Физиквий катталикларни ўлчаш ва хатоликларни ҳисоблаш

Ишни бажариш тартиби

1. 
   4
   
   
   4.1-rasm
   .1-расмдаги электр схемани йиғинг.
   
2. 
   Волтметр ёрдамида ток манбаининг эЮКсини улчанг (калит очиқ ҳолда).
   
3. 
   Калит берк бўлган ҳолда амперметр ва волтметр кўрсатишларни 4.1-жадвалга ёзиб олинг.
   
4. 
   Реостат сургичини ҳаракатлантириб амперметр ва волтметрнинг бир нечта курсатишлари ёзиб олинади.
   
5. 
   Тажрибада топилган натижаларга асосан р ни ҳисобланг.
   
6. 
   Ўлчов асбобларининг аниқлик синфидан фойдаланиб ток манбаининг эЮК ва ички қаршилигини ўлчашдаги нисбий ва абсолют хатоликларини ҳисоблаб топинг.
   
7. 
   Ток манбаининг эЮК ва ички қаршилигини ўлчаш натижаларини жадвалга киритинг ва якуний натижаларни қуйидагича ҳисоблаб ёзинг.
   

4.1-жадвал

№		У	И	р	р	
1.
2.
3.
Ўр

Назорат саволлари

1. Ток манбаининг электр юритувчи кучи деб нимага айтилади.

2. Кучланишнинг эЮКдан қандай фарқи бор.
3. Нима учун калит узуқ ва берк бўлган ҳолларда волтметрнинг кўрсатишлари ҳар хил бўлади.




ТЕРМОПАРА ДОИМИЙСИНИ АНИҚЛАШ


Ишнинг мақсади: тугунларда кузатиладиган термоелектр ҳодисалар билан танишиш ва термопарани доимйсини аниқлаш .
Керакли асбоб ва қурилмалар: термопара, иситгич, термометр, милливолтметр, уловчи симлар.


Назарий қисм

Моддалар тузилиш назариясига кўра, металлар кристалл панжара тузилишига эга бўлиб, эркин электронлар унинг сиртидан буғланиб туради. Шунинг учун металл сирти қўш электр қатлам билан (11010^-8см) ўралган бўлади. (1-расм ). Бу қўш электр қатлам электронни металл сиртидан чексизликкача чиқишга йўл қўймайдиган потенсиал ўра бўлиб ҳисобланади. Потенсиал ўранинг чуқурлиги W_п–металл ичида ва сиртида электрон эга бўлиши мумкин бўлган энергиялар фарқи қадар бўлади. Агар энергиялар ўқида электрон энергиясини энергетиc сатиҳ билан белгиласак, юқорида айтилганларни қуйидаги тарзда тасвирлаш мумкин бўлади:

6.1-расм.

Абсолют нол температурада электрон эга бўлиши мумкин бўлган энг юқори энергия W_Ф Фермий сатҳи дейилади. Электрон металл сиртидан чексизликкача чиқиб кетиш учун қўш электр қатлам кучини енгишда иш бажара оладиган энергияга эга бўлиши лозим. Ана шу энергияга чиқиш иши дейилади.
,
1797 йилда италия олими Волта чиқиш ишлари ҳар хил бўлган турли жинсли металлар бир–бирига тегизиб контакт қилганда, уларнинг учларида потенсиаллар айирмаси вужудга келишини аниқлади. У шундай металлар қаторини туздики, (Ал, Ин, Сн, Cд, Пб, Сб, Би, Ҳг, Фе, Cу) ҳар бир металл ўзидан олдингисига нисбатан мусбат зарядланиб, коннтакт (тугун) потенсиаллар айирмаси йиғиндиси 0,1 - 10 В чамасига этади. (6.2-расм)
И. Тажриба кўрсатадики, очиқ занжирдаги контакт потентсиаллар айирмаси (ТКПА) оралиқ металлар табиатига боғлиқ бўл май фақат четки металлар кимёвий табиатига, контакт температурасига боғлиқ.

И И. Агар занжир берк бўлса, контактлар температураси бирдай бўлса, потентсиал сакрашларнинг алгебраик (КПА) йиғиндиси нолга тенг бўлади.

1821 йилда Зеебек ҳар хил жинсли жуфт металлардан, берк занжир тузиб, контакт температуралари турлича бўлганда ток ҳосил бўлишини кузатади. (6.2-расм)
Бу ҳодиса термоелектрик эффект деб, мослама эса терможуфтлик (термопара) деб юритилади. Занжирдаги ток кучи контактлар температураси айирмасига пропорсионал бўлиб, уни вужудга келтирувчи сабаб термоелектр юритувчи куч (Т.Е.Ю.К.) дир.
Термоелектр юритувчи куч сон жиҳатдан чиқиш ишларининг ва электронлар кондентсасияси фарқи туфайли вужудга келган потенсиал сакрашлар йиғиндисига тенг бўлиб, берилган йўналиш учун қуйидагича ифодаланади:
(6.2)
Занжир берклиги сабабли чиқиш ишлари фарқига тегишли потенсиал сакрашлар йиғиндиси 0 (нолъ) га тенг.

у ҳолда (6.2) нинг кўриниши қуйидагича бўлади:
(6.3)
бу ерда, контакт температураси Т^ га фарқ қилганда берилган жуфт металл учун қанча волт э.Ю.К. ҳосил бўлишини билдиради ва термо э.Ю.К. доимийси ёки термопарани доимйсини аниқлаш дейилади.У ҳар бир жуфт ўтказгич системаси учун характерли бўлган ўзгармас катталикдир.


6.3-rasm