3- tajriba ishi oqim harakat tartibini o’rganish. Reynolds sonini aniqlash asosida oqim tartibini o’rganish. Ishning maqsadi

Birinchi ko‘rinishi - laminar oqimi diapazoniga mansub. Bunda Reynolds soni Re < 2320 bo‘lib, λ esa quvur devorlari g‘adir-budirligiga bog‘liq bo‘lmaydi va fakat R_e ga bog‘liq bo‘ladi. λ Puazeyl formulasidan quyidagicha topiladi:

Yuqoridagi tenglamaga ko‘ra quvur uzunligi bo‘yicha naporning yo‘qolishi tezlikning 1 chi darajasiga to‘g‘ri proporsional bo‘ladi.

Qarshiliklarning qolgan qiymatlari turbulentlikning turli darajasidagi turbulentlik tizimi orqali vujudga keladi.
Ikkinchi ko‘rinishi – gidravlik silliq quvurlar. Bunda quvur ichidagi oqim turbulentli bo‘lib, quvur devorlari yakinida esa laminar oqimga mos qatlam saqlanib qoladi.
Quvur gidravlik silliq bo‘lishi uchun laminar qatlamning qalinligi δ g‘adir – budurlikning balandligi Δ dan katta bo‘lishi kerak.
Gidravlik silliq quvurlarda Reynolds soni 2320 < Re < 3 x 10^-6 diapazonda o‘zgarsa λ ni aniqlash uchun Konakov tenglamasi qo‘llaniladi

Agar Re < 10⁵ bo‘lsa koeffitsient λ silliq trubalar uchun ancha soddaroq bo‘lgan Blazius tomonidan taklif qilingan tenglama bo‘yicha aniqlanadi:

Uchinchi ko‘rinish – silliq quvurdan kvadratli quvurga o‘tish oralig‘ini ifodalaydi. Bunda laminar qatlam qalinligi δ g‘adir budurlik balandligi Δ dan kichik yoki teng xol nazarda tutiladi, qaysiki bu xolda quvur devorlari yaqinida turbulentlik oshadi natijada oqimdagi qarshilik ham oshadi. Bunday o‘tish jarayonida λ ni aniqlash Frenkel tenglamasi orqali amalga oshiriladi.

Quvurning uzunligi bo‘yicha o‘tuvchi zona qarshiligi naporning yo‘qolishi tezlikni 1,75 ÷2,0 darajasi miqdoriga proporsional bo‘ladi.
To‘rtinchi ko‘rinish - gidravlik g‘adir budurlik yoki kvadratik qarshilik zonasi ko‘rinishida bo‘ladi. Quvur devori atrofida laminar oqim qavati bo‘lmaydi. Quvur g‘adir- budurligi oqim qarshiligiga asosiy ta’sirini ko‘rsatadi. G‘adir budurlik miqdori oshgan sari turbulentlik oshadi va natijada qarshilikni yengish uchun ketadigan energiya ham oshib boradi. Kvadratli qarshilik zonasida koeffitsient λ tezlikka bog‘liq bo‘lmaydi.
Nikuradze tenglamasi bo‘yicha

Bu yerda: r – quvur radiusi
Δ – ma’lumotnomalardan olinadi.
Shunday qilib bu (oblast) ko‘rinishida λ tezlikka bog‘liq emas, ammo naporning yo‘qolishi tezlikning kvadratiga proporsional

Shuning uchun qarshilik zonasi (ko‘rinishi) kvadratli qarshilik zonasi deyiladi.
Boshqa tenglama ham qo‘llaniladi, 1 jadvalga qarang.