А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

lnw( H'+H")=lnw( H')+lnw( И"),
dlnw(H'+H")=dlnw( H')+dlnw( H")
ёки jln w (Н'+Н") j'(d H'+d Н")=[ !nw(H')J'dH'+llnw(H ) \ dH .
dH'
ва 
dH"
дифференциаллар мустакил нолга айланиши 
мумкин деб \исоблаб,
/lnw ( H'+H")J'=flnw( H')J'=/lnw( Н")/'=а
муносабатни оламиз, бунда а — кандайдир узгармас катталик, 
чункн
турли аргументли ф ункциялар хрсиласи факат улар 
узгармас булгандагина бир-бирига тенг б$ша олади.
Охирги тенгликни интегралласак,
lnw( Н)=аН+Р
(3.50)
ифода \осил булади, бундан:
М’( х ) = е а Н + Р .
(3.51)
Бу ифодада а< 0 булиши нормалаш шартидан келиб 
чикиш и равшан, шунинг учун куйидагича белгилаш киламиз:
« = - 1
(3.52)
О 
в
Энди (3.51) ифода
Iit - н
w ( x
) = 
е 
в
 
(3.53)
h5

---

куринишга келади. Бу ифодани Гиббснинг каноник такримоти 
дейилади. 
в
ни каноник таксимот модули дейилади. 
ц/
дои- 
м ийни нормалаш шартидан аник^панади:
J w (x )( 
dx
)6Л' = I ■
(3.54)
г
Гиббс 
каноник 
такримотини 
келтириб 
чикаришда 
Каралаётган системада узаро таъсир кичик ва температура 
доимий деб х;исобланади.
Зарралар бир-биридан фаркданмайдиган \олда (масалан, 
электронлар гази карал ганда) фаркданадиган \олдагига нисба­
тан урин алмаштиришлар сони 
N!
марта кам, шунинг учун бу 
\олда
4J
- 
н
w(x)