А. С. К а р и м о в, М. М. М и р а й д а р о в, F. Р. Ш о ё к у б о в

асм. 
жирлар учун векторлар 
д и а г -
Ult
4./- раем.
81
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

раммаси ва комплекс усулни 
i 
куллаш 
учун 
электр 
ва 
магнит катталиклар эквивалент 
синусоидалар билан алмашти- 
рилиши лозим. Маеалан, но­
сил у со и дал ток i нинг экви­
валент 
синусоидал 
таъсир 
этувчи киймати 
куйидагича 
аникланади:
/,=У
(48)
® 
4.8- раем.
Бу токнинг таъсирида зан­
жирда исроф булган актив кувват:
у
р  = 1 j' n i di. 
(4.9)
^ 
о
Эквивалент ток вектори ( /э) билан кучланиш вектори (U ) 
орасидаги фазалар силжиши (?) актив кУвват формуласидан 
аникланади:
Р  = U  • / э • cos 
ср. 
(4.10)
Берилган занжирнинг вектор диаграммаси 4 . 8 - раемда к у р ­
сатилган.
Эквивалент синусоидал ток вектори (/э) ни иккита / а ва 
у, ташкил этувчиларга ажратиш мумкин ( 4 . 8 - раем). Бу таш­
кил этувчиларни актив (Уа) ва магнитловчи (/ ) токлар деймиз, 
чунки Уа нинг йуналиши U нинг йуналишига, Уч нинг йунали­
ши магнит окими вектори ( Ф ) нинг йуналишига мос келади.
Узгармас ва узгарувчан МЮК лар таъсиридаги магнит зан- 
жирларидан автоматикада ва бошкариш системаларида ишла- 
тиладиган электромагнит курнлмаларни тайёрлашда фойдала­
нилади.
4.5. Ф Е Р Р О Р Е З О Н Д Н С ХОДИСАСИ
Агар ферромагнит узакли галтак (чизикли булмаган индук­
тивлик) ва сигим узаро кетма-кет ёки параллел уланган бул­
са. улардан тузилган занжирларда маълум режимларда резо­
нанс ходисаси содир булади. Бу резонанс чизикли з анжирда­
ги резонанс ^одисаларидан фарк килади, чунки феррорезонанс 
^одисаси ферромагнит материалнинг хусусиятларига ва берил­
ган кучланишнинг катталигига боглик булади. Бунинг сабаби 
чизикли булмаган индуктивликнинг индуктивлиги ток ёки к у ч ­
ланишнинг кийматига караб узгаришидадир. Демак, занжир- 
га уланган кучланишнинг (ёки токнинг) кийматини узгартириш
6-2 9 2 0
81
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

и
4.У- раем.
натижасида кетма-кет 
уланган 
занжирда 
1 ^ 1 — 1 и с\* 
парал­
лел уланган занжирда 
\ f L \ * = \ I c \ 
шартларни 
бажариш мумкин (4.9- 
расм). Бу шартларнинг 
бажарилити ферромаг­
нит узакли галтак ху- 
сусиятига боглик бул- 
ганлиги учун 
кетма- 
кет 
уланган з а нжир ­
даги ( 4 . 9 - раем, а) ре­
зонанс ходисаси кучланишлар феррорезонанси, параллел улан- 
гандагиси эса токлар феррорезонанси дейилади. Бу занжирлар- 
нинг вольт-ампер характеристикалари 4. 10- раемда курсатилган.
4 . 1 0 - раем, а да сикимдаги кучланиш U с занжирдаги тонка т уг ­
ри пропорционал узгаради, чунки бунда сигим параметрлари уз- 
гармасдир. Чизикли булмаган индуктивликдаги U L (i) богланиш 
эса ферромагнит материалнинг асосий магнитланиш эгри чизиги- 
га ухшаш узгаради. Агар кучланиш ва токларни эквивалент си- 
нусоидалар билан алмаштириб, занжирдаги иероф булган актив 
кувватни хисобга олмасак, у х;олда \ U \ = \ U L — U с \ булади. 
Бунга мос назарий U ( I )  характеристика штрих чизиклар билан 
курсатилган. Агар занжирда иероф булган актив кувватни хисоб­
га олсак, U (I) богланиш узлуксиз чизик билан курсатилган х а ­
рактеристика буйича узгаради. UL{1) билан Uc ( l ) характеристи­
калари кесишган /1 нуктада U L= U C булганлиги сабабли, бу 
нукта резонанс нуктаси дейилади. Характеристикаларга кура, 
занжирга берилган кучланиш U микдори секин-аста U 2 гача 
купайтирилиб борилса, ток У, кучланишлар U L ва U c киймат-
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

лари хам ошиб боради ва занжир индуктив характерга эга 
булади, чунки UL — £УС > 0. Агар U узининг 
^ийматидан 
бироз оширилса, кучланишлар мувозанати бузилади, яъни U >
;> j U L — U с \ булади ва занжирдаги ток /, кийматга нисбатан 
бир неча марта катта булган / 2 микдорига сакраб утади. Бун­
да ток фазаси деярли 180° га узгаради ва у 
cufhm
характери- 
га эга булиб колади. Бу ходиса „фаза тунтарилиши4* деб ата­
лади. Токнинг сакраб узгариши эса реле ёки триггер эффекти 
деб аталади. Агар фаза тунтарилишидан сунг кучланиш (U) 
нинг кийматини ошириш давом эттирилса, кучланиш мувоза­
нати, яъни идеал холат U = I U L ~ U с | юзага келиб, занжир. 
даги ток кучланишга пропорционал равишда ошиб боради. 
Кучланиш (£7) нинг киймати U — U 1 дан бироз камайтирилса, 
кучланишлар мувозанати яна бузилиб, иккинчи марта фаза 
тунтарилиши содир булади. Натижада токнинг киймати /д дан 
сакраб, / 3 гача камаяди.
Феррорезонанс ходисаси содир буладиган занжирлардан 
кучланиш ва ток стабилизаторларини ясашда фойдаланилади. 
Масалан, 4.9- раем, а д ги занжирни кучланиш стабилизатори 
сифатида ишлатиш мумкин. Стабилизаторнинг кириш кучлани­
ши U булганда, чикиш кучланиши U L булади. 4 . 10 - раем, а 
даги характеристикалардан шуни аниклаш мумкин 
агар 1~> 
> / А булса, занжирнинг кириш кисмидаги кучланишнинг уз- 
гариши (AU) га нисбатан унинг чикишидаги кучланишнинг 
узгариши ( Ш/_) анча кичикдир. Демак, бу занжир / > / А ре- 
жимида кучланишлар стабилизатори сифатида ишлатилиши 
мумкин.
4.8. МАГНИТ КУЧ А ИТ И Р Г И Ч 
J I
А Р
Узгармас ва узгарувчан МЮК лар таъсиридаги магнит зан- 
жирларидан кучайтиргичлар яратиш учун фойдаланиш мумкин. 
Масалан, оддий магнит кучайтиргични куриб чикайлик (4.11- 
расм). Бу кучайтиргичнинг кириш токини бошкариш токи / б, 
чикиш кисмидаги токни нагрузка токи / н деб белгилайлик. 
Нагрузкадаги токнинг кувватини бошкариш токи / 6 ёрдамида 
узгартириш мумкин. Агар занжирнинг чикиш ки смидаги т о к­
нинг кийматини эквивалент синусоидал билан алмаштирсак, у 
холда
о 
и 
7» 
,2 ° , /71 ------— -
( 4- П)