А. Тешабаев, С. Зайнабидинов, И. Каримов, С. Власов, В. Абдуазимов

 
2.2. Фазовий заряд соҳасининг кўриниши 
(2.3) тенгламадан


s
Y
dY
N
P
Y
F
L
x
0
)
,
,
,
(
1
2
1

(2.6) 
Интеграллашни бажарилса, сатҳий потенциал φ нинг х га боғланиши 
топилган бўларди. Аммо, бу хисоб анча мураккабдир. Бунинг ўрнига фазовий 
заряд қатламини бир неча алохида соҳаларида φ(х) функциясини топиш 

---

11 
қулайроқдир. Одатда уч соҳа: камбағалланиш соҳаси, инверцион қатлам ва 
бойиш соҳаси қаралади. 
1)
Камбағаллашган соҳада зоналардаги эркин заряд ташувчилар 
зичлиги компенсирланмаган киришмалар зичлигидан анча кичик 
бўлади. Агар n-тур яримўтказгичда зоналар юқорига эгилган (Y
s
<0) 
бўлса, р-тур яримўтказгичда зоналар пастга (Y
s
>0) эгилган бўлса, 
ана шундай камбағаллашган соҳа мавжуд бўлади. 
Бу соҳада 
)
,
,
,
(
N
P
Y
F

функцияда биринчи ва иккинчи хадлар 
учинчидан кичик, бинобарин:
2
1
2
1
)
,
(
2
1







Y
L
dx
dY
(2.7) 
мусбат ишораси зоналар юқорига, манфий эса зоналар пастга эгилган 
ҳоллар учун. (2.7) ифодани интеграллашдан
Y=Ax
2
(2.8) 
содда ифода келиб чиқади. Аммо, бу 
қонуният 
бажариладиган 
соҳа 
торгинадир. (2.3-расм). 
2) n-тур яримўтказгични қарайлик. 
Зоналарнинг етарлича юқорига катта 
эгилгани 
холида 
валент 
зона 
ўтказувчанлик зонасига нисбатан Ферми 
сатҳига яқинлашган бўлсин.
Бу қатламда ковак ўтказувчанлик 
электрон ўтказувчанликдан катта 
бўлиши мумкин. Бундай қатламни
инверсион қатлам дейилади.