۰۰۰ №1 2020 German International Journal of Modern Science

r 
=- 
∇(A
ν
ν) на плотность по-
тока импульса возбуждаемой в окружающей среде 
волны j
r
 = ρA
ν
νс
g 
[13]: 
dρ
ν
/dt = Х
r

j
r
.
(11) 
Отсюда следует, что процесс переноса излуче-
ния бегущими волнами подчиняется тем же законо-
мерностям, что и процессы теплопроводности, 
электропроводности, диффузии и т. п.: 
j
r 
= L
r
 Х
r 
,
(12) 
где L
r
 – коэффициент пропорциональности, ха-
рактеризующий «прозрачность» межгалактической 
среды и определяющий ту часть «красного смеще-
ния», которая обусловлена рассеянием лучистой 
энергии. 
Если для удобства рассматривать в качестве 
объекта исследования (системы) излучатель еди-
ничного объёма, то в общем случае его нестацио-
нарного состояния поглощаемая им мощность N
g
= 
dU
g
/dt будет пропорциональна согласно (9) количе-
ству конденсирующегося в нём предвещества dρ
g
/dt 
= dM
g
/dt. Совершаемую при этом работу dW
g
/dt 
также удобнее выразить в терминах силы X
g
 и по-
тока j
g
. Для этого достаточно представить мощ-
ность процесса N
i
= dW
g
/dt в виде произведения гра-
витационной силы X
g 
на плотность аккреционного 
потока предвещества j
g 
=ρ
g