3-мавзу: Марказдан қочма насосларнинг ишлаш хусусиятлари, турлари, асосий кўрсаткичлари. Насос тавсифларини ифодаловчи асосий формулалар

Насосларнинг турлари. Насосларнн гурухлаш турлича бўлиб, уларни тузилиши, параметрлари, суюкликка энергия бериш усули ва бошкаларига караб гурухлаш усуллари мавжуд. Энг куп таркалган усул ишлаш принципига караб гурухлашдир. Бунда насослар асосан икки катта гурухга бўлиниб, улар куракли ва хажмли насослар дейилали. Бу насослар деярли барча насосларни ўз ичига олади, лекин бир канча бошкача принципда ишлайдиган насослар бу икки гурухга кирмай колади. Буларга окимчали насослар (учинчи класс сифатида ажратиш мумкин) ва бошка кўтаргичлар (монтежю, эрлифтлар ва бошкалар) киради.

3.2 Марказдан қочма насосларнинг асосий параметрлари
Насослардан ишлаб чиқаришда фойдаланишда унинг қаерда ва қандай шароитларда ишлатилиши мумкинлигини аниклайдиган энэ мухим параметрлари асосий параметрлар дейилади. Буларга насоснинг сўриши (сарфи), ҳосил қиладиган босими, қуввати ва фойдали иш коэффициенти киради.

3.3 Марказдан кочма насоснинг асосий тенгламаси. Назарий сикув.
Энди, марказдан кочма насос иш гилдирагини ҳосил килган босимини ҳисоблаймиз. (Шунинг учун гилдирак каналларидан бирини (5-расм) кўрамиз. Суюклик сўриш трубасидан каналга с₁ тезлик билан келади, Назарий хисоблашда йўкотиш бўлмасин учун у кананга «гидравлик зарбасиз» кирали деймиз. Бу дэган сўз, киришдаги тезлик с₁ катталиги ва йўналиши бўйича каналнинг бошланишидаги абсолют тезликка, яъни айланма тезлик w₂ ва куракка нисбатан нисбий тезликлардан тузилган параллелограмм диагоналига тенг. Каналдан чикишда суюкликнинг абсолют тезлиги с₂ айланма тезлиги и₂ нисбим тезлиги w₂ бўлади. Киришда босим р₁, чиқишда р₂ бўлса, у холда каналнинг кириш ва чикиш кесимлари учуи Бернулли тенгламаси куйилагича ёзилади:
(1)


9 расм. Иш гилдирагида олинган назарий брсимга доир схема.

бу ерда: h_1-2 — икки кесим орасидаги гндравлик йўқотиш; H_к - каналдаги харакат вактида марказyан кочма куч хbсобига босимнинг ортиши. Босимнннг энергетик маъносини назарга олсак, Н_к марказдан қочма куч хисобига хосил бўлган энергияни билдиради. Бу энергия кинетнк энергиянинг кўп ортиб потенциал энергия (босим энергияси) нинг кам ортиши ёки потенциал энергия кўп ортиб, кинетик энергия кам ортиши кўринишида намоён бўлади. Биринчи холда иш гилдирагини актив, иккинчи холда эса реактив дейилади. Бунлай номланиш турбиналарда кўпрок кўлланилади (актив ва реактив турбнналар). Активликнинг чэгараси p₁=p₂ тенгликнинг бажарилиши, реактивликиинг чэгараси эса нинг бажарилиши билан бахоланади.

Марказдан қочма куч хосил қилган энергия унинг r₂ – r₁, масофада бажарган солиштирма (бирлик оғирликдаги суюклик учун) ишга тенг бўлади. Агар иш гилдирагининг бурчак тезлиги  бўлса, у холла оғирлиги G, массаси т бўлган суюклик заррасига таъс.ир килуечи марказдан қочма куч т²r ёки га тенг бўлади. У холда r₂ – r₁, масофада бажарилган иш

га тенг. Бурчак тезлиги  нинг радиус r га кўпайтмаси айланма тезлик и га тенг, шунииг учун
Бу холда
А ни G га бўлиб, солиштирма иш ёкн Н_к, ни топамиз.

Буни (1) тенгламага кўйиб, қуйидаги тенгликни оламиз:
(2)
Иш ғилдираги каналига кириш олдидаги босин:

гилдиракдан чикиш ортидаги босим

га тенг. У ҳолда кириш ва чиқишдаги босимларнинг фарки куйидагича ҳисобланади:

Бир хил индексли хадларни тенгликнинг икки томонига группаласак, у холда қуйидаги тенгламани оламиз:
(3)
Энди (2) дан (3) ни айирсак, ушбу муносабатга эга буламиз:

Бу тенгликдан кирши ва чикишдаги босимларнинг фаркиии топсак, у куйидагигатенгбўлали:
(4)
Иш гилдираги каналига кириш ва ундан чикишдаги тезлик параллелограммларидан фойдалансак

Буларни (4) га кўйлб, баъзи соддалаштиришлардан кейин ушбуни оламиз:
(5)
Шундай килиб, кириш ва чикишдаги босимларнинг фарқи ски, бошқача айтганда, суюкликнинг иш гилдирагидан олган босими (5) муносабат ёрдамида аниклалади ва у марказдан кочма машиналарнинг асосий тенгламаси ёки Эйлер тенгламаси дейилади. Бу тенглама харакат микдори моментлари теорэмасидан фойдаланиб хам чикарилиши мумкин.