е , с к о р о с т ь ) к а к 
непрерывные ф у н к ц и и координат т о ч к и в пространстве и времени. 
П р и рассмотрении сил, д е й с т в у ю щ и х на жидкость, принятое 
п о н я т и е сплошности среды позволяет рассматривать не сами силы, а 
плотность их распределения в сплошной среде. Д л я поверхностных 
сил это н а п р я ж е н и е (предел о т н о ш е н и я э л е м е н т а р н о й силы к э л е м е н ­
тарной п л о щ а д к е ) , а д л я массовых — ускорение (предел отношения 
э л е м е н т а р н о й силы к э л е м е н т а р н о й массе). 
П р и решении задач в гидравлике и гидромеханике используют­
ся р а з л и ч н ы е м а т е м а т и ч е с к и е модели жидкости, основными из к о ­
торых можно назвать с л е д у ю щ и е . 
Идеальная жидкость.
И д е а л ь н о й ж и д к о с т ь ю н а з ы в а е т с я 
н е р е а л ь н а я жидкость, у которой отсутствует свойство вязкости
 (fi = 
0) и плотность среды равномерна и постоянна
 (р
= const), а модуль 
у п р у г о с т и