Бир компонентли системаларда кузатиладиган физик-кимёвий жараёнларнинг термодинамикаси

Чунки

• Чунки
• ва

Бунда

• Бунда
• ; ; ,
• яъни сўз Гиббс энергиясининг иккинчи тартибли ҳосилаларининг сакраши ҳақида кетяпти, бунда Гиббс энергияси ва унинг Т ва р бўйича биринчи тартибли ҳосилалари ўзгармас бўлади.

Иккинчи тур фазавий ўтишларнинг таърифига биноан Нф.ў.= 0; Sф.ў. = 0. Шунга қарамасдан охирги йилларда иккинчи тур ўтишлар учун иссиқлик тушунчаси адабиётларда пайдо бўлди (расмдаги штрихланган соҳа):

• Иккинчи тур фазавий ўтишларнинг таърифига биноан Нф.ў.= 0; Sф.ў. = 0. Шунга қарамасдан охирги йилларда иккинчи тур ўтишлар учун иссиқлик тушунчаси адабиётларда пайдо бўлди (расмдаги штрихланган соҳа):
• ,
• бу ерда - тажрибавий эгри билан пунктир чизиғи орасидаги иссиқлик сиғимларининг фарқи.
• Худди шундай шартли равишда иккинчи тур фазавий ўтишнинг энтропияси ҳам аниқланади:

Фазавий ўтишлар термодинамикасида фазаларнинг мувозанат шартларини ифодаловчи р(Т) боғланиши эгрисини аниқланиши талаб қилинади. Иккинчи тур фазавий ўтишлар учун тажрибада , , қийматларни аниқлаш мумкин. Ушбу маълумотлар фазаларнинг мавжудлик соҳаларини қандай қилиб ифодалайди?

• Фазавий ўтишлар термодинамикасида фазаларнинг мувозанат шартларини ифодаловчи р(Т) боғланиши эгрисини аниқланиши талаб қилинади. Иккинчи тур фазавий ўтишлар учун тажрибада , , қийматларни аниқлаш мумкин. Ушбу маълумотлар фазаларнинг мавжудлик соҳаларини қандай қилиб ифодалайди?
• Бир компонентли системаларда биринчи тур ўтишлар учун бундай маълумотни Клапейрон–Клаузиус тенгламаси беради.

Иккинчи тур ўтишларда ушбу тенглама ноаниқликка айланади. Ушбу ноаниқликни Лопиталь қоидаси бўйича ечиш мумкин.

• Иккинчи тур ўтишларда ушбу тенглама ноаниқликка айланади. Ушбу ноаниқликни Лопиталь қоидаси бўйича ечиш мумкин.
• Биринчи бўлиб бундай хисобни 1933 йилда Эренфест ўтказган. Клапейрон –Клаузиус тенгламасидаги сурат ва махражни температура бўйича дифференциалласак, Эренфестнинг биринчи тенгламасини оламиз:

• (1)