А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

mL=0.082 ПЦ) ва /мр-1.59 т () эканлиги 
аникланган. Бунда 
/щ — электроннинг грани гацпон массаси, Si 
учун эса ///j=1.19 /»о ва /нц=0.98 /н0 ни чашкил этади. Ос на Si 
ларнинг валент зоналари чети мураккаб курпнишга эга. Тажри- 
балар у ерда икки хил массали коваклар борлигини курсатади.
Улар енгил ва огир эффектли массали коваклар деб ном- 
ланган. 11,4-жадвалла баъзи ярим утказгич моиокристаллари 
учун электрон ва ковакларнинг нисбий эффектив массалари 
келтирилган.
h i
i in ,|
11.17- чшма. Ярим уткаличларла 
циклотрон рсчонанс.
263

---

/
1.4-жадвал
Кристалл
номи
Тацимапган 
зона кенглиги 
Kg,3B
Электроннинг эф ' 
фектли массаси
(т * о / "
1
о)
Огир ковакииниг 
эффектли массаси
( in*Dl/m0)
Енгил ковакнипг 
эффектли масса- 
си (n i„2/m0)
InSb
0.23
0,0155
0.4
0.016
IiiAs
0,36
0.024
0.41
0,026
GaSb
0.X1
0,042
-
0,052
GaAs
1.52
0.07
0,6Х
0,07
Электронларнинг ва енгил ковакларнинг эффектли масса- 
лари такикланган зона кенгайишига пропорционал >^олда ор­
тиб боради. Ушбу эффектли массалар Бриллюэн зонасининг 
марказидаги (к=0) кийматга мос келади.
11.12. Ярим утказгичларда Холл одцисаси
Холл \одисасининг таърифини X бобда келтириб угган эдик. 
Ярим утказгичларда Холл \одисаси ёрдамида заряд ташувчилар 
зичлигини аниклашимиз мумкин. Металлардан фар^пи уларок 
ярим утказгич 
п — тур булса Холл коэффициенти
R„=-An/en-{An= 1+2) 
(11.44)
куринишда ёзилади, агар р—тур ярим утказгич булса
Кр=Ар/ер; (Ар=\+2) 
(11.45)
булади. Холл доимийсининг ишораси асосий заряд ташувчи­
лар ишорасига мос келади. Демак, Холл ^одисаси ёрдамида 
ярим утказгичлардаги асосий заряд ташувчилар ишорасини 
\ам аниклашимиз мумкин.
Пн = \R„\°n 
(11.46)
катталик 
Холл 
\аракатчанлиги 
деб 
аталади. 
У дрейф 
\аракатчанлик — 
дан фарк, килади.