1. характеристики гармонических колебаний Для изучения колебательного движения нам придется ввести несколько терминов – параметров колебательного движения

(1.13)

Используя (1.13), уравнение движения поршня

можно записать в следующем виде

(1.14)

Видео 1.6 Колебания воды в U-образной трубке
Видео 1.7 Крутильные колебания. Зависимость частоты от момента инерции и жесткости подвеса

Электромагнитный контур
Рассмотрим колебательный контур, состоящий из конденсатора емкостью C и катушки индуктивностью L (рис. 1.6). 

Рис. 1.6. Электромагнитный колебательный контур: 1 – t = 0; 2 – t = Т/4; 3 – t = Т/2; 4 – t = 3Т/4; 5 – t = Т
Сопротивлением катушки и проводов пренебрегаем. Пусть в цепи идет ток I, заряжающий конденсатор: 

Так как внешняя ЭДС к контуру не приложена, то ЭДС самоиндукции 

равна напряжению q/C на конденсаторе.
Имеем два уравнения:

(1.15)

Подставляя первое уравнение во второе, получаем уравнение для изменения заряда на конденсаторе:

(1.16)

Вместо использованной подстановки выражения тока через заряд можно продифференцировать второе из уравнений (1.15) и выразить производную от заряда через ток. В результате получим аналогичное уравнение для изменения тока в цепи:

(1.17)

с тем же выражением для  , что и в (1.16).


4.приведенной длиной физического маятника

Приведенной длиной физического маятника lпр, называется длина матматического маятника, имеющего такой же период колебаний: Где JC – момент инерции физического маятника относительно оси, проходящей через центр инерции С маятника и параллельной его оси качания.

5.Гравитационное взаимодействие. Закон всемирного тяготения

Закон всемирного тяготения Ньютона гласит:
Сила гравитационного притяжения двух тел с массами т и М прямо пропорциональна массе каждого из тел и обратно пропорциональна квадрату расстояния r² между ними.
Необходимо помнить, что закон тяготения как всеобщий закон справедлив для материальных точек, и силы гравитационного взаимодействия направлены вдоль линии, соединяющей эти точ­ки. Такие силы называются центральными.