Education of the republic of uzbekistan tashkent state technical university named after islam karimov

OBTAINED RESULTS AND THEIR DISCUSSION. 
Three figures are rearranged 
below, which are obtained on the basis of the selected duration data, that are, for cases
100
fs


50
fs


and
20
fs


. As mentioned above, we have concentrated on analyzing 
the effects of higher order dispersion and nonlinearity. First, the effects of medium dispersion 
and third-order susceptibility were considered. Secondly, these conditions were also considered 
separately. One of the main reasons for this was the identification of effects that reduce the 
efficiency of the OPA process. 
The first figure shows the calculation results for the pump pulse duration, i.e., 

100 fs 
(signal also the same durations). Part (a) shows that the efficiency of the signal pulse relative to 
the main pulse depends on the length of the nonlinear photonic crystal. In turn, the right (b) 
shows the time profile of the signal pulse as it exits the nonlinear photonic crystal. 
a)
 
 
 
 
b) 
 
Figure 1. Results for the 100 fs case. 
(a) Dependence of the OPA efficiency (signal efficiency) on the length of the nonlinear 

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№3/2021 year 
Technical science and innovation
178 
photonic crystal (b) - Time profile of the signal pulse intensity at the output from the nonlinear 
grating 
 
Calculations were made here for several cases. That is, I curve represents the results of 
calculations for the case when the dispersion of the medium and the effects of the susceptibility 
of the medium of the third order are taken into account in the part indicated by the dotted line (
 
3
0


and 
 
0
D


). This situation fully corresponds to the system of equations (1) with its 
boundary conditions (2), all restrictions are taken into account. In turn, case (II), given by the 
solid line, and in this case, does not take into account the third-order nonlinear susceptibility 
(i.e., E.
 
3
0


) only calculations of the state are given taking into account the dispersion of 
the medium (
 
0
D


). Finally, in case (III) (dotted lines), the dispersion of the medium (
 
0
D


) and third-order inputs (
 
3
0


) are the results obtained for unaccounted-for cases. 
It can be seen from this first figure that the main effect that reduces the OPA efficiency is the 
third order polarization. Its influence is noticeable. You can also notice that the effects that we 
call undesirable, on the contrary, increase the effectiveness of the signal wave. The main reason 
for this is that the effects of the two effects cancel each other out. 
The second figure shows the results for the main pulse with a duration of 50 fs. In this 
case, we did not observe results different from the case of almost 100 fs. From this, it can be 
concluded that the main effect on the appearance of OPA in high-intensity laser radiation in the 
cases of 100 and 50 fs is the third-order contribution. That is, in (I), in the part indicated by the 
(ring) line, the calculation results are given for the case that takes into account the effects of the 
medium dispersion and the third-order medium permeability(
 
3
0


and 
 
0
D


).