Fizika kursi

2

 - 

εεεε

 

3

 

 

SD qism uchun.  

-I

3

R

3

 = 

ϕ

S

 - 

ϕ

D

  

 

DA qism uchun. 

- I

4

R

4

 = 

ϕ

D

 - 

ϕ

A

 - 

εεεε

 

4

 - 

εεεε

 

5

 

Bu tengliklarni hadlab qo‘shsak:  

I

4

 

I

5

 

I

1

 

I

2

 

I

3

 

11.2 – 

расм

. 

11.3 – rasm. 

 

11.2-rasm 

---

 

165

=

−

−

+

4

4

3

3

2

2

1

1

R

I

R

I

R

I

R

I



εεεε

 

1 

+ 

εεεε

 

2

 - 

εεεε

 

3 

- 

εεεε

 

4

 - 

εεεε

 

5

 

  (11.28) 

yoki  I  va 

ε

  lar  algebraik  kattaliklar  ekanligini  hisobga  olib,  (11.28)ni 

quyidagi ko‘rinishda yozamiz: 

∑

∑

=

i

i

i

i

R

I

εεεε

 

i

 

 

 

(11.29) 

Bu  munosabat  Kirxgof  ikkinchi  qoidasining  matematik  ifodasidir,  u 

quyidagicha  ta’riflanadi:  tarmoqlanmagan  elektr  zanjirning  berk 

konturida  tok  kuchlarining  bu  konturning  tegishli  qismlari 

qarshiliklariga 

ko‘paytmalarining 

algebraik 

yig‘indisi 

ushbu 

konturdagi barcha E.YU.K larning algebraik yig‘indisiga teng. 

 

Kirxgofning  ikkinchi  qoidasini  o‘zgaruvchan  tok  zanjiriga  ham 

tadbiq qilish  mumkin. 

 

11.7-§. Gazlarda elektr toki 

 

 

Elektr  tokning  gazlar  orqali  o‘tishiga  gaz  razryadi  deyiladi. 

Metallar  va  elektrolitlar  tok  tashuvchilar  har  doim  mavjuddir,  ularga 

berilgan  elektr  maydoni  mavjud  zaryadlarni 

faqat  tartibga  soladi.  Gazlar  esa  normal  holda 

izolyator  hisoblanadi,  ularda  tok  tashuvchilar 

bo‘lmaydi.  Gazlar  orqali  elektr  tokining 

o‘tishini 

tekshirish 

uchun 

11.4-rasmda 

tasvirlangan  elektr  zanjirining  chizilmasini 

tuzaylik.  Zanjir  orqali  elektr  tok  oqimini 

ta’minlamoqchi  bo‘lsak,  M  va  N  elektrodlar 

oralig‘iga zaryad tashuvchilar vujudga keltirish 

kerak.  Gazda  zaryad  tashuvchilar  vujudga 

keltirishnining ikki usulidan foydalanamiz: 

a)  gazlarda  zaryad  tashuvchilar  tashqi 

ta’sirlar natijasida hosil qilinsa, bunday holda kuzatiladigan elektr tokni 

nomustaqil gaz razryadi deyiladi; 

b)  agar  zaryad  tashuvchilar  elektr  maydon  ta’sirida  vujudga 

kelsa, shu hodisa tufayli kuzatiladigan elektr tokni mustaqil gaz razryadi 

deyiladi. 

 

Nomustaqil  gaz  razryadi  gazlarni  yuqori  haroratgacha  qizdirish 

bilan, ultrabinafsha yoki rentgen nurlari ta’siri bilan, shuningdek, 

α

, 

β

, 

γ

 

nurlanishining  ta’siri  ostida  yuzaga  kelishi  mumkin.  Bu  hol  M  va  N 

elektrodlar  orasidagi  gaz  molekulalarining  ionlashuviga  olib  keladi. 

↑

 

+ 

−

 

М

 

N  

 

11.4-rasm

 

 

---

 

166

Ionlashishda  gaz  molekulasidan,  odatda,  bitta  elektron  uzib  chiqariladi, 

buning  natijasida  molekula  musbat  ion  bo‘lib  qoladi.  Uzilib  chiqqan 

elektron  juda  oz  muddat  erkin  qolishi  mumkin,  yoki  darhol  gazning 

neytral molekulalaridan biriga birlashadi va bu molekulani manfiy ionga 

aylantiradi.  Gazdagi  ionlashish  jarayoni  sababchisi  bo‘lgan  tashqi 

dalillar  ionizator  deb  ataladi.  Shunday  qilib,  ionlashgan  gazda  musbat 

ionlar  ham,  manfiy  ionlar  ham,  erkin  elektronlar  ham  bo‘ladi.  Gazda 

ionlanish  bilan  birga  ionlarning  rekombinatsiyalanish  o‘zaro  qo‘shilishi 

jarayoni ham boradi. 

 

Tashqi  elektr  maydoni  bo‘lganida  ionlashgan  gazda  turli  ismli 

ionlarning  qarama-qarshi  yo‘nalishdagi  harakati  va  elektronlarning 

harakati tufayli tok vujudga keladi. 

 

Ionizator  ta’siri  to‘xtaganda  gaz  ionlarining  konsentratsiyasi 

darhol nolgacha kamayadi va tok to‘xtaydi.