Zaif va kuchli o'zaro ta'sirlar Tarkibida elektron bo'lmagan atom yadrolarining proton-neytron modelini qabul qilib, elektr zaryadiga ega bo'lmagan neytron yadroda qanday kuchlar bilan ushlab turilishini tushuntirish kerak edi. (Ammo, protonlar uchun ham xuddi shunday savol tug'ildi.) Keyin, eslang, faqat elektromagnit va tortishish kuchlari ma'lum edi. Yadrodan qochgan zarra haqidagi gipotezada Pauli o'zining zarrachasini (neytron = neytrino) magnit moment bilan ta'minlagan va shu tufayli bu zarracha yadroda ushlab turilishi mumkinligiga ishongan. U hatto neytrinolarning materiyadagi magnit momenti tufayli yuzaga kelgan zaif ionlanish natijasida ro'yxatga olinishini hisoblagan. Geyzenberg yana bir modelni taklif qildi: neytron o'zida to'plangan elektronni (Bor gipotezasiga ko'ra) deyarli chiqarishi mumkin (u o'z spinini yo'qotgan) va bu elektron H 2 + molekulyar ionidagi atomlar kabi neytron va protonni ushlab turishi mumkin. . Xuddi shunga o'xshash tarzda, u H2 molekulasidagi protonlarning o'zaro ta'siri sifatida ikkita virtual elektron orqali ikkita neytronning o'zaro ta'sirini qabul qildi. Geyzenberg modeli barcha kamchiliklariga qaramay, nuklonlarning o'zaro ta'sir kuchlari almashinuv xarakteriga ega ekanligi haqidagi juda qimmatli fikrni o'z ichiga oladi. Bu g'oya kelajakda muhim rol o'ynadi.
Yadroning neytron-proton modelida b-emirilish muammosini ham hal qilish kerak edi, ya'ni. yadroda mavjud bo'lmagan elektron va neytrinoning paydo bo'lishi. Buni 1933 yilda E. Fermi amalga oshirdi, u 1933 yilda elektromagnit va gravitatsion o'zaro ta'sirlardan tashqari, yadrolarda n → p + e - + n transformatsiyalariga olib keladigan maxsus qisqa diapazonli to'rt fermionli o'zaro ta'sir mavjudligini tan olishga jur'at etdi.
yoki p → n + e + + n ",
bular. neytron (n) protonga (p) b - - elektron va antineytrino n emissiyasi bilan yoki proton b + - pozitron va neytrino n emissiyasi bilan neytronga. Bunday b-emirilish nazariyasi elektronlarning kuzatilgan spektrini mukammal tasvirlab berdi va b-faol yadrolarning umri davomida b-o'zaro ta'sir qiymatini aniqlaydigan doimiy G F ni baholash mumkin bo'ldi.
Fermi ishidan so'ng darhol I.E.Tamm va D.D.Ivanenkolar yadrodagi neytron va proton o'rtasidagi qisqa masofali o'zaro ta'sir sxema bo'yicha elektron-antineytrino juftining almashinuvi tufayli sodir bo'lishi mumkinligi haqidagi farazni mustaqil ravishda ilgari surdilar.
n → p + (e - n ") va (e - n") + p → n (rasmga qarang). Tamm va Ivanenkoning g'oyasiga ko'ra, b-kuchlar tufayli neytron n va proton p o'rtasidagi almashinuv o'zaro ta'siri. Elektron e - va antineytrino n "ni chiqaradigan neytron n (1) proton p (2) va proton p (1), elektron va antineytrinoni yutib, n (2) neytronga aylanadi. a).Pozitron e+ va neytrino n chiqaradigan proton p (1) neytron n (2) va neytron n (1) juftligini (e + n) yutib, p protonga aylanadi. 2).GF - doimiy xarakterlovchi b-kuchlar (b) ...
Mualliflar tomonidan eksperimental ravishda aniqlangan b-o'zaro ta'sir konstantasi GF asosida amalga oshirilgan hisob-kitoblar shuni ko'rsatdiki, almashinish b-o'zaro ta'siri tufayli nuklonlar o'rtasida paydo bo'ladigan kuchlar cheklash uchun zarur bo'lganidan 14-15 daraja kichikroq bo'ladi. atom yadrosidagi nuklonlar. Mualliflar muvaffaqiyatsizlikka uchraganga o'xshaydi. Ammo Tamm va Ivanenkolarning ishi bu asarlarga murojaat qilgan yapon fizigi X. Yukavani yangi farazni ilgari surishga undadi. Yukava nuklonlar orasidagi o'zaro ta'sir ilgari noma'lum bo'lgan zaryadlangan zarracha almashinuvi orqali sodir bo'lishini taklif qildi, uning massasi yadro kuchlarining eksperimental ravishda ma'lum bo'lgan ta'sir radiusi asosida bashorat qilgan (rasmga qarang).
Yukava gipotezasiga ko'ra p-mezonlarning almashinuvi natijasida paydo bo'ladigan yadro kuchlari. Neytron n (1), manfiy zaryadlangan p - mezonni chiqarib, proton p (2) ga, p - mezonni yutuvchi proton p (1) neytron n (2) (a) ga aylanadi. Musbat p + mezon chiqaradigan proton p (1) neytron n (2) ga, p + mezonni yutuvchi neytron n (1) esa p (2) (b) protoniga aylanadi. Neytral p 0 mezon bilan almashinish orqali nuklonlarning o'zaro ta'siri, zaryadlangan pionlarning almashinuvi bilan birga yadro kuchlarining zaryaddan mustaqilligini ta'minlaydi (c); g - nuklonlar va pionlar o'rtasidagi o'zaro ta'sirning kattaligini tavsiflovchi doimiy.
Taxminan 300 ta elektron massaga teng bo'lib chiqdi, ya'ni. elektron va proton massalari orasida joylashgan. Shuning uchun uni mezon deb atashgan. Mezonlarning nuklonlar bilan noma'lum o'zaro ta'sirining kuchiga kelsak, uni yadro kuchlarining kerakli qiymatidan kelib chiqib baholash mumkin edi. Ushbu o'zaro ta'sirning o'lchovsiz konstantasi g 2 / ћ c elektromagnit o'zaro ta'sirning o'lchovsiz doimiysi a = e 2 / ћ c → 1/137 dan taxminan uch daraja kattaroq bo'lib chiqdi. Shunday qilib, kuchsiz b-kuchlardan 14-15 darajali kattalik bilan farq qiluvchi kuchli o'zaro ta'sir tushunchasi paydo bo'ldi. Ushbu farqning o'rnatilishi mezonlar, g'alati zarralar, ularning parchalanishi va o'zaro ta'siri kashf etilgandan keyin elementar zarralar fizikasining keyingi rivojlanishida asosiy rol o'ynadi.
Va bu natija zarrachalar fizikasidagi eng muhim kashfiyotlar sifatida to'g'ri keladi.
