Д. В. Харьков графит в науке и ядерной технике г. Новосибирск 013 Монография

ГЛАВА 3 
МЕТОДЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ДИНАМИКИ ДЛЯ РАСЧЁТА И 
МОДЕЛИРОВАНИЯ МОЩНОСТИ ДОЗЫ И ЧИСЛА СМЕЩЕНИЙ 
АТОМОВ В ГРАФИТОВОЙ МИШЕНИ 
 
В 
настоящее 
время 
не 
существует 
надежных 
способов 
экспериментального определения числа смещенных атомов, вызываемых 
каким либо видом излучения. Все существующие методы определения числа 
смещенных атомов основаны на косвенных измерениях тех или иных 
характеристик вещества [92]. С другой стороны, число смещенных атомов 
принято считать одной из основных характеристик, определяющих степень 
воздействия радиационных излучений на характеристики материала 
(прочность, коэффициент теплового расширения, сопротивление для 
проводников и др.). В связи с этим возникает необходимость оценки числа 
смещений на атом (СНА) или величин определяющих эту характеристику, 
таких как скорость генерации дефектов и скорость отжига численными 
методами.
В случае нейтронопроизводящей мишени, облучаемой протонами или 
дейтронами (см. гл. 5), основную радиационную нагрузку будет нести 
графитовая мишень, предназначенная для получения высокоэнергетических 
нейтронов. В этой мишени будет нарабатываться наибольшее количество 
дефектов, образующихся в результате атомных каскадов инициируемых 
дейтронами с начальной энергией 40 МэВ. Влияние нейтронов на 
образование дефектов в мишени будет незначительно, поскольку 
коэффициент преобразования D n составляет величину ~4%, к тому же 
вероятность вторичного нейтрона вступить в реакцию ядрами углерода в 
мишени весьма невелика. В то же самое время простая оценка на примере 
кремния 
показывает, 
что 
дейтерий 
в 
процессе 
замедления 
и 
каскадообразования может вызывать до 200 смещений атомов. Кроме этого, 
термализованные дейтроны будут образовывать в графитовой мишени 

---

81 
области с повышенным содержанием газа D, D
2, 
(возможно метана и других 
C-H(D) структур) [93, 94].